- •Федеральное агентство по образованию
- •Содержание
- •Лабораторная работа № 1 обработка результатов измерений, на примере задачи определения объема цилиндра
- •Порядок выполнения работы
- •Приложение к лабораторной работе №1 Измерение штангенциркулем
- •Измерение микрометром
- •Лабораторная работа № 2 изучение свободных колебаний пружинного маятника
- •Теоретические сведения
- •Описание установки, метод определения
- •Порядок выполнения работы
- •1.Определение коэффициента жесткости пружины
- •2. Установление зависимости периода колебаний от массы маятника
- •Лабораторная работа № 3 маятник обербека
- •Краткие теоретические сведения
- •Момент инерции тела относительно оси
- •Момент силы относительно оси
- •Момент импульса тела относительно оси вращения
- •Основной закон динамики для вращательного движения
- •Порядок выполнения работы
- •Лабораторная работа № 4 закон сохранения энергии – пружинная пушка
- •Краткие теоретические сведения
- •Порядок выполнения работы
- •Лабораторная работа № 5 свободное падение
- •Краткие теоретические сведения
- •Порядок выполнения работы
- •Порядок выполнения работы
- •Лабораторная работа № 6 измерение моментов инерции. Теорема штейнера
- •Краткие теоретические сведения
- •Момент инерции тела относительно оси
- •Момент силы относительно оси
- •Момент импульса тела относительно оси вращения
- •Основной закон динамики для вращательного движения
- •Порядок выполнения работы эксперименты с поворотным столом
- •1. Момент инерции ненагруженного стола
- •2. Определение моментов инерции различных тел
- •3. Теорема штейнера
- •4. Измерение момента инерции с помощью пружин известной жесткости (эксперименты на шкиве стойки стола)
- •Лабораторная работа № 7 определение отношения Ср/Сv для воздуха по клеману-дезорму
- •Краткие теоретические сведения
- •Описание метода определения Ср/Сv
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные результаты
- •Лабораторная работа № 8 определение вязкости воздуха по истечению из капилляра
- •Краткие теоретические сведения
- •Описание метода
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные результаты
- •Лабораторная работа №9 определение коэффициента вязкости жидкости методом стокса
- •Описание метода
- •Описание установки
- •Порядок выполнения работы
- •Лабораторная работа №10 определение коэффициента теплового расширения твёрдых тел
- •Краткие теоретические сведения
- •Устройство прибора
- •Работа с прибором
- •Определение коэффициента теплового расширения
- •Лабораторная работа № 11 физический маятник
- •Краткие теоретические сведения
- •Описание установки и метода определения
- •Порядок выполнения работы
- •Определение приведенной длины физического маятника (по графику)
- •Лабораторная работа №12 определение упругости пружин и систем пружин. Колебания тела на пружине. Вращательные колебания
- •Теоретические сведения
- •Порядок выполнения работы
- •1. Определение упругости пружин и систем пружин
- •Контрольный эксперимент
- •2. Колебания тела на пружине
- •3. Вращательные колебания
- •Контрольный эксперимент
- •Описание метода
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные результаты.
- •Лабораторная работа математический маятник
- •Краткие теоретические сведения
- •Порядок выполнения работы
3. Теорема штейнера
Любое из тел может быть расположено на различных расстояниях от оси вращения стола (фиксация расстояний с шагом 20 мм). Для проверки теоремы Штейнера измерить моменты инерции стола с двумя цилиндрами массой m=1011г на различных расстояниях от оси вращения стола. Результаты записать в предложенную таблицу.
Таблица 6.1
Расстояние цилиндров от оси r, см |
4 |
6 |
8 |
10 | ||||
Период колебаний стола Т, мс |
|
|
|
| ||||
Момент инерции I = I0T2/T02 , г м2 |
|
|
|
| ||||
Контроль: I/r2, г |
|
|
|
|
; ;j = 1,2,3.
r1 = 4 см; r2 = 6 см; r3 = 8 см; r4 = 10 см.
4. Измерение момента инерции с помощью пружин известной жесткости (эксперименты на шкиве стойки стола)
Для получения колебательной системы через шкив радиуса R стойки перекидывается длинная нить, концы которой посредством двух пружин прикрепляются к зацепам на основании стойки.
kпар = Н/м.
Момент инерции не нагруженного шкива
Период колебаний шкива Тшк = мс при R = мм;
Момент инерции шкива Iшк = kпарR2/(42) = г м2.
Момент инерции стержня
L = мм, m = г
Период колебаний шкива со стержнем
Т = мс.
Момент инерции шкива со стержнем
I = kпарR2Т2/(42) = г м2.
Момент инерции стержня:
Расчётное значение:
Iст = mL2/12 = г м2.
По результатам измерений
Icт = I – Iшк = г м2.
Сделать сравнительный анализ с методом п. 2.
Лабораторная работа № 7 определение отношения Ср/Сv для воздуха по клеману-дезорму
Цель работы: познакомиться с одним из методов определения Ср/Сv.
Приборы и принадлежности: установка ЛКТ-5, шланг с грушей-помпой, переходной шланг, мембранный манометр, емкость с водой.
Краткие теоретические сведения
Состояние газа характеризуется тремя величинами – параметрами состояния: давлением Р, объёмом V, и температурой Т. Уравнение связывающее эти величины, называется уравнением состояния газа. Для идеального газа уравнением состояния является уравнение Менделеева – Клапейрона:
, (7.1)
где m – масса газа, - масса одного моля, R – универсальная газовая постоянная. Для одного моля:
. (7.2)
Теплоёмкостью тела называется количество теплоты, которое нужно сообщить телу, чтобы изменить его температуру на один градус:
(Дж/К).
Здесь dТ – изменение температуры тела при сообщении ему количества теплоты dQ.
Теплоёмкость единицы массы тела называется удельной теплоёмкостью:
(Дж/кг К).
Теплоёмкость одного моля вещества называется молярной теплоёмкостью:
(Дж/моль К). (7.3)
Величина теплоёмкости газа зависит от условий его нагревания, т.е. от того, нагревается ли газ при постоянном объёме (обозначим молярную теплоёмкость в этом случае через Сv) или процесс нагревания происходит при постоянном давлении (Ср). Сv и Ср связаны между собой. Эту связь можно получить, пользуясь уравнением состояния (7.2), написанным для одного моля газа, и первым началом термодинамики, которое можно сформулировать следующим образом: количество теплоты dQ, переданное системе, затрачивается на увеличение её внутренней энергии dU и на работу dA, совершаемую системой над внешними телами:
dQ = dU + dA. (7.4)
Элементарная работа
dA = P dV. (7.5)
Исходя из определения молярной теплоёмкости (7.3):
.
При изохорическом процессе V = const, следовательно, dV = 0 и dA = 0 (см. формулу (7.5)), и поэтому
Сv = . (7.6)
При изобарическом процессе Р = const, следовательно,
. (7.7)
Из уравнения состояния газа (7.2) получаем
Р dV + V dP = R dT.
Но dP = 0 (т.к. Р = const), а поэтому P dV = R dT.
Учитывая это равенство и заменяя dU через Сv dT, из выражения (7.7) получим
Ср = Сv + R.
Таким образом Ср > Cv: при нагревании при постоянном давлении тепло, сообщённое газу, идёт не только на изменение его внутренней энергии, но и на совершение газом работы.
Важную роль в термодинамике играет величина = Ср/Сv , в частности, входит в уравнение Пуассона, описывающее адиабатический процесс, т.е. процесс, протекающий без теплообмена с окружающей средой (dQ = 0). Уравнение Пуассона в переменных (Р,V) имеет вид:
РV = const.
Из первого начала термодинамики (7.4) для адиабатического процесса следует:
dU + dA = 0,
откуда
dA = dU = Cv dT,
т.е. работа в этом случае совершается за счёт изменения запаса внутренней энергии газа.