V. Содержание отчета

Отчет должен содержать:

1. Краткое описание работы.

2. Расчетные формулы.

3. Экспериментальные данные.

4. Таблицы.

5. Выводы по каждой части работы.

VI. Контрольные вопросы

1. При каком условии тело движется равномерно, равнопеременно?

2. Как найти силу натяжения нити при равномерном движении, при равноускоренном движении грузов?

3. Какую скорость называют мгновенной скоростью?

4. Как читается закон динамики поступательного движения, вращательного движения?

5. Как найти ускорение грузов, подвешенных на нити через блок в виде диска, если не учитывать силу трения?

6. Что такое масса тела?

7. Что такое момент инерции?

8. В каких единицах измеряются скорость, ускорение, угловая скорость, угловое ускорение?

9. Почему при вращательном движении вводится момент силы?

10. Движение материальной точки задано уравнением х = Аt + Вt² , где А = 4 м/с, В = -0,05.Найдите момент времени, когда скорость точки равна нулю.

11. Камень падает с высоты 1000 м. Какой путь пролетит камень за последнюю секунду своего падения?

12. Диск радиусом 20 см, находившийся в состоянии покоя начал вращаться с постоянным угловым ускорением 0,5 с^-2. Найдите тангенциальное, нормальное и полное ускорение в конце второй секунды после начала вращения?

13. Шайба, пущенная по поверхности льда с начальной скоростью 20 м/с, остановилась через 40 с. Найдите коэффициент трения шайбы об лед.

14. В лодке массой 240 кг стоит человек массой 60 кг. Лодка плывет со скоростью 2 м/с. Человек прыгает с лодки в направлении, противоположном ее движению, со скоростью 4м/с относительно лодки. Найдите скорость движения лодки после прыжка человека.

15. Снаряд массой 10 кг обладал скоростью 200 м/с в верхней точке траектории. Здесь он разорвался на две части, причем меньший кусок массой 3 кг получил скорость 300 м/с в прежнем направлении. Найдите скорость большого куска после взрыва.

1.2 Изучение собственных колебаний пружинного маятника

Цель работы: определить коэффициент упругости пружины статическим и динамическим способом .

I. Теоретическое введение

Движение, при котором тело перемещается около своего наиболее устойчивого положения равновесия, отклоняясь от него то в одну, то в другую сторону, называется колебательным (колебанием).

Колебания широко распространены в природе и в технике. Во многих случаях они играют отрицательную роль. Колебания моста, возникающие из-за толчков, сообщаемых ему колёсами поезда при прохождении через стыки рельсов, вибрации крыльев самолёта и т.д. Такие процессы могут привести к катастрофическим последствиям. Вместе с тем, колебательные процессы лежат в основе различных отраслей техники (на колебательных процессах основана вся радиотехника).

В зависимости от характера воздействия на колеблющуюся систему различают свободные (или собственные) колебания, вынужденные колебания, автоколебания и параметрические колебания.

Свободными или собственными называют такие колебания, которые происходят в системе, предоставленной самой себе после того, как она была выведена из положения равновесия, либо ей был сообщён толчок (шарик на нитке, груз на пружине).

Вынужденными называются такие колебания, в процессе которых колеблющаяся система подвергается воздействию внешней периодически изменяющейся силы (колебания моста, возникающие при прохождении по нему людей, шагающих в ногу).

Простейшими являются гармонические колебания, то есть такие колебания, при которых колеблющиеся величины (например отклонение маятника) изменяются со временем по закону синуса или косинуса.

X = A sin (ωt + φ_o) ; X = A cos (ωt + φ_o) .

Этот вид колебаний особенно важен: во-первых, колебания в природе и в технике часто имеют характер, очень близкий к гармоническим, и, во-вторых, периодические процессы иной формы могут быть представлены как наложение нескольких гармонических колебаний.

Рассмотрим малые колебания механической системы, положения которой может быть задано с помощью одной величины, которую обозначим через Х. ВеличинойХ, определяющей положение системы, может быть угол, отсчитываемый от некоторой плоскости, или расстояние, отсчитываемое вдоль некоторой линии (кривой или прямой) и т.д.

Потенциальная энергия системы будет функцией одной переменной х: U=φ(x).Допустим, что система обладает положением устойчивого равновесия. В этом положенииU=φ(x)имеет минимум. Условимся координатуХи потенциальную энергиюUотсчитывать от положения равновесия. ТогдаU(0)=0.

Разложим функцию U(x)в ряд по степенямХ, причём ограничимся малыми колебаниями, так что высшими степенямиХможно пренебречь. По формуле Маклорена

U(x) = U(x) + U^′ ( 0 ) х + U^′′ ( 0 ) х ²

(в виду малости Х остальными степенями пренебрегаем). Так как при Х = 0 имеет место минимум U^′ (х) = 0, а U^′′ ( 0 ) - положительна. Кроме того, по условию U ( 0 ) = 0. Если обозначить U^′ ( 0 ) = k , k  0 , тогда

U(x) = kх² ( 1 )

Выражение (1) идентично выражению для потенциальной энергии деформированной пружины. Найдём силу, действующую на систему:

F_х = - = -kх ( 2 )

Это проекция силы на направление Х. В дальнейшем индексХпри обозначении силы будем опускать, т.е. будем ее писать в виде

F = - kх (3)

Выражение (3) тождественно выражению для упругой силы деформированной пружины. Поэтому силы вида (3) независимо от их природы называют упругими или квазиупругими.

В качестве примера рассмотрим систему, состоящую из груза массой m, подвешенного на пружине, массой которой можно пренебречь по сравнению с m (рис. 1).

В положении равновесия сила mg уравновешивается упругой силой к ∆L₀ (рис. 1б).

mg = кΔL₀ (4)

(∆L₀ – удлинение пружины). Будем характеризовать смещение шарика из положения равновесия координатой х, причём ось Х направим вертикально вниз, а нуль совместим с положением равновесия шарика. Если сместить шарик в положение, характеризуемое координатой х (рис. 1в), то удлинение пружины станет ∆L₀ + х и проекция результирующей силы на ось Х принимает значение

F = mg – k (∆L₀ + x) (5)

Учитывая условие (4) получим:

F = - kx

Данное выражение соответствует формуле (3).

Сообщим грузу смещение х = А и предоставим систему самой себе. Под действием квазиупругой силы груз будет двигаться с ускорением

При этом потенциальная энергия системы будет убывать (рис. 2), но зато появится всё возрастающая кинетическая энергия

Массой пружины пренебрегаем. Придя в положение равновесия, груз продолжает двигаться по инерции. Это движение будет замедленным и прекратится тогда, когда кинетическая энергия полностью превратится в потенциальную, то есть когда смещение груза станет равным – А.

Затем такой же процесс будет протекать при движении груза в обратном направлении. Если трение в системе отсутствует, энергия системы должна сохраниться и груз будет двигаться в пределах от Х = +АдоХ = -Анеограниченно долго, т.е. колебания будут незатухающими. Уравнение второго закона Ньютона для этого груза имеет вид

= -kx(6)

здесь k– коэффициент жёсткости (упругости пружины).

Перепишем (6) в виде

обозначим (7)

Тогда (8)

Поскольку 0, ω₀ – вещественная величина. В отсутствии сил трения движение под действием упругой либо квазиупругой силы описывается дифференциальным уравнением (8).

Покажем, что свободные незатухающие колебания, происходящие под действием упругих сил, являются гармоническими.

Согласно закону сохранения энергии

(9)

где и- потенциальна энергия взаимодействия груза с землей.

Так как мы рассматриваем малые колебания, то W′_тяг мало отличается отW_тяг, т.е.W_тяг ≈W′_тяги уравнение (9) можно записать

Отсюда (А² – х²) или

или (10)

Смещение хкак функцию времениtможно определить путём интегрирования (10). Массаmгруза и коэффициент упругостиKпружины являются величинами постоянными для данного пружинного маятника.

Поэтому

∫∫dt

Откуда

arcsinφ₀( 11 )

φ₀– постоянная интегрирования. Численное значениеφ₀зависит от выбора момента начала отсчёта. Выражение (11) можно переписать так:

х = А sin (φ₀, (12)

но = ω₀.

Таким образом, свободные незатухающие колебания пружинного маятника действительно являются гармоническими.

Величина А, равная максимальному смещению из положения равновесия, называетсяамплитудой колебаний.

Значение аргумента синуса или косинуса (φ₀= (ω₀t+φ₀), называетсяфазой колебания.

Величина ω₀ , входящая в выражение фазы, называетсяциклической частотой собственных колебаний.Физический смысл циклической частоты связан с понятием периодаТи частоты колебаний.

Период Т– это время, за которое совершается одно полное колебание. Через времяТповторяется значение всех величин, характеризующих колебания.

Колебание определяется не только его смещением, но также скоростью Vи ускорением.

Численные значения Vинайдём путём дифференцирования выражения (12)

V=(φ₀(13)

=-(φ₀= -x(14)

Так как = ω₀, то можно записатьV = Aω₀ cos (ω₀t+φ₀)

= - Aω₀² sin (ω₀t + φ₀) = - ω₀²x(15)

Из определения периода Ти уравнений (12 - 15) следует, что за время

t = Тфаза колебаний изменится на 2π радиан. В самом деле, это наименьшее значение фазы, при котором одновременно повторяются значениях, V, а.

Следовательно,

[ ω₀ (t + T) + φ₀ ] – (ω₀t + φ₀ ) = 2π

тогда

(16)

Период колебаний пружинного маятника зависит только от его массы mи коэффициентаkупругости пружины, и не зависит от амплитуды колебаний.

Частотой колебаний называется число полных колебаний, совершённых за единицу времени:

v=(17)

Из сравнения (16) и (17) следует. что

ω = 2π v