часть энергии накачки будет теряться вследствие спонтанной релаксации и могут возникать многократные импульсы.

Q

t

N

Nmax

Np

t

q

tp t

Рис. 4.1. Временная зависимость добротности резонатора Q, инверсной населенности N и числа фотонов q в импульсном лазере

Когда затвор открывается, усиление лазера значительно превосходит потери резонатора и число фотонов q(t) резко увеличивается от начального значения до устанавливаемого спонтанным излучением. В результате увеличения q(t) инверсия населенностей N(t) будет уменьшаться от ее максимального Nmax значения до величины пороговой инверсии населенностей Np, тогда, в соответствии с уравнениями (2.4) и (2.8), скорость фотонов (dq / dt = 0) не изменится. Это означает, что за время tp световой импульс будет иметь максимальную мощность. При t > tp в лазере вместо усиления будут увеличиваться потери и, как следствие, мощность импульса уменьшится до нуля.

4.3. Методы модуляции добротности

Лазеры с модулированной добротностью могут работать либо в импульсном режиме, либо в импульсно-периодическом режиме. При этом для обеспечения импульсно-периодического режима необходима непрерывная накачка. В зависимости от режима работы лазера применяют активный или пассивный методы модуляции. Модуляторы добротности, в которых

62

используются управляющие устройства, являются активными. Однако модуляцию добротности можно осуществить и автоматически, без внешних управляющих устройств, такие модуляторы называются пассивными.

Подробно рассмотрим принцип действия таких модуляторов.

4.3.1. Активные модуляторы

Для активной модуляции используются: 1) оптико-механические;

2)акустооптические; 3) электрооптические затворы.

1.Оптико-механические затворы. Из различных механических за-

творов наиболее распространенным считается способ модуляции добротности, в котором используется вращение одного из зеркал резонатора вокруг перпендикулярной оси. В этом случае высокая добротность достигается в тот момент, когда вращающееся зеркало приходит в положение, в котором оно параллельно второму зеркалу резонатора. Для того, чтобы ослабить требование к юстировке, вместо зеркала устанавливают 90-градусную призму, у которой ребро прямого угла перпендикулярно оси вращения. На рис. 4.2 приведена оптическая схема такого оптико-механического модулятора добротности с вращающейся призмой.

Модуляторы добротности с вращающейся призмой являются простыми и недорогими устройствами и могут быть изготовлены для любой длины волны. Однако они создают шум при работе и обеспечивают медленную модуляцию добротности вследствие того, что скорость вращения зеркал имеет ограничения.

Призма

АЭ

М

Ось вращения

Двигатель

Рис. 4.2. Оптико-механический модулятор добротности с использованием вращающейся призмы: АЭ – активный элемент; М – зеркало

63

2. Акустооптические модуляторы добротности. Принцип действия акустооптического модулятора основан на изменении коэффициента преломления среды при распространении в ней ультразвуковой волны. В качестве таких сред применяют оптически прозрачные материалы, имеющие большие значения акустооптических постоянных (например, плавленый кварц для видимого диапазона, германий для инфракрасного диапазона). Конструктивно акустооптический модулятор изготавливается следующим образом: с одной стороны оптически прозрачного материала прикрепляется пъезоэлектрический преобразователь, подключенный к источнику ультразвуковой волны. Противоположная сторона преобразователя срезана под некоторым углом и на нее нанесен поглотитель акустической волны, для того, чтобы в среде не образовались отраженные волны, а остались только бегущие волны. Наведенная ультразвуковая волна вызывает в среде периодическое изменение показателя преломления с периодом, равным периоду ультразвуковой волны. На рис. 4.3 показано прохождение лазерного луча в акустооптическом модуляторе.

Рис. 4.3. Прохождение лазерного луча в акустооптическом модуляторе

Если акустооптический модулятор поместить в резонатор лазера, то до тех пор, пока к преобразователю приложено электрическое напряже-

64

ние, в резонаторе будут дополнительные потери. Часть лазерного пучка выводится из резонатора вследствие дифракции на наведенной фазовой дифракционной решетке, образованной высокочастотным генератором в оптическом материале акустооптической ячейки. Если выключить электрическое напряжение на преобразователе, лазер возвращается в состояние с высокой добротности.

Основным преимуществом акустооптических модуляторов является то, что они вносят мало потерь лазерного луча и могут работать в им- пульсно-периодическом режиме с высокой частотой повторения. Однако они имеют небольшую скорость переключения добротности.

3. Электрооптические модуляторы основаны на электрооптическом эффекте, обычно на эффекте Поккельса. Ячейка Поккельса представляет собой нелинейный кристалл (например, кристалл ниобата лития, КДР, ДКДР и др.), показатель преломления которого изменяется под действием внешнего электрического поля. Рассмотрим линейно-поляризованный световой луч, падающий под углом 45о на плоскость xy кристалла. В ячейке Поккельса световой луч разлагается на две компоненты: Ex и Ey. На выходе кристалла обе компоненты приобретают различные фазовые набеги, разность между которыми определяется соотношением:

∆φ = k0∆nL,

(4.6)

где k0 = 2π/λ0 – волновое число; ∆n = nx – n y – величина наведенного двулучепреломления; L – длина кристалла.

Если приложенное внешнее напряжение таково, что ∆φ = π/2, то две компоненты будут отличаться по фазе на π/2, так что когда компонента х достигает максимума, компонента y равна нулю и наоборот, т. е. волна становится поляризованной по кругу. На рис. 4.4. приведена оптическая схема импульсного лазера с электрооптическим модулятором внутри резонатора.

Проходящий через ячейку Поккельса луч отражается от зеркала М2 и ещё раз проходит через ячейку, приобретая дополнительный сдвиг фазы на π/2 так, что суммарный фазовый сдвиг по осям x и y составляет π.

65