Указатель последовательности чередования фаз

Он состоит их двух одинаковых ламп накаливания, которые как известно обладают активным сопротивлением R, и конденсатора ёмкостью С. Ёмкость С берут такой величины, что ёмкостное сопротивление конденсатора 1/ωс равно сопротивлениюRкаждой лампы:

Рис. 34. Указатель последовательности чередования фаз

Для объяснения принципа работы указателя воспользуемся круговой диаграммой рис. 32. Для определения последовательности чередования три конца указателя подключают к трём выводам трёхфазной симметричной системы ЭДС. Из круговой диаграммы рис. 32 видно, что фазные напряжения фазы В Ú_Вn больше фазного напряжения фазы СÚ_Сn:

Ú_Вn>Ú_Сn

Поэтому напряжение на лампе накаливания, включённой в фазу В будет больше, чем напряжение на лампе накаливания, включённой в фазу С. Лампа в фазе В будет гореть ярче, чем в фазе С.

Если фазу трёхфазной системы ЭДС, к которой подключён конец от конденсатора, принять за фазу А, то фаза с ярко горящей лампой есть фаза В, а фаза с тускло горящей лампой – фаза С.

Магнитное поле катушки с синусоидальным током

На рис. 35 изображена катушка, по которой протекает синусоидальный ток i=I_msinωt.

Рис. 35. Магнитное поле катушки

Рис. 36. График синусоидального тока

При протекании синусоидального тока по катушке в пространстве вокруг катушки возникает магнитное поле, которое характеризуется вектором магнитной индукции .

В плоскости чертежа картина магнитного поля представляет семейство симметричных силовых линий, замыкающихся вокруг проводника с током. Направление вектора индукции определяется направлением намотки катушки и направлением тока в ней в данный момент времени. Пусть буква «н» означает начало катушки, «к» - конец. Если токi входит в зажим «н» и выходит из зажима «к» (это направление тока будем считать положительным, ему соответствует интервал от 0 до π на рис. 36), то вектор магнитной индукции направлен вверх по осевой линии катушки.

Если ωt= 0, то токi равен нулю, и вектор магнитной индукции будет равен нулю. При возрастании ωtот 0 до π/2 ток возрастает и при π/2 достигает своего максимального значения.

Точно так же ведёт себя и вектор магнитной индукции. При возрастании тока в интервале от 0 до π/2 вектор магнитной индукции так же возрастает и достигает своего максимального значения при π/2. При изменении ωtот π/2 до π ток и вектор магнитной индукции убывают и становятся равными 0 при ωt= π.

Замечаем, что в рассматриваемом интервале изменения ωtвектор магнитной индукции всё время направлен вверх по оси катушки, но он пульсирует, т. е. изменяется его величина от 0 до максимального значения и снова убывает до 0.

При изменении ωtот π до 2π в действие вступает отрицательная полуволна тока. Точку и крест на рис. 35 надо поменять местами. В результате вектор магнитной индукции будет направлен вниз по оси катушки. При изменении ωtот π до 3π/2 вектор магнитной индукции будет возрастать от нуля до максимального значения, а в интервале ωtот 3π/2 до 2π будет убывать от максимального значения до нуля, т. е. опять вектор магнитной индукции будет пульсировать.

Таким образом, магнитное поле катушки, с синусоидальным током представляет собой пульсирующее (не вращающееся) магнитное поле, вектор магнитной индукции которого меняет своё направление на противоположное через каждые полпериода.