- •Вятский государственный университет
- •Электротехнический факультет
- •Р.Ю. Акчурин
- •Дисциплина «Гидравлика»
- •Киров 2010
- •Составитель: кандидат технических наук, доцент Р.Ю. Акчурин
- •Авторская редакция
- •Содержание
- •Введение
- •Вопросы для самопроверки
- •Гидростатика
- •Методические указания
- •Основное уравнение гидростатики
- •Распределение давления выражается формулой
- •Объём параболоида равен
- •Кинематика и динамика жидкости
- •Методические указания
- •Подобие гидромеханических процессов
- •Гидравлический расчет трубопроводов
- •Методические указания
- •Таблица к задаче 5
- •Указания:
- •Таблица к задаче 7
- •Таблица к задаче 8
- •Указания
- •Таблица к задаче 9
- •Таблица к задаче 11
- •Таблица к задаче 12
- •Указания:
- •Таблица к задаче 14
- •Указания:
- •Указания:
- •Таблица к задаче 16
- •Указания:
- •Приложение А
- •Пример построения напорной и пьезометрической линий
- •Пьезометрический напор в сечении в-в при турбулентном режиме равен
- •Значение коэффициентов некоторых местных сопротивлений
- •Рис. Б.1 – Виды местных сопротивлений
- •Приложение В
- •Средние значения модуля упругости Е жидких и твёрдых тел
- •Экзаменационные вопросы по гидравлике
6
Введение
Предмет и задачи курса. Краткий исторический очерк развития гидравлики. Применение и значение гидравлики в современном машиностроении. Основные физические свойства и параметры ( р,u, r,T) жидкостей и газов. Сплошная среда. Жидкая частица. Несжимаемая и сжимаемая (капельная и газообразная) жидкость. Модель идеальной (невязкой) жидкости. Силы, действующие в жидкостях. Общие понятия о нормальных и касательных напряжениях.
|
Методические указания |
Объектом |
изучения в гидравлике является жидкость– физическое тело, |
молекулы которого слабо связаны между собой. Поэтому при воздействии даже |
|
незначительной силы жидкость изменяет свою форму. Жидкость занимает |
|
промежуточное место между твердым телом и газом. Она способна сохранять |
|
свой объем и этим сходна с твердым телом, но не способна самостоятельно |
|
сохранять свою форму, что сближает ее с газом. Все жидкости при изменении |
|
давления и |
температуры изменяют свой объем. Мерой сжимаемости является |
коэффициент |
объемного |
сжатия( br ) |
или |
величина, |
обратная |
ему, - модуль |
|
|||||||||
объемной упругости (Е). Для воды Е ≈2·103 МПа, для газов при нормальных |
|
|||||||||||||||
условиях |
0,1 |
МПа. |
Жидкости |
сжимаются |
незначительно; например, |
|
при |
|
||||||||
повышении давления от 0,1 до 10 МПа объем воды уменьшается лишь на0,5%. |
|
|||||||||||||||
Поэтому |
чаще |
всего |
в |
гидравлических |
расчетах |
|
жидкости |
счи |
||||||||
несжимаемыми. Однако при рассмотрении отдельных вопросов, например |
|
|||||||||||||||
гидравлического удара и в следящих гидросистемах, сжимаемость жидкости |
|
|||||||||||||||
следует |
учитывать. |
С |
увеличением |
температуры |
жидкости |
расширяются; |
||||||||||
например, |
при повышении |
температуры |
воды 4 сдо |
100 |
o С |
ее |
|
объем |
|
|||||||
увеличивается приблизительно на 4%. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Свойство |
|
жидкости |
оказывать |
сопротивление |
сдвигу |
или |
|
скольжен |
||||||||
соприкасающихся слоев называется вязкостью. Вязкость приводит к появлению |
|
|||||||||||||||
сил внутреннего трения между смежными слоями жидкости, движущимися с |
|
|||||||||||||||
различными |
скоростями. Она |
|
характеризует |
степень |
текучести |
жидкости, |
||||||||||
подвижности ее частиц. Вязкость эфира и спирта меньше |
чем |
у. |
вод |
|||||||||||||
Наименьшей вязкостью обладает жидкая углекислота. Ее вязкость в50 |
раз |
|
||||||||||||||
меньше |
вязкости |
|
воды. С |
|
повышением |
давления |
вязкость |
|
жидкост |
|||||||
увеличивается. Однако зависимость вязкости от давления существенна только при |
|
|||||||||||||||
больших давлениях, измеряемых десятками мегапаскалей. Во всех других случаях |
|
|||||||||||||||
влияние давления на вязкость можно не учитывать. При увеличении температуры |
|
|||||||||||||||
вязкость жидкости заметно уменьшается. Отметим также, что вязкость газов |
|
|||||||||||||||
увеличивается с ростом температуры. Для характеристики вязкости применяются |
|
|||||||||||||||
динамический ( m ) и |
кинематический (n ) коэффициенты |
вязкости. |
Пока |
|
||||||||||||
жидкость не движется, вязкость не проявляется, поэтому при решении задач |
|
|||||||||||||||
равновесия жидкостей ее не надо принимать во внимание. При движении же |
|
|||||||||||||||
жидкости |
необходимо |
учитывать |
силы |
трения, которые появляются |
|
из-за |
|
вязкости и подчиняются известному закону Ньютона. Однако существуют и такие
7
жидкости, в которых силы трения возникают уже в состоянии покоя при их стремлении прийти в движение. Такие жидкости называются неньютоновскими или аномальными. К ним можно отнести нефтепродукты при температуре, близкой к температуре застывания, масляные краски и смазочные масла при низких температурах, коллоидные растворы, литой бетон, глинистый раствор, употребляемый при бурении скважин, и др.
Для упрощения рассмотрения законов механики жидкостей. ЭйлерЛ ввел понятие идеальной жидкости, то есть такой воображаемой жидкости, которая
является абсолютно подвижной, несжимаемой. При |
движении |
идеальной |
|||
жидкости в ней не возникают силы внутреннего |
,трения. . она |
является |
|||
невязкой. |
|
|
|
|
|
Молекулы, располагающиеся |
на |
поверхности |
жидкости, подвергаются |
||
притяжению |
находящихся |
ниже |
молекул. Это |
вызывает |
появление |
поверхностного |
натяжения |
жидкости, действием |
которого |
объясняется |
капиллярное поднятие или опускание жидкости в трубках малого диаметра или в
узких щелях. Если жидкость |
смачивает твердые стенки, |
которыми она |
|||
соприкасается, то |
происходит |
капиллярное |
поднятие(например, вода |
в |
стеклянной трубке), если не смачивает – опускание жидкости (например, ртуть в стеклянной трубке). Это свойство жидкости следует учесть при использовании трубок малого диаметра для измерения уровня или давления жидкости.
При испарении жидкости в закрытом пространстве через некоторое время пары насытят его, то есть число молекул, вылетающих из жидкостей, равно числу молекул, возвращающихся обратно в жидкость, т.е. конденсирующихся. В этот момент в пространстве над жидкостью будет находиться максимально возможное
количество |
молекул при |
данной температуре. При этом в окружающем |
пространстве |
устанавливается |
давление, называемое давлением насыщенного |
пара жидкости. |
|
При повышении температуры или понижения давления жидкость испаряется не только со свободной поверхности, но и во внутрь пузырьков, которые растут в объёме и прорываются наружу через свободную поверхность - возникает процесс кипения жидкости. С увеличением давления температура кипения возрастает, а с уменьшением - понижается.
Для гидродинамики особый интерес представляет частный случай кипения, которое возникает в движущейся жидкости вследствие местных понижений давления насыщенного пара. Такой вид кипения называют кавитацией.
Молекулы газа из окружающей среды проникают внутрь жидкости. Процесс растворения газов в жидкости может продолжаться до ее насыщения. Объем газа,
который может растворяться при |
данной температуре в |
жидкости до |
насыщения, увеличивается линейно |
с ростом давления |
на ее свободн |
поверхности. При понижении давления часть растворенного газа выделяется из жидкости, причем этот процесс происходит интенсивнее, чем растворение. При выделении газа жидкость вспенивается. Полностью растворенный в маслах
8
воздух практически не влияет на их физико-механические свойства, однако, его выделение и пенообразование при понижении давления в гидравлически системах ухудшает свойства масел. В обычных условиях вода содержит около 2% (по объему) растворенного в ней воздуха.
В жидкой среде, вследствие подвижности ее частиц, могут действовать только непрерывно распределенные силы. Силы, действующие на жидкости, могут быть или массовыми, или поверхностными. К массовым силам относятся силы тяжести, инерции и центробежные. К поверхностным силам относятся силы давления и силы трения, возникающие при движении жидкости. Количественной
|
r |
|
|
характеристикой сил является их напряжение, т.е. lim |
DP |
в данной точке среды. |
|
DF |
|||
DF ®0 |
|
Обычно напряжение поверхностной силы раскладывают на два направления: по нормали и по касательной к площадке. Первая составляющая дает давление( p ), вторая – напряжение силы трения (t ).
Понятие о напряжении поверхностной силы является основным определении силового взаимодействия потока и тела.
В результате изучения темы студент должен себе отчетливо представлять, каких случаях при расчетах и в инженерной практике можно пользоватьс упрощенной моделью реальной жидкости, то есть не учитывать тех или иных ее свойств, например вязкости, сжимаемости и т.д.
Литература: [1, с. 7-21]; [2, с. 6-21].
Вопросы для самопроверки
1.Определение гидравлики и краткая история ее развития.
2.Как определяется удельный вес (g ) и плотность ( r ) жидкости?
3. Как |
изменяется |
плотность |
жидкости |
при |
изменении |
давления |
температуры? |
|
|
|
|
|
|
4.Что представляет собой коэффициент объемного сжатия и температурного расширения?
5.Как зависит вязкость жидкости от температуры и давления?
6.Как записывается закон трения Ньютона?
7.Чем отличается идеальная жидкость от реальной?
8.Что называется давлением насыщенного пара жидкости и от чего оно зависит?
9.От чего зависит растворимость воздуха и других газов в жидкости?
10.В каких единицах выражают плотность( r ), объемный вес (g ), коэффициенты объемного сжатия и температурного расширения, динамический ( m ) и кинематический (n ) коэффициенты вязкости?