- •1.1. Потребление электрической энергии. Требования к качеству энергии и надежности электроснабжения*
- •1.2. Типы электростанций и их характеристики
- •1.3. Режимы энергосистемы и участие электростанций в выработке электрической энергии
- •2.2. Назначение электрического оборудования первичных цепей
- •2.3. Требования, предъявляемые к электрическому оборудованию и токопроводам
- •2.4. Аппараты вторичных цепей. Релейная зашита и элементы системной автоматики
- •3.1. Неизолированные жесткие проводники
- •3.2. Неизолированные гибкие проводники
- •3.3. Изоляторы
- •3.4. Кабели
- •4.1. Общие вопросы теории нагревания
- •4.2. Тепловой расчет неизолированных проводников в продолжительном режиме
- •4.3. Нагревание аппаратов в продолжительном режиме
- •4.4. Нагревание кабелей в продолжительном режиме
- •4.5. Превышение температуры
- •4.6. Нагревание стальных конструкций, расположенных в сильных магнитных полях
- •5.1. Особенности процесса нагревания проводников при коротком замыкании
- •5.2. Термическая стойкость неизолированных проводников
- •5,3. Термическая стойкость кабелей
- •5.4. Термическая стойкость электрических аппаратов
- •5.5. Определение интеграла Джоуля
- •6.2. Простейшие случаи взаимодействия проводников
- •6.3. Электродинамические силы в трехфазном токопроводе при коротком' замыкании
- •7.1. Токопроводы с жесткими проводниками
- •7.2. Токопроводы с гибкими проводниками
- •7.3. Электродинамическая стойкость электрического оборудования
- •8.1. Пофазно-экранированные токопроводы
- •8.2. Токопроводы для напряжений 6—10 кВ и рабочего тока до 3200 а
- •8.3. Токопроводы для напряжений до 1 кВ
- •8.4. Токопроводы с элегазовой изоляцией
- •9.1. Основные понятия
- •9.2. Сопротивление контакта
- •9.3. Нагревание контактов
- •9.4. Конструкции контактов
5.1. Особенности процесса нагревания проводников при коротком замыкании
Продолжительность КЗ составляет обычно доли секунды и, как исключение, может достигнуть нескольких секунд. В течение этого короткого промежутка времени выделение тепла настолько велико, что температура проводников и аппаратов выходит за пределы, уста- новленные для нормального режима. Процесс нагревания прекращается в момент автоматического отключения поврежденного участка системы, после чего происходит относительно медленное остывание.
Даже кратковременное повышение температуры проводников (частей аппаратов) при КЗ может привести к размягчению и плавлению металла, выжиганию изоляции, разрушению контактов и другим повреждениям. Для надежной работы электрической системы необходимо исключить такие повреждения, что достигается выбором соответствующих размеров токоведущих частей и по возможности быстрым автоматическим отключением поврежденных цепей. Свойство (способность) аппарата и проводника противостоять кратковременному тепловому действию тока КЗ без
повреждений, препятствующих дальнейшей исправной работе, называется термической стойкостью. Критерием термической стойкости является конечная температура, которая ограничивается механической прочностью металлов, деформациями частей аппаратов, а также нагревостойкостью изоляции. Допустимые конечные температуры для аппаратов и проводников (табл. 5.1) установлены на основании опыта. Они выше допустимых температур при нормальной работе, поскольку изменение механических свойств металлов и износ изоляции определяются не только температурой, но также продолжительностью нагревания, которая в рассматриваемых условиях мала. Как видно из табл. 5.1, допустимые конечные температуры при КЗ лежат в пределах от 120 до 300 °С, в то время как допустимые температуры при нормальной работе, как правило, не превышают 60— 80 °С. Для неизолированных медных проводников установлена максимальная температура 300 °С, а для алюминиевых 200 °С. Допустимая температура для кабелей с бумажной пропитанной изоляцией до 10 кВ принята равной 200 °С независимо от материала жил. Она ограничивается нагревостойкостью изоляции.
5.2. Термическая стойкость неизолированных проводников
Конечная температура проводника при КЗ может быть определена аналитически, исходя из следующих допущений:
процесс нагревания принимается адиабатическим, поскольку продолжительность КЗ значительно меньше постоянной времени нагревания проводника (§ 4.5);
зависимость удельного сопротивления материала проводника от температуры принимается линейной (§ 4.2);
удельная теплоемкость материала проводника принимается не зависящей от температуры, поскольку изменение ее незначительно по сравнению с изменением удельного сопротивления;
распределение тока КЗ по сечению проводника принимается равномерным.
Исходное дифференциальное уравнение, описывающее процесс нагревания проводника при КЗ, имеет следующий вид:
где - полный ток КЗ; - текущее значение температуры проводника в переходном процессе;— начальная температура проводника; — удельное сопротивление материала проводника
при начальной температуре; s — сечение проводника; с — удельная теплоемкость материала проводника.
Левая часть равенства представляет собой энергию, выделяющуюся в проводнике заданного сечения на длине 1 м в течение времени dt при температуре правая часть — энергию, поглощаемую проводником при повышении его температуры Для определения конечной температуры проводника следует разделить переменные и интегрировать левую часть в пределах от нуля доа правую часть от до ( - продолжительность КЗ; — конечная температура проводника):
Начальную температуру удобно принять равной нулю. Тогда после интегрирования имеем
где— интеграл Джоуля, А2 • с;
интеграл квадратичной плотности тока КЗ,
По выражению (5.3) можно построить зависимость конечной температуры проводника от интеграла квадратичной плотности тока КЗ для неизолированных медных и алюминиевых проводников
При проектировании РУ и сетей часто возникает необходимость определить максимальное значение функции для шины заданного сечения s или минимальное сечение шины отвечающее требованию термической стойкости при заданном значении функции В. Эти задачи могут быть решены с помощью диаграммы рис. 5.1:
(рис. 5.1, сплошные линии). Для удобного пользования диаграммой сечение проводника выражено в квадратных миллиметрах.
Для определения конечной температуры проводника заданного сечения, начальная температура которого равна нулю, следует отложить по оси абсцисс значение функции А и определить по соответствующей кривой конечную температуру. Однако начальная температура, как правило, не равна нулю. Поэтому для определения конечной температуры следует сначала определить по кривой значение функции Ль соответствующее начальной температуре проводника. Затем отложить по оси абсцисс от точки ai функциюи опреде-
лить конечную температуру, как показано на рис. 5.2. Найденную температуру следует сопоставить с допустимой температурой при кратковременном нагревании (см. табл. 5.1).
Кривая температуры нагрева алюминиевых проводников при КЗ (рис. 5.1) лежит выше соответствующей кривой для медных проводников, так как алюминий обладает большим удельным сопротивлением и меньшей удельной теплоемкостью :
При сравнении термической стойкости медных и алюминиевых провод-
гдесоответствует допустимой тем-
пературе при КЗ для
алюминия и 4,13 • 10 для
меди); А^ соответствует начальной температуре, зависящей от нагрузки шины в предшествовавшем нормальном режиме.
Определение минимального сечения шины по (5.5) затруднено, поскольку а! зависит от искомого сечения. Приходится задаваться этим сечением и определять smin методом последовательных приближений.
В приближенных расчетах начальную температуру шины принимают равной допустимой (номинальной) температуре в нормальном режиме, а именно + 70°С (табл. 4.2). Тогда выражения (5.4) и (5.5) получают следующий вид:
гдедля алюминие-v
вых шин С = 89, для медных С = = 168