- •Министерство образования и науки Украины
- •Конспект
- •Механика газов Лекция 1: Общие сведения о свойствах и движении газов
- •1.Газы сжимаемые и несжимаемые
- •2.Газы реальные и идеальные
- •Лекция 2: Ламинарное и турбулентное движение газов. Давление газов и его разновидности
- •1. Ламинарное и турбулентное движение газов
- •2. Давление газов и его разновидности
- •Лекция 3: Статика газов
- •1. Уравнение Эйлера
- •2. Распределение избыточного давления на стенки сосуда заполненного горячим газом
- •Лекция 4: Динамика газов. Основные уравнения движения газов
- •1. Понятие о линии тока и трубке тока
- •2. Уравнение сплошности (неразрывности) движения газов
- •3. Уравнение импульсов Эйлера
- •4. Уравнение Бернулли для трубки тока идеального газа
- •5. Вывод уравнения Бернулли в избыточных давлениях
- •Лекция 5: Применение уравнения Бернулли в расчетах
- •1. Потери давления на предоление местных сопротивленй и на трение.
- •2.Истечение газов через отверстия с острыми кромками
- •3. Истечение газов через насадки
- •4. Расчет высоты дымовой трубы
- •Лекция 6: Сверхзвуковое движение газов
- •1. Общие сведения
- •2. Движение газа по трубе переменного сечения
- •3. Истечение газов через простое сопло
- •4. Сопло Лаваля. Конструкция и режимы его работы
- •Лекция 7: Движение газов в рабочем пространстве печей. Тягодутьевые устройства
- •1.Причины движения газов. Свободное и вынужденное движение.
- •2. Свободные струи, их свойства.
- •3.Частично ограниченные струи.
- •4.Явление инжекции.
- •5.Тягодутьевые устройства:
- •Лекция 8: Теплопередача. Передача тепла теплопроводностью
- •1. Теплопроводность.Уравнение Фурье
- •2.Стационарная теплопроводность.
- •2.Свободная конвекция.
- •3. Вынужденная конвекция при продольном обтекании поверхности.
- •4) Вынужденная конвекция при поперечном обтекании труб и цилиндров.
- •Лекция 10: Излучение твердых тел
- •1. Общие сведения. Закон Стефана-Больцмана
- •2. Угловые коэффициенты излучения.
- •Лекция 11: Закон Кирхгофа. Излучение газов
- •1. Закон Кирхгофа.
- •2. Особенности излучения и поглощения газами тепловой энергии.
- •3. Определение степени черноты газов.
- •Лекция 12: Сложный теплообмен в рабочем пространстве печей
- •Лекция 13: Внутренний теплообмен при нагреве материалов. Нагрев тел при граничных условиях I, II, III рода
- •1.Основные понятия и определения.
- •2.Нагрев тонких тел.
- •3.Нагрев массивных тел. Дифференциальное уравнение теплопроводности Фурье
- •Лекция 14: Решение дифференциального уравнения теплопроводности Фурье при граничных условиях 3 рода.
- •1. Определение температур нагрева металла.
- •2. Определение продолжительности нагрева металла.
2.Истечение газов через отверстия с острыми кромками
Истечение газов через отверстия и насадки наблюдается при работе горелок, форсунок, при выбивании газов через отверстия в стенах печи и в других случаях. Установим связь между количеством вытекающего газа (расходом), размерами отверстия и давлением, под которым происходит истечение. Для простоты возьмем истечение несжимаемого газа, температура которого в процессе истечения практически не изменяется. Рассмотрим отверстие с острыми кромками.
Положим, что из сосуда очень больших размеров, в котором давление Р1 газ вытекает через отверстие сечением f0 в среду с давлением Р2 (рис. 1.).
Рисунок 1.
Для определения скорости истечения газа W2 напишем уравнение Бернулли для сечения I и II. Поскольку температура газа неизменна и сечение I и II находятся на одной высоте, то принимаем Ргеом1= Ргеом2.
Пренебрегая потерями, запишем:
. (1.28)
Сосуд больших размеров, поэтому W1=0.
Тогда .
Отсюда скорость истечения газа W2 (м/с) равна:
, (1.29)
В силу инерции частиц истекающего газа сечение ff0. Отношение f/f0= называется коэффициентом сжатия струи.
Для определения расхода газа V (м3/с) через отверстие f0 найдем, что , но, следовательно,
. (1.30)
С учетом гидродинамических потерь при истечении через отверстие это выражение принимает вид:
, (1.31)
где – коэффициент скорости, учитывающий гидравлическое сопротивление отверстия.
Произведение = называется коэффициентом расхода.
Если истечение происходит через стенку или свод печи, на поду которой давление равно атмосферному, то статическое давление в формулах (1.29) и (1.31) обусловлено разностью плотностей печных газов и воздуха:
.
Тогда формулы (1.29) и (1.31) принимают вид:
; (1.32)
. (1.33)
Величина Н в данном случае – высота отверстия над уровнем пода печи.
3. Истечение газов через насадки
Насадком называют короткий патрубок, присоединенный к отверстию в тонкой стенке. Длина насадка обычно 3–4 его диаметра. Количество газа, протекающего через насадок, зависит от формы входных кромок и формы самого насадка. Рассмотрим цилиндрические насадки трех видов (рис. 1.).
Рисунок 1.
Пользуясь уравнением (1.29), получим следующие расчетные формулы:
для насадки с острыми кромками
; =0,85; (1.34)
. (1.35)
Для насадков с закругленными кромками и диффузора
. (1.36)
Для этих насадков за счет закругленных кромок в сечении III струи и отверстия равны друг другу, поэтому =1,0. Сравнение формул (1.35) и (1.36) показывает, что наибольший расход при одинаковом значении Р1–Р2 и при одинаковом минимальном сечении насадков получается при истечении газа через диффузор.
4. Расчет высоты дымовой трубы
Дымовая труба служит для удаления продуктов сгорания из печи. Необходимое разряжение создается в дымовой трубе, т. к. из-за разности плотностей холодного наружного воздуха и горячих газов горячие газы стремятся подняться вверх.
Найдем зависимость разрежения создаваемого трубой, от высоты трубы Н и температуры газов (рис. 1.)
Рисунок 1.
За уровень отсчета принимаем сечение II. Напишем уравнение Бернулли для сечения I и II: Ргеом.1+Рст.1+Рдин.1= Ргеом.2+Рст.2+Рдин.2+Рпот.
Труба в сечении II сообщается с атмосферой, поэтому Рст.2=0.
Тогда Рст.1= –Ргеом.1+Рдин.2 –Рдин.1+Рпот
Умножим правую и левую части уравнения на минус единицу:
–Рст.1= Рраз.= Ргеом.– (Рдин.2 –Рдин.1)–Рпот (Следовательно, у основания трубы Рст1 отрицательное, т. е. Разряжение)
Рпот.= Ртр.+Км.сРдин.2
На выходе из трубы Км.с.=1, тогда Рпот.= Ртр.+ Рдин.2
Вследствие этого можно записать:
Рразр.=Ргеом.+Рдин.1–2Рдин.2–Ртр. (1.37)
Знаем, что ,,.
Температура газов по высоте дымовой трубе и ее сечение существенно изменяются, поэтому в расчете и W определяются по средней температуре по высоте трубы для Ргеом. и Ртр.
.
Подставим в уравнение (1.37) Ргеом., Рдин.1, Рдин.2, Ртр и выразим их через скорости и плотности при нормальных условиях (W0, 0):
, Па, (1.38)
где – плотность газа и воздуха при нормальных условиях, кг/м3;
dcр – средний диаметр по высоте трубы, м;
Wo1, Wo2 – скорость газов в сечениях I и II при 0 0С;
Woср – средняя скорость газов по высоте трубы при 0 0С;
tв – температура окружающего воздуха, 0С;
tг1 и tг2 – температура газа в сечениях I и II, 0С;
–средняя температура газов по высоте трубы, 0С;
Если учесть, что ;; где То=273К, то запишем:
. (1.39)
Отсюда определяем высоту дымовой трубы H (м):
. (1.40)
Обычно Рраз=1,3Рпот.