- •Министерство образования и науки Украины
- •Конспект
- •Механика газов Лекция 1: Общие сведения о свойствах и движении газов
- •1.Газы сжимаемые и несжимаемые
- •2.Газы реальные и идеальные
- •Лекция 2: Ламинарное и турбулентное движение газов. Давление газов и его разновидности
- •1. Ламинарное и турбулентное движение газов
- •2. Давление газов и его разновидности
- •Лекция 3: Статика газов
- •1. Уравнение Эйлера
- •2. Распределение избыточного давления на стенки сосуда заполненного горячим газом
- •Лекция 4: Динамика газов. Основные уравнения движения газов
- •1. Понятие о линии тока и трубке тока
- •2. Уравнение сплошности (неразрывности) движения газов
- •3. Уравнение импульсов Эйлера
- •4. Уравнение Бернулли для трубки тока идеального газа
- •5. Вывод уравнения Бернулли в избыточных давлениях
- •Лекция 5: Применение уравнения Бернулли в расчетах
- •1. Потери давления на предоление местных сопротивленй и на трение.
- •2.Истечение газов через отверстия с острыми кромками
- •3. Истечение газов через насадки
- •4. Расчет высоты дымовой трубы
- •Лекция 6: Сверхзвуковое движение газов
- •1. Общие сведения
- •2. Движение газа по трубе переменного сечения
- •3. Истечение газов через простое сопло
- •4. Сопло Лаваля. Конструкция и режимы его работы
- •Лекция 7: Движение газов в рабочем пространстве печей. Тягодутьевые устройства
- •1.Причины движения газов. Свободное и вынужденное движение.
- •2. Свободные струи, их свойства.
- •3.Частично ограниченные струи.
- •4.Явление инжекции.
- •5.Тягодутьевые устройства:
- •Лекция 8: Теплопередача. Передача тепла теплопроводностью
- •1. Теплопроводность.Уравнение Фурье
- •2.Стационарная теплопроводность.
- •2.Свободная конвекция.
- •3. Вынужденная конвекция при продольном обтекании поверхности.
- •4) Вынужденная конвекция при поперечном обтекании труб и цилиндров.
- •Лекция 10: Излучение твердых тел
- •1. Общие сведения. Закон Стефана-Больцмана
- •2. Угловые коэффициенты излучения.
- •Лекция 11: Закон Кирхгофа. Излучение газов
- •1. Закон Кирхгофа.
- •2. Особенности излучения и поглощения газами тепловой энергии.
- •3. Определение степени черноты газов.
- •Лекция 12: Сложный теплообмен в рабочем пространстве печей
- •Лекция 13: Внутренний теплообмен при нагреве материалов. Нагрев тел при граничных условиях I, II, III рода
- •1.Основные понятия и определения.
- •2.Нагрев тонких тел.
- •3.Нагрев массивных тел. Дифференциальное уравнение теплопроводности Фурье
- •Лекция 14: Решение дифференциального уравнения теплопроводности Фурье при граничных условиях 3 рода.
- •1. Определение температур нагрева металла.
- •2. Определение продолжительности нагрева металла.
Лекция 6: Сверхзвуковое движение газов
1. Общие сведения
В металлургических печах иногда применяются такие устройства, в которых газ движется с весьма высокой скоростью, превышающей иногда скорость звука.
Согласно современным представлениям, скорость звука определяют формулой Лапласа, по которой
, (1.41)
где =Ср/Сv –коэффициент, равный отношению теплоемкости среды при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме.
Применяя формулу Клайперона (р/=RT), получим , гдеR – универсальная газовая постоянная, 8,3143 кДж/(кмоль*К).
Из этого выражения следует, что скорость звука зависит только от температуры и физических свойств газа.
Скорость газа может быть меньше скорости звука, больше и равна ей. Если скорость движения газа станет равной местной скорости звука, то такая скорость газа W=a называется критической. Сечение потока, в котором достигается это равенство, называется критическим. Критическим называется также давление, плотность и температура в этом сечении.
Отношение скорости движения газа W к местной скорости звука а называют числом (критерием) Маха М:
. (1.42)
При М1 поток дозвуковой, при М1 звуковой и при М1 сверхзвуковой.
2. Движение газа по трубе переменного сечения
Постепенно сужающаяся по ходу газа труба называется конфузором, а постепенно расширяющаяся – диффузором (рис.1.).
Рисунок 1
Соотношение между скоростью движения газов и площадью канала (трубы) переменного сечения описывается уравнением Гюгонио:
, (1.43)
где W, F – малые приращения (изменения), соответственно, скорости движения среды и сечения канала по которой эта среда движется.
Из этого уравнения можно сделать выводы:
если М1, то знак W противоположен знаку F. Это означает, что при дозвуковом движении газа с возрастанием площади сечения трубы скорость движения газа уменьшается, и наоборот, т. е. ;
если М1, то знак W одинаков с F. Это означает, что при сверхзвуковом движении газов в суживающейся трубе движение замедляется, а в расширяющейся трубе ускоряется. Это происходит в результате того, что при расширении газа на выходе плотность его настолько сильно уменьшается, что произведение F уменьшается, несмотря на увеличение F. Это приводит в свою очередь к увеличению W т. к. , из закона сохранения массы.
Если М=1, то F=0 и соответственно сечение будет критическим. Критическое сечение является минимальным, т. к. при подходе к нему дозвуковой поток замедляется, а сверхзвуковой ускоряется.
3. Истечение газов через простое сопло
Большую роль в технике играют устройства, обеспечивающие создание потока газа, истекающего с большой скоростью. Основным элементом таких устройств является сопло. При истечении газов через сопло происходит резкое изменение давления и, следовательно, объема. Поэтому уравнения движения и истечения для несжимаемого газа здесь неприемлемы. Скорость истечения газов из сопла может быть дозвуковой, равной скорости звука и сверхзвуковой.
При установившемся движении в каждом сечении сопла поток газов будет характеризоваться определенными значениями скорости движения W, давления Р, плотности , и температуры Т.
Если в данном сечении скорость движения W равна скорости распространения звука, то скорость движения газа, давление и другие параметры будут иметь критические значения Wкр и Ркр (рис.1)
Рисунок 1
Максимальная скорость истечения газа из обычного (суживающегося) сопла может достигать только критического значения, но не выше, независимо от давления перед соплом.
Критическая скорость истечения, м/с
(1.44)
Критическое давление, Па
(1.45)
Критическая масса газов, кг/с
(1.46)
Коэффициент =1,4 для двухатомных газов и 1,3 для сжатого пара.