- •Краткий курс лекций по дисциплине
- •Слайд 20
- •Слайд 24
- •Слайд 32
- •Слайд 39
- •Метод узловых потенциалов
- •Слайд 40
- •Однофазные электрические цепи синусоидального тока
- •Однофазные электрические цепи синусоидального тока Слайд 2 Параметры синусоидальных электрических величин
- •Слайд 3
- •Слайд 4
- •Слайд 5
- •Слайд 6
- •Слайд 7
- •Слайд 8 Применение комплексных чисел для расчета электрических цепей
- •Слайд 9 Правила перехода из одной формы в другую
- •Слайд 10
- •Слайд 11
- •Слайд 12
- •Слайд 13 Векторные диаграммы
- •Слайд 14
- •Слайд 13
- •Слайд 19
- •Слайд 20
- •Слайд 21
- •Слайд 23
- •Слайд 24
- •Слайд 25
- •Слайд 27 Анализ цепей синусоидального тока.
- •4. Слайд 28
- •Слайд 29
- •Слайд 30
- •Слайд 31
- •Слайд 32
- •Слайд 33 Треугольники сопротивлений.
- •Слайд 34
- •Слайд 35
- •Слайд 44
- •Слайд 45
- •Трёхфазные цепи. Слайд 2
- •Слайд 3
- •Слайд 4
- •Слайд 5
- •Слайд 6
- •Слайд 7
- •Слайд 8
- •Симметричная нагрузка
- •Соединение фаз приемника треугольником.
- •Слайд 20 Мощность трехфазных цепей.
- •Слайд 22
- •Нелинейные эклектические цепи
- •Слайд 25
- •Магнитные цепи и электромагнитные аппараты Лекция 8. Основы теории магнетизма
- •Слайд 2
- •1.Основные физические величины и соотношения
- •Слайд 3
- •2.Характеристика магнитных свойств ферромагнитных материалов
- •Слайд 4 Магнитные цепи и устройства
- •3.Магнитные цепи
- •4.Анализ магнитных цепей постоянного тока
- •Магнитные цепи с переменной мдс
- •Трансформаторы
- •1.Общие сведения о трансформаторах
- •Слайд 10
- •2.Принцип работы однофазных трансформаторов
- •Режим работы трансформаторов
- •1.Опыт холостого хода трансформатора
- •Слайд 13
- •Опыт короткого замыкания трансформатора
- •Слайд 2
- •Слайд 3 Область применения машин постоянного тока. Принцип действия, основные уравнения
- •1.1. Область применения машин постоянного тока
- •Слайд 4
- •1.2. Принцип действия генератора постоянного тока, основное уравнение эдс и напряжения
- •Слайд 5
- •1.3. Принцип действия двигателя постоянного тока, основное уравнение напряжения и эдс
- •Слайд 6
- •Слайд 8
- •Слайд 9
- •7.4. Генераторы независимого возбуждения
- •Слайд 10
- •8.1. Принцип самовозбуждения в генераторе параллельного возбуждения
- •Внешняя характеристика генератора параллельного возбуждения
- •8.3. Генератор последовательного возбуждения
- •Слайд 12
- •8.4. Генератор смешанного возбуждения
- •Слайд 13 Двигатели постоянного тока
- •9.1. Основные уравнения двигателей постоянного тока
- •9.2. Пуск в ход двигателей постоянного тока
- •9.3. Регулирование частоты вращения
- •Слайд 16 Двигатель с параллельным возбуждением
- •10.1. Схема управления двигателем
- •Слайд 17 Двигатель с последовательным возбуждением
- •11.1. Характеристики двигателя с последовательным возбуждением
- •Слайд 2 Трёхфазный асинхронный двигатель с короткозамкнутым ротором
- •Слайд 3
- •Слайд 4
- •Основы промышленной электроники Слайд 2
- •1. Термины и определения цифровой электроники
Слайд 21
Электрическая цепь с индуктивным L-элементом
Путь через Lэлемента протекает синусоидальный ток, тогда напряжение на его зажимах тоже будет синусоидальным.
Идеальная катушка индуктивности имеет активное сопротивление RL=0
начальная фаза
угол сдвига фаз
Из векторной диаграммы видно, что на катушке индуктивности напряжение опережает ток на 900
Слайд 22
Полное комплексное сопротивление определяется как отношение комплекса напряжения к комплексу тока.
, так как φ= 900, то, а модуль комплексного сопротивления , следовательно сопротивление чисто реактивное и равно:
Реальная катушка имеет активное сопротивление, определяемое сопротивлением проводов, поэтому полное комплексное сопротивление равно:
Закон Ома:
Слайд 23
Мощность на L- элементе:
, угол сдвига фаз φ= 90, тогда,, следовательно на
L–элементе происходит обмен энергией между источником электрической энергии и магнитным полем катушки, что определяет реактивную мощностьQ.
L-элемент работы не совершает, поэтому активная мощность равна 0.
Слайд 24
Электрическая цепь с емкостным С-элементом
Пусть на зажимы С элемента подано синусоидальное напряжение, тогда ток протекающий через С элемент тоже будет синусоидальным.
Идеальный конденсатор, когда его активное сопротивление Rc=0
начальная фаза тока
угол сдвига фаз
Из векторной диаграммы видно, что ток на конденсаторе опережает напряжение на 900
Слайд 25
Полное комплексное сопротивление определяется как отношение комплекса напряжения к комплексу тока.
, так как φ= -900, то, а модуль комплексного сопротивления , следовательно сопротивление конденсатора чисто реактивное и равно:
Закон Ома:
Слайд 26
Мощность на C- элементе:
, угол сдвига фаз φ= -90, тогда,, следовательно наC–элементе происходит обмен энергией между источником электрической энергии и электрическим полем конденсатора, что определяет реактивную мощностьQ. С-элемент работы не совершает, поэтому активная мощность равна 0.
Слайд 27 Анализ цепей синусоидального тока.
1.Анализ цепей синусоидального тока происходит при условии, что все элементы цепи идеальны, т.е.R,L,Cидеальны.
Электрическое состояние цепей синусоидального тока описывается теми же законами, что и в цепях постоянного тока.
Закон Ома:
Первый закон Кирхгофа в тригонометрическом виде:
Первый закон Кирхгофа в комплексном виде:
Второй закон Кирхгофа в тригонометрическом виде:
Второй закон Кирхгофа в комплексном виде:
Алгебраическая сумма комплексных напряжений на пассивных элементах равна сумме сторонних ЭДС входящих в этот контур.
m– число участков контура
Правила знаков при составлении уравнений такие же что в цепях постоянного тока.
4. Слайд 28
Рассмотрим правила построения ВД для цепей, содержащих идеализированные R L C элементы. Угол сдвига фаз между напряжением и током для R-элемента равен 0, дляL-элемента равен 90,
для C-элемента равен -90.
1.Если электрическая цепь содержит идеализированный R элемент, то угол φ=0 и векторная диаграмма имеет вид:
Вектор тока совпадает с вектором напряжения, или можно сказать, что вектор напряжения совпадает с вектором тока.
Если электрическая цепь содержит идеализированный Lэлемент, то угол φ=90 и векторная диаграмма имеет вид
Принято говорить, что вектор напряжения опережает вектор тока, или же вектор тока отстает от вектора напряжения.
Если электрическая цепь содержит идеализированный Cэлемент, то угол φ=-90 и векторная диаграмма имеет вид
Принято говорить, что вектор тока опережает вектор напряжения, или же вектор напряжения отстает от вектора тока.