- •Основы динамики поступательного движения
- •1.2.1. Инерциальные системы отсчета. Масса и импульс тела. Сила
- •1.18 Первый закон Ньютона________________________________________________________________
- •Неинерциальная система отсчета_________
- •1.19 Масса и импульс тела. Сила_______________________________________________
- •1.2.2. Второй и третий законы ньютона
- •1.20 Основной закон динамики________________________________________________________
- •1.21 1.21 Принцип независимости действия сил______________________________________
- •1.22 Третий закон Ньютона_______
- •1.2.3. Принцип относительности галилея
- •1.23 Преобразования координат Галилея______________
- •1.24 Принцип относительности Галилея _________________________________________
- •1.2.4. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции
- •1.26 Силы инерции
- •1.28 Силы инерции, действующие на тело,
- •1.29 Основной закон динамики для неинерциальных систем отсчета _________________
- •1.2.5. Силы трения
- •1.30 Виды трения___________________________________________________________________
- •1.33 Закон сохранения импульса_______________________________________________
- •1.34Закон движения центра масс_________________________________________________
- •Скорость центра масс__
- •Работа и энергия энергия, работа, мощность Энергия. Работа силы_
- •Кинетическая и потенциальная энергия
- •1.38 Консервативная и диссипативная силы_____________________________________
- •1.39 3 Потенциальная энергия и консервативные силы_____________________________
- •1.40 Примеры вычислений потенциальной энергии. Полная энергия________________
- •1.3.3. Закон сохранения энергии
- •1.41 Закон сохранения механической энергии_
- •Закон сохранения механической энергии
- •1.42 Консервативные системы и закон сохранения энергии_ Консервативные системы
- •1.43 Закон сохранения и превращения энергии_____________________________________
- •1.3.4. Графическое представление энергии
- •1.44 Потенциальные кривые и их анализ на некоторых примерах____________________
- •Анализ потенциальной кривой для упругодеформированного тела
- •1.45 Анализ потенциальной кривой (общий случай)
- •1.3.5. Удар абсолютно упругих и неупругих тел
- •1.46 Общие понятия_______________
- •1.47 Центральный абсолютно упругий удар____________________________
- •1.48 Центральный абсолютно неупругий удар______________________________________
- •Динамика вращательного движения
- •Моменты инерции однородных тел
- •1.52 Кинетическая энергия вращающегося твердого тела_______
- •Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела Момент силы__
- •Уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •1.7. Элементы релятивистской механики
- •1.7.4. Импульс и энергия материальной точки в релятивистской динамике
- •1.91 Энергия в релятивистской динамике_________________________________________
- •1.92 Связь между энергией и импульсом
1.7. Элементы релятивистской механики
1.7.1. ПОСТУЛАТЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (СТО)
1.81 Релятивистская механика и СТО___________________________________________________
Релятивистская механика________________________________________
Изучает законы движения макроскопических тел, движущихся со скоростями, сравнимыми со скоростью распространения света в вакууме (V ~ с).
Релятивистская механика основана на специальной теории относительности, сформулированной Эйнштейном.
1.7.2. ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЛОРЕНЦА И СЛЕДСТВИЯ ИЗ НИХ
1.83 Преобразования Лоренца __________________________________________________________
Исходные данные________________________________________________
Рассматриваются две инерциальные системы отсчета:К (с координатамих, у, z) иК' (с координатамих', у', z'), движущаяся относительноК (вдоль осих) со скоростьюV =const. В начальный момент времениt = t' = 0, когда начала координатО и О' совпадают, излучается световой импульс.*z /z'
Относительный характер отсчета времени в релятивистской механике_______________________________
Согласно второму постулату Эйнштейна, скорость света в обеих системах одна и та же и равна с. Поэтому если за времяt в системеК сигнал дойдет до некоторой точкиА, пройдя расстояниех = ct, то в системеК' координата светового импульса в момент достижения точкиА х' = ct' (t' — время прохождения светового импульса от начала координат до точкиА в системеК'). Тогдаx'- х = с (t' - t), т. е.t' ≠t (посколькух' ≠х (системаК' перемещается по отношению к системеК)). Следует отметить, что в классической физике во всех инерциальных системах отсчетаt =t'.
Преобразования Лоренца_________________________________________________________________________
Эти уравнения симметричны и отличаются лишь знаком при V, что и очевидно.
При V<<с они переходят в классические преобразования Галилея1.23.
В закон преобразования координат входит время, а в закон преобразования времени — пространственные координаты.
[с — скорость распространения света в вакууме; t — время в системе К; t' — время в системе К'; V — относительная скорость в направлении оси х систем К и К'; х, у, z — пространственные координаты системы К; х', у', z' — пространственные координаты системыК']
Выводы. Как расстояние, так и промежуток времени между двумя событиями меняются при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой, в то время как в рамках преобразований Галилея эти величины считались абсолютными, не изменяющимися при переходе от системы к системе.
Как пространственные, так и временные преобразования не являются независимыми, поскольку в закон преобразования координат входит время, а в закон преобразования времени — пространственные координаты, т. е. устанавливается взаимосвязь пространства и времени. Теория Эйнштейна рассматривает неразрывно связанные пространственные и временные координаты, образующие четырехмерное пространство — время.
Относительность одновременности_
Исходные данные____
В системе К в точках с координатамих1их2 в моменты времениtl иt2 происходят два события. В системеК' им соответствуют координатых'1 их'2 и моменты времениt'1 иt'2.
Преобразования Лоренца, применяемые для пересчета
Одновременность событий в разных инерциальных системах отсчета
Длительность событий в разных системах отсчета_________
Длительность событий в разных инерциальных системах отсчета_________
Система К
Система К'
Длительность события
x = t2 - t1
Событие происходит в некото рой точке (с координатой х), неподвижной относительно
системы К. Длительность определяется разностью показаний часов в конце (индекс 2) и начале (индекс 1)события. Тогда
Длительность события
τ' = t'2 - t'1 .
Согласно преобразованиям Лоренца,
τ < τ', т. е. длительность события, происходящего в некоторой точке, наименьшая в той инерциалъной системе отсчета, относительно которой эта точка неподвижна.
Пояснение релятивистского эффекта замедления часов
Интервал времени τ, отсчитанный по часам в системе К', с точки зрения наблюдателя в системеК, продолжительнее интервала τ, отсчитанного по его часам. Следовательно,часы, движущиеся относительно инерциалъной системы отсчета, идут медленнее покоящихся часов, т. е. ход часов замедляется в системе отсчета, относительно которой часы движутся. На основании относительности понятий «неподвижная» и «движущаяся» системы соотношения для τ и τ' обратимы.
Экспериментальное подтверждение релятивистского эффекта замедления часов
Среднее время жизни покоящихся π-мезонов (по часам, движущимся вместе с ними) τ ~ 2,2 • 10 -8 с. Следовательно, π-мезоны, образующиеся в верхних слоях атмосферы (на высоте ≈ 30 км) и движущиеся со скоростью, близкой к скорости с, должны были бы проходить расстояния с·τ ~ 6,6 м, т. е. не могли бы достигать земной поверхности, что противоречит действительности. Объясняется это релятивистским эффектом замедления хода времени: для земного наблюдателя время жизни π-мезона
Исходные данные
Стержень расположен вдоль оси х' и покоится относительно системы К'.
Длина стержня в системе К'_______________
[ х‘1
и х‘2
— не
изменяющиеся со временем t‘
координаты
начала и конца стержня, а индекс 0
показывает, что в системе отсчета К'
стержень
покоится]
Стержень относительно системы К движется со скоростью v. Для нахождения / необходимо измерить координаты концов стержня х, и х2 в системе К в один и тот же момент времени t. Их разность и определяет длину стержня в системе К.
Длина тел в разных инерциальных системах отсчета__
(использовали преобразования Лоренца 1.83).
I' > l, т. е. длина стержня, измеренная в системе, относительно которой он движется, меньше длины, измеренной в системе, относительно которой стержень покоится.
Вывод. Линейный размер тела, движущегося относительно инерциальной системы отсчета, уменьшается в направлении движения в раз, т. е. так называемоелоренцево сокращение длины тем больше, чем больше скорость движения. Таким образом, линейные размеры тела наибольшие в той инерциальной системе отсчета, относительно которой тело покоится.
♦ Поперечные размеры тела не зависят от скорости его движения и одинаковы во всех инерциальных системах отсчета: у'2 - у'1 = у2 - у1 и z'2 - z'1 = z2 – z1, что непосредственно следует из преобразований Лоренца 1.83 .
Релятивистский закон сложения скоростей___
Исходные данные______
Материальная точка движется в системе К', которая в свою очередь движется относительно системы К со скоростью V. В системе К движение
59
точки в каждый момент времени t‘определяется координатами х, у, z, а в системе К' в момент времени t‘ — координатами х', у', z'. Тогда ,
[их, иy , иz, и'х, и'y, и'z — соответственно проекции на оси х, у, z и х', у', z' вектора скорости рассматриваемой точки относительно систем К и К']
Релятивистский закон сложения скоростей (общий случай)_____________________________________________________
Релятивистский закон сложения скоростей (частный случай)_____
Материальная точка движется в системе К' вдоль оси х', а К' движется относительно К со скоростью V (оси х и х' совпадают). Тогда u'x = u', а скорость их = и.
Подставив преобразования Лоренца (записаны выше) в общие формулы релятивистского закона сложения скоростей, получим
Релятивистский закон сложения скоростей и второй постулат Эйнштейна____
Если и' = с, то
(аналогично можно показать, что при и = с скорость и' также равна с). Этот результат свидетельствует о том, что релятивистский закон сложения скоростей находится в согласии с постулатами Эйнштейна.
Скорость света в вакууме — предельная скорость_____
Если складываемые скорости сколь угодно близки к скорости с, то их результирующая скорость всегда меньше или равна с. Рассмотрим предельный случай и' = V = с. После подстановки в формулу имеем
т. е. при сложении любых скоростей результат не может превысить скорости света с в вакууме. Скорость света в вакууме есть предельная скорость, которую невозможно превысить.
. ИНТЕРВАЛ МЕЖДУ СОБЫТИЯМИ
Инвариантность интервала между двумя событиями_
Интервал между двумя событиями______________________________
Инвариантная по отношению к преобразованиям координат величина (не зависящая от системы отсчета).
Это понятие вводится в четырехмерном пространстве, в котором каждое событие характеризуется четырьмя координатами (х, у, z, t):
Доказательство инвариантности интервала между двумя событиями______
Обозначив Δt = t2- t1, Δх = х2 – х1, Δу = у2 – у1 и Δz = zг – z1 выражение для интервала можно записать в виде . Интервал между теми же событиями в системе К' равен
Подставив преобразования Лоренца 1.83,
после элементарных преобразований получим, что .
Вывод. Теория относительности сформулировала новое представление о пространстве и времени. Пространственно-временные отношения являются не абсолютными величинами, как утверждала механика Галилея— Ньютона, а относительными. Следовательно, представления об абсолютном пространстве и времени являются несостоятельными. Кроме того, инвариантность интервала между двумя событиями свидетельствует о том, что пространство и время органически связаны между собой и образуют единую форму существования материи — пространство — время.