- •Механика и молекулярная физика
- •Физика измерения
- •1. Классификация ошибок измерения
- •2. Вероятность события
- •3. Распределение случайных ошибок измерения. Доверительный интервал и доверительная вероятность
- •5. Обработка результатов косвенных измерений
- •Лабораторная работа 1
- •Лабораторная работа 2
- •Лабораторная работа 3
- •Теоретические сведения
- •Из равенства (4) получаем
- •Воспользуемся формулой для радиуса кривизны нейтральной линии
- •Описание установки для измерения стрелы прогиба
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа 4
- •Лабораторная работа 5
- •Описание установки
- •Лабораторная работа 6
- •Лабораторная работа 7
- •Лабораторная работа 8
- •Лабораторная работа 9
- •Лабораторная работа 10
- •Лабораторная работа 11
- •Библиографический список
- •Оглавление
Из равенства (4) получаем
. (7)
Используя выражения (5) и (6), из (7) находим, что
. (8)
Выражение (8) является законом Гука в современной формулировке. Из него следует, что продольная деформация прямопропорциональна соответствующему нормальному напряжению
. (9)
Томас Юнг указал, что закон Гука справедлив только в пределах упругих деформаций материала. На рис. 1б представлена зависимость относительной линейной деформации бруска от нормального напряжения. Из (8) можно найти значение модуля продольной упругости материала
(10)
или
. (11)
Таким образом, модуль упругости равен тангенсу угла наклона прямой к оси абсцисс (рис. 1б).
В данной работе модуль Юнга определяется по величине прогиба балки. Для этого необходимо найти зависимость стрелы прогиба балки от модуля Юнга, геометрических параметров балки и нагрузки.
Рассмотрим изгиб балки прямоугольного сечения под действием силы, приложенной к центру балки (рис. 2). Внутренние силы, обусловленные взаимодействием частиц (атомов и молекул), сохраняют форму и целостность тела. Внешние силы стремятся изменить взаимное расположение частиц, т.е. деформировать это тело. При этом возникают дополнительные внутренние силы, препятствующие этой деформации.
Обозначим стороны прямоугольника, лежащего в сечении, через а и в, а длину балки - (рис. 2).
Рис.2
Обозначим стороны прямоугольника, лежащего в сечении, через а и в, а длину балки - (рис. 2). Пусть до деформации элемент балки имел форму прямоугольного параллелепипеда. Мысленно проведем два близких нормальных сечения, т.е. вырежем малый элементААВВ, длину которого обозначим . В результате изгиба элементаААВВ все прямые, параллельные АА и ВВ, перейдут в дуги окружностей с центрами, лежащими на оси, проходящей через точку О перпендикулярно плоскости рисунка (рис. 3).
При малых деформациях слои, лежащие выше линии NN, сжимаются, а слои, лежащие ниже линии NN, удлиняются. При этом длина нейтральной линии NN остается неизменной. Пусть R – радиус кривизны нейтральной линии. Тогда , где - угол, выраженный в радианах.
Рассмотрим слой балки, находящийся ниже линии NN и имеющий толщину (R). Длина рассматриваемого слоя , а изменение длины.
Используя выражение (7), можно записать
, (12)
где F – внутренняя сила, действующая на площадь A нормального сечения рассматриваемого слоя.
Напряжение, обусловленное внутренней силы, равно:
=. (13)
Рис.3.
Предположим, что при изгибе все нормальные сечения остаются плоскими (гипотеза Бернулли). Сумма напряжений, созданных внутренними силами и действующих на плоскость нормального сечения, равна нулю:
N =, (14)
где интеграл берется по площади нормального сечения A. Это является результатом того, что слои, лежащие выше нейтральной линии, сжимаются, а слои, лежащие ниже этой линии, удлиняются. Таким образом, напряжения выше и ниже нейтральной линии имеют разные знаки.
Рис. 4
Рассечем балку плоскостью AB, перпендикулярной нейтральной линии NN'. Установим систему координат X1Y1Z1 так, чтобы ее начало совпадало с центром тяжести C нормального сечения (рис. 4). Ось X1 проходит через нейтральную линию NN, а ось Y1 направлена вниз. Рассмотрим внутренние силовые факторы, действующие на эту отсеченную часть балки со стороны отброшенной ее части.
Изгибающий момент Mx1 , созданный внутренними силами относительно оси X1, равен
, (15)
где - момент инерции сечения относительно осиX1:
. (16)
Выберем систему координат XYZ такую, чтобы ось ОZ была направлена вдоль нейтральной линии NN, а ось OY – перпендикулярно оси ОZ (рис. 5). Поместим начало координат в точку O, расположенную над левой опорой. Тогда уравнение для нейтральной линии изогнутой балки представится в виде у=у(z). Причем верхняя и нижняя линии балки смещены, соответственно, вверх и вниз на b/2 от нейтральной линии.
Рис. 5