- •Измерение индукции магнитного поля в зазоре электромагнита
- •Компьютерный набор: к.В. Машковцев
- •I. Магнитное поле в вакууме
- •II. Магнитное поле в веществе
- •III. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •IV. Описание установки и методика измерения индукции магнитного поля электромагнита
- •V. Измерения и обработка результатов измерений Техника безопасности
- •Помните! Высокое напряжение опасно для жизни!
- •Контрольные вопросы
- •Библиографический список
9
ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ
ГОУ ВПО «Вятский государственный университет»
Электротехнический факультет
Кафедра физики
Измерение индукции магнитного поля в зазоре электромагнита
Методические указания
к лабораторной работе
Дисциплина "Физика"
для всех специальностей
Киров – 2009
УДК 537.212/222:083
В 26
Рецензент: кандидат химических наук, доцент кафедры физики и
математики ВГСХА В.А. Морозов
Измерение индукции магнитного поля в зазоре электромагнита: Лабораторная работа /Э.Н. Лузянина. – Киров: Изд-во ВятГУ, 2009 – 18 с.
Компьютерный набор: к.В. Машковцев
____________________________________________________
610000, г. Киров, ул. Московская, 36
© ГОУ ВПО «Вятский государственный университет», 2009
Цель работы: изучение основных законов электромагнетизма, использование их для расчёта магнитной цепи и экспериментальная проверка справедливости закона полного тока для магнитного поля в веществе.
I. Магнитное поле в вакууме
Магнитное поле – это форма материи, посредством которой осуществляется силовое взаимодействие движущихся электрических зарядов
(токов). С другой стороны само по себе магнитное поле создаётся движущими зарядами (токами). Этот факт был обнаружен экспериментально в опыте датского физика Ханса Эрстеда (рис. 1).
Виюле 1820 г. датский физик Ханс Эрстед открыл действие электрического тока на магнитную стрелку. “Гальваническое электричество, - писал он, - идущее с севера на юг над свободно подвешенной магнитной стрелкой, отклоняет её северный конец к востоку (рис. 1а), а, проходя в том же направлении под стрелкой, отклоняет её к западу” (рис. 1б).
В опытах Эрстеда был открыт новый вид взаимодействия. До сих пор физика знала лишь центральные силы. Провод же с током не притягивал и не отталкивал магнитной стрелки. Он лишь поворачивал её вокруг оси.
Таким образом, из опыта Эрстеда следует два фундаментальных вывода:
Магнитное поле создаётся движущимися зарядами (токами);
Магнитное поле действует на движущие заряды (токи).
Основной характеристикой магнитного поля является индукция - силовая характеристика, измеряемая в системе СИ в теслах (Тл).
Для наглядного изображения магнитного поля используются силовые линии (линии индукции). Силовой линией называется линия, в любой точке которой векторнаправлен по касательной. Силовые линии магнитного поля являются замкнутыми и охватывают проводники с токами, что говорит о вихревом характере магнитного поля.
На рис. 2 изображено сечение проводника с током , идущим перпендикулярно плоскости рисунка, и силовые линии этого проводника. Направление линий индукции связано с направлением тока правилом правого винта.
Основополагающим принципом магнетизма является принцип суперпозиции: индукция магнитного поля, создаваемая несколькими движущимися зарядами или токами является векторной суммой индукций, создаваемых отдельными движущимися зарядами или токами:
, (1)
где - результирующая индукция,- индукция слагаемых полей.
Экспериментально было установлено, что отдельный точечный заряд , движущийся со скоростью, создаёт поле, индукция которого определяется формулой:
. (2)
Направление векторасвязано правилом правого винта с векторамии(рис. 3). Векторнаправлен перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторыи(плоскость рисунка) и направлены «к нам», что обозначено точкой в кружке.
Модуль вектора из формулы (2) можно выразить так:
, (3)
где Гн/м – магнитная постоянная, некий коэффициент в системе СИ. Кстати, все формулы электромагнетизма имеют разный вид в различных системах единиц. В нашей работе все формулы будут записываться в системе СИ без дальнейшего пояснения этого факта.
Опираясь на формулы (1), (2), (3), легко получить закон, определяющий магнитное поле отдельного элемента тока , т.е. бесконечно малого отрезка проводника с током.
Будем исходить из принципа суперпозиции. Согласно этому принципу, магнитные поля отдельных движущихся зарядов складываются причём, каждый заряд создаёт магнитное поле, совершенно не зависимо от других зарядов.
В элементе тока имеетсяодинаковых зарядов, движущихся с одной скоростью и в одном направлении. Число этих зарядов можно легко найти, где- концентрация носителей,- сечение проводника,- длина элемента.
Так как каждый заряд создаёт поле, индукция которого определяется формулой (2), то все зарядов создают поле враз большее, чем один заряд, т.е.:
или
,
где - плотность тока, а произведение площади сечения на плотность тока:
- сила тока.
Учтём, что иоднонаправлены и выразим эти векторы через их модули:
и , где- единичный вектор (орт) направления тока. Тогда:
. (4)
Эта формула выражает закон Био-Савара-Лапласа в векторной форме. В скалярной форме он выглядит так:
, (5)
где - индукция магнитного поля, созданного элементом тока, векторнаправлен перпендикулярно плоскости рис. 4 «к нам»,- длина элемента,- радиус-вектор, проведённый в точку, где определятся индукция,- угол между элементоми радиус-вектором.
Зная закон Био-Савара-Лапласа, и интегрируя его, можно получить поле любого тока. Это предлагается сделать студентам самостоятельно. В частности, для кругового проводника получаем такую формулу, определяющую индукцию в центре этой окружности:
,
где - радиус окружности, которую образует проводник.
Для кругового проводника с током вводится понятие магнитного момента . Магнитным моментом называется произведение силы тока в круговом контуре на площадь, ограниченную контуром (рис. 5):
. (6)
Введём единичный вектор (нормаль) , () направление векторасвязано с током правилом правого винта, тогда можно записать магнитный момент в векторной форме:
.
Учитывая, что , формулу (6) можно записать так:
. (7)
Обсудим далее вопрос о силовом действии магнитного поля.
Лоренц вывел формулу, определяющую силу воздействия магнитного поля на отдельный движущийся заряд, которая получила название силы Лоренца:
(8)
или скалярно:
, (9)
где - угол между векторамии.
Из формул (8) и (9) видно, следующее:
Сила действует только на движущийся в магнитном поле заряд. При ,, т.е. сила не действует на неподвижный заряд.
Формула (8) показывает, что сила Лоренца перпендикулярна скорости заряда , индукции магнитного поля, и связана правилом правого винта си.
Направление силы Лоренца зависит от знака заряда (рис. 6а и 6б). В обоих случаях вектор силы перпендикулярен плоскостии, но направлен в разные стороны.
При ,сила Лоренца максимальна. Так как сила Лоренца перпендикулярна скорости, то она является центростремительной силой и заставляет частицу двигаться по окружности:
.
При частица движется по спирали. Уравнение движения частицы:
При ,сила Лоренца на частицу не действует.
В общем случае в пространстве имеют место и магнитное поле и электрическое, тогда сила Лоренца запишется так:
,
где - напряжённость электрического поля.
Применяя метод, использованный при выводе закона Био-Савара-Лапласа, из формулы (8) получим новый закон – закон Ампера, определяющий силу, действующую на элемент токав магнитном поле:
Или для прямолинейного проводника длиной в однородном магнитном поле:
. (10)
В скалярной форме формула (10) будет выглядеть так:
,
где - угол междуи, направление жеопределяется направлением тока в проводнике (рис.7).