- •1)Векторы и линии магнитной индукции. Сила Ампера.
- •4)Магнитный поток. Закон электромагнитной индукции.
- •5)Эдс индукции в движущихся в магнитном поле проводниках.
- •6)Динамика колебательных движений. Гармонические колебания.
- •7)Уравнение, описывающее процессы в колебательном контуре.
- •8)Переменный электрический ток
- •9)Активное сопротивление. Действующие значения силы тока и напряжения.
1)Векторы и линии магнитной индукции. Сила Ампера.
Вектор магнитной индукции – векторная величина, хар-ая
магнитное поле в точке.
За направление вектора магнитной индукции в месте
расположения рамки с током принимают направление
положительной нормали к рамке (правило провой руки)
Опыт по определению направления вектора с помощью компаса.
В поле прямолин. проводника с током магн.стрелка устанавливается
по касательной к окружности. Напр. вектора – по правилу буравчика.
Макс. момент силы на рамку устанавливается при расположении
рамки параллельно нормали и пропорционален площади рамки и
силе тока в ней: M~IS
Магнитной индукцией называется величина, пропорциональная отношению максимального момента сил, действующих на рамку,
к произведению силы тока в ней на её площадь: В=k*M/IS, k – коэф. пропорциональности.
Для магнитного поля, как и для электрического, выполняется
принцип суперпозиции.
Линиями магнитной индукции называются линии, касательные
к которым сонаправлены вектору B. В соленоиде достаточной
длины эти линии можно считать параллельными, а поле –
однородным. Картину линий можно получить магнитной стружкой.
Магнитное поле – вихревое. Его линии не имеют начала и конца.
Это функциональное свойство поля, однако магнитная частица не найдена.
Сила Ампера
F~I*l*B и зависит от угла между векторами l и В, где l – проводник
и ток в нём. Это сила, возд на проводник l, по которому течёт ток I,
прямо пропорциональна произведению силы тока на векторное произведение I и B.
F = k*I*l*B, k – коэф. пропорциональности.
2)Сила Лоренца
Сила, действующая на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного поля – С. Л.
F = q*V*B
Сила Лоренца перпендикулярна плоскости, содержащей векторы
B и V и направлена для положительных частиц в сторону поступательного движения буравчика при вращении от вектора V вектору B
F = +
Наблюдать можно при поднесении магнита к ЭЛТ.
Т.к. Сила Лоренца перпендикулярна скорости частица, то она не совершает работы, это значит, что С.Л. не меняет кинетической энергии частицы и модуль её скорости. Под действием С.Л. меняется лишь направление движения частицы.
3)Магнитные свойства вещества
В/ = μ – магнитная проницаемость среды, где – вектор магнитной индукции данного поля в вакууме.
Внешнее магнитное поле влияет на все тело с определённой силой, являющейся результирующей всех элементарных сил, действующих на тело.
Магнитные свойства вещества хар-ся его магнитной проницаемостью.
При внесении в магнитное поле образца молекулярные токи в частицы вещества ориентируются определённым образом и тело становится
Намагниченным, т.е. создаёт свой магнитное поле.
Вещества, у которых μ>>1 – ферромагнетики (железо, никель, кобальт), имеют остаточный магнетизм.
μ > 1 – парамагнетики, от единицы отличаются на 10^-5…10^-6 (алюминий, марганец, натрий)
μ<1 – диамагнетики выталкиваются из магнитного поля (их линии поля направлены противоположно линиям индукции намагничивающего поля)
(висмут, медь, сера)
t потери ферромагнитных свойств – t Кюри. Происходит фазовый переход второго рода.