4)Магнитный поток. Закон электромагнитной индукции.

Пусть n – нормаль к элементу, образующая угол альфа к направлению вектора магнитной индукции B. Потоком вектора магнитной индукции через поверхность площадью S называют величину, равную произведению модуля вектора магнитной индукции В на площадь S и косинус угла альфа между векторами n и B.

Ф = BS cos(α)

Сила индукционного тока пропорциональна скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром: I ~ Ф/t

Работу сил при перемещении единичного положительного заряда вдоль замкнутого контура называют электродвижущей силой. Следовательно, при прохождении магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром, в нём появляются сторонние силы, действие которых характеризуется ЭДС, называемой ЭДС индукции.

ЭДС индукции в замкнутом контуре равна по модулю скорости изменения магнитного потока через поверхность, ограниченную контуром.

|Ei|=|Ф|/|t| или Ei = -(Ф/t)

5)Эдс индукции в движущихся в магнитном поле проводниках.

При движении проводника его свободные заряды движутся вместе с ним, поэтому на заряды со стороны магнитного поля действует сила Лоренца. Она-то и вызывает перемещение зарядов внутри проводника.

Сила, с которой магнитное поле действует на движущуюся заряженную частицу, равна F = qVB(сила Лоренца)

Эта сила направлена вдоль движущегося проводника. Работа этой силы из конца в конец: A = F*l = qVBsin(α)

Электродвижущая сила в проводнике MN = отношение работы по перемещению заряда к перемещаемому заряду:

Ei = A/q= -Ф/t = VBlsin(α)

Если весь контур MNCD движется в однородном магнитном поле, сохраняя ориентацию в пространстве по отношению к вектору В, то ЭДС индукции в контуре будет 0, т.к. поток Ф через поверхность, ограниченную контуром не будет меняться.

6)Динамика колебательных движений. Гармонические колебания.

Колебания есть свободные(возникают в уравновешенной системе при нарушении равновесия силами извне), вынужденные колебания(изменения в системе только при внешнем воздействии) и автоколебания(незатухающие колебания, существующие в системе без поддержки внешними силами).

Периодические изменения физических величин в зависимости от времени по закону синуса или косинуса называются гармоническими.

Амплитуда г.к. – модуль наибольшего смещения тела от положения равновесия.

X = Xm*cos(*t+φ)

7)Уравнение, описывающее процессы в колебательном контуре.

Колебательные процессы в контуре возникают при включении в одну цепь заряженного конденсатора и магнитной катушки из-за самоиндукции катушки.

Основное уравнение для процессов в колебательном контуре можно записать, используя закон Ома в дифференцируемой форме:

J = γ * (Е + ), где j – плотность тока, γ – удельная плотность, Е – напряжённость потенциального электрического поля в проводнике, Ест – напряжение поля сторонних сил.

Рассмотрим колебательный контур, содержащий конденсатор, катушку и резистор. Весь контур между точками 1 и 2(обкладки конденсатора) на малые элементы дельта l. Направление обхода выберем по часовой. Запишем уравнение для каждого элемента и умножим на (Δl)/(γ) => j * (Δl)/(γ)= Е*l + *l теперь просуммируем для всех Δl и получим Lq’’ + Rq’ + q/c = 0;