KMSF-Chast1-new
.pdfДля фермионных операторов рождения и уничтожения выполняются коммутационные соотношения:
{с |
, †} = с † + †с |
|
= , |
{с |
, с |
} = { †, †} = 0. |
(П2.4) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В коммутационных соотношениях уже заложены свойства антисимметрии волновой функции по отношению к перестановкам частиц.
Все операторы квантовой механики можно записать в виде различных комбинаций этих двух операторов. Для этого потребуем равенства матричных элементов оператора, вычисленных в формализме чисел заполнения (вторичного квантования), и в обычном формализме квантовой механики. Тогда одночастичный оператор ̂ ( ) с матричными элементами
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
̂ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
= ∫ |
( ) ( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
в представлении чисел заполнения будет иметь вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
̂ |
=∑ |
|
|
|
|
† |
с |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
(П2.5) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Чтобы убедиться в этом, |
|
достаточно рассмотреть |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
< 0,0, 1 |
|
|
|
|
̂ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, 0 … |∑ |
|
|
† |
с |
| 0, 0, . . 1 , . . = |
||||
|
, 0 … | |0, 0, . . 1 , . . =< 0,0, 1 |
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
= ∑ |
|
|
< 0,0, 1 |
|
, 0 … | †с |
|0, 0, . . 1 , . . = ∑ |
|
|
|
|
|
= . |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Аналогичным образом показывается, что двухчастичный оператор (потенциал межэлектронного взаимодействия
12 ∑≠ ( − ))
принимает вид
̂ |
=∑ |
|
|
|
† |
|
† |
с |
|
с |
|
, |
(П2.6) |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
= ∫ ∫ ′ |
( ) ( ′) |
( ) ( ′). |
(П2.7) |
|
|
|
|
|
|
|
73
Результаты (П2.5) и (П2.6) остаются справедливыми и для бозонов. При этом надо только изменить соотношения антикоммутации (П2.4.) на соот-
ношения коммутации.
Таким образом, многочастичный гамильтониан системы N взаимодействующих электронов (в поле N ионов) во внешнем потенциале ̂ ( )
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
̂ |
|
|
|
̂ |
|
|
̂ |
|
|
|
|
|
+ |
∑ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
̂ |
|
|
( ) |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
= ∑ [ |
|
|
+ ( )] |
|
|
|
( − )) + |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
≠ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
на языке вторичного квантования записывается в виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
̂ |
|
∑ |
|
|
|
|
|
|
̂2 |
̂ |
( )| |
† |
|
|
+ ∑ |
|
|
|
|
|
|
† |
|
|
† |
|
|
|
|
|
+ ∑ |
|
|
̂ |
|
† |
|
|
|
||||||||||||
= |
|
| |
|
|
+ |
|
с |
|
|
|
|
|
|
|
|
с |
|
с |
|
|
|
|
|
с |
|
= |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
= ∑ |
|
|
† |
с |
|
|
+ ∑ |
|
|
|
|
† |
|
† |
с |
|
|
с |
|
+ ∑ |
|
̂ |
|
|
† |
с |
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(П2.8) |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
где |
|
{ |
} и |
|
{ } – собственные функции, |
и собственные значения одноча- |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
̂ |
|
̂2 |
|
|
|
|
|
̂ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
стичного оператора = |
|
|
|
|
+ ( ) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ксожалению, из-за наличия слагаемых типа † †с с для решения уравне-
ния Шредингера с гамильтонианом (П2.8) приходится прибегать к целому ряду приближений, вводя модельные гамильтонианы. В твердом теле важнейшими модельными гамильтонианами являются:
гамильтониан Хаббарда - |
̂ |
|
|
|
† |
с |
|
+ ∑ |
̂ |
|
̂ |
, |
(П2.9) |
= ∑ |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
̂ |
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
(П2.10) |
||
гамильтониан Гейзенберга - = ∑ |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В последнем выражении - параметры обменного взаимодействия Гейзен-
берга между атомными спинами и .
Литература.
1.Л. Д. Ландау, Е. М. Лифшиц, Квантовая механика (серия Теоретическая физика, том 3), Москва, Физматлит, 2001г.
2.И. Е. Иродов, Квантовая физика, Москва, Физматлит, 2002г.
3.Д.И. Блохинцев, Основы квантовой механики. Москва, Высшая школа,
1983.
74
ОГЛАВЛЕНИЕ |
|
Глава 1. Введение |
4 |
§1.1. Корпускулярно-волновой дуализм |
4 |
§1.2. |
Волны де Бройля и их экспериментальное подтверждение 6 |
§1.3. |
Статистическое толкование волн де Бройля и соотношение |
неопределенностей |
|
10 |
Глава 2. Математический аппарат квантовой механики |
|
15 |
§2.1. Уравнение Шредингера |
|
15 |
§2.2. Операторы. Собственные функции и собственные значения 19 |
||
§2.3. Самосопряженные (эрмитовы) операторы и их свойства |
24 |
|
§2.4. Вычисление средних значений. Обозначения Дирака |
|
30 |
§2.5. Дифференцирование операторов по времени |
|
32 |
Глава 3. Уравнение Шредингера в одном измерении |
|
33 |
§3.1. Одномерная потенциальная яма с бесконечно высокими |
|
|
стенками |
|
33 |
§3.2. Одномерная потенциальная яма с конечными |
|
37 |
§3.3. Потенциальные барьеры |
|
44 |
§3.4. Линейный гармонический осциллятор |
|
54 |
§3.5. Решение уравнения Шредингера одномерного осциллятора |
||
при помощи операторов рождения и уничтожения |
|
62 |
Глава 4. Момент импульса |
|
66 |
§4.1. Момент импульса в квантовой механике |
|
66 |
§4.2. Оператор момента импульса в сферической системе |
|
|
координат |
68 |
|
75 |
|
|
§4.3. Оператор квадрата момента импульса в сферической |
|
|
системе координат |
70 |
|
Глава 5. Физика атомов. |
71 |
|
§5.1. Уравнение Шредингера в центральном поле. Разделение |
||
|
переменных |
71 |
§5.2. |
Уравнение для радиальной части волновой функции. |
|
§5.3. |
Уравнение для угловой части волновой функции. |
|
§5.4. Спин электрона. Состояния электронов в атоме.
Глава 6. Теория возмущений.
§6.1. Стационарная теория возмущений. §6.2. Нестационарная теория возмущений. §6.3. “Золотое ” правило Ферми.
Приложение 1. Волновая функция системы многих частиц в формализме чисел заполнения
Приложение 2. Операторы в формализме чисел заполнения Приложение 3. Гамильтониан Гейзенберга
76