- •3. Теплоемкость газов и газовых смесей.
- •6. Понятие энтальпия. Ур-е Майера.
- •7.Термодин-е исслед-е изохорного процесса идеалн газов
- •8. Исслед-е изоб-го процесса идеалных газов.
- •9. Исслед-е изотерм-го процесса ид-х газов
- •10.Исслед-е адиаб-го процесса ид-х газов
- •11.Исслед-е политр-го процесса ид-х газов.
- •12. Понятие кругового процесса. Термич-й кпд.
- •13.Цикл Карно и его анализ.
- •14.2Йзнтермодинамики, его сущность и опред-я.
- •15. Математич-е выр-я 2го з-на тд.
- •16. Энтропия газов.T-s-диаграмма, ее особен-ти.
- •17. Циклы 1-ступен-х компрессорных машин
- •18. Цикл многоступ-го компр-ра.
- •19. Цикл Отто.
- •21. Термодинамический анализ цикла д. В.С. Со смешанным подводом теплоты.
- •24. Реальные газы. Уравнения состояния реальных газов.
- •27.Паросиловые установки, принцип действия, область применения. Цикл Ренкина.
- •29. Теплофикационные циклы паросиловых установок.
- •30. Цикл парокомпр-ой холод-ой уст-ки.
- •31. Понятие процесса теплопередачи. Виды теплообмена.
- •33. Теплопр-ть плоской стенки при гр-х ус-х 1го рода.
- •34. Теплоп-ча ч/з плоскую стенку при гр-х усл-х 3го рода.
- •35. Теплопр-ть цилинд-й стенки при гр-х усл-х 1го рода.
- •36. Теплопер-ча ч/з цилинд-ю стенку при гран-х усл-х 3го рода.
- •38. Основы теории подобия. Числа подобия и их физ-й смысл.
- •41. Расчеты тепловой изоляции.
- •42. Классиф. И типы теплообм. Аппаратов.
- •44. Повероный расчет теплооб-х аппар-в.
- •49. Котельные устан-ки. Осн-е элементы.
- •50. Топочные устро-ва и их хар-ки.Методы сжиг-я топлива.
- •51. Тепловой баланс котельного агрег-та.
15. Математич-е выр-я 2го з-на тд.
2й з-н опред-т напр-е процесса, устан-т условия преобр-я тепловой эн-ии в мех-ю и опред-т мах знач-е работы, кот-я м.б. совершена тепловым двиг-м. ds≥dQ/T, ds – элемент. прирощ.энтропии сис-ы; dQ – элем-е кол-во тепла, получ-е сис-й от источника; Т – абсол-я темп-а источника тепла. Формулировки: 1) постулат Клаузиуса: теплота не может перех-ть от холод-го тела к более нагретому даровым процессом без конденсации. 2)п.Томпсона: не вся теплота, пол-я от теплоотдатчика может перейти в работу, т.к. часть теплоты должна перейти в теплоприемник. 3)п.Освальда: невозм-о созд-е вечного дв-ля 2го рода. Нельзя постр-ть такой дв-ль, кот-й только охлаждал источник тепла, т.к. часть подвод-й эн-и отвод-ся д/нагрева холод-ка. TdS≥dQ, dQ=du+dL, TdS≥du+dl – объед-е Ур-е 1го и 2 з-нов ТД. В этих выр-ях знак ≥ соотв-т необрат-м процессам, ≥ - обратимым. Д/того, чтобы процесс был обр-м или равновесным необх-мо, чтобы Р и t раб тела во всей его массе были бы одинаковы на любом участке процесса. все реальные процессы явл-ся необрат-и. Обр-й процесс яв-ся идеальным, к кот-му стрем-ся все реальные процессы. Из действ-х пр. наиболее близкими к обрат-м явл-ся испарение и конденсация.
16. Энтропия газов.T-s-диаграмма, ее особен-ти.
Энтропия-это величина, кот в необр-х процессах предст-т собой часть энергии, кот не м.б. превращ-на в работу, а рассеивается в виде теплоты. Т.к. все реальные процессы в следст-и трения, теплопров-ти и конеч-й темпер-ры их протек-я явл-ся необрат-и. то энтропия изолир-х сис-м должна возрас-ть. Это утверж-е справ-во/ сис-м, соот-х из большого числа частиц хаотич-о движ-ся с большой скоростью. Чем < частиц и чем < их v. Тем чаще м. возн-ть маловероятные события,т.е. уменьш-е S, кот иначе наз-ся флуктуацией. Пусть 2 тела с темпер-й t1>t2 соприк-ся др. с другом. На основании з-на сохр-я энергии: Q1=Q2 Т.к. сис-ма стремит-ся к сост-ю равновесия, кот соотв-т мах энтропии, то переход тепла возможен только от более нагрет-го тела 1 к менее нагрет-му.
T-S-диаграмма На основании 2-го з-на термодин-и мы м. расч-ть кол-во теплоты в процессе через изм-е энтропии. dq=TdS, q=∫S2S1TdS. T-S-диаграмма дает возм-ть оценивать кол-во теплоты, отданное или получ-е в процессе, как S под кривой процесса след-го вида: T=f(S) Также с помощью T-S-диаграммы м. опр-ть напр-е процесса. (рис1) Если процесс протек-т с увел-м S, то тепло подвод-ся, а если с умен-м S- отвод-ся.
17. Циклы 1-ступен-х компрессорных машин
Компресс-м наз-ся устр-во / сжатия Г и паров. В зав-ти от констр-го оформления и принципа действия все компр-ры делятся на поршневые и центробеж-е. Рассм. работу 1-ступ-го компрессора. (рис1) Компр-р сост-т из цилиндра-1 с пустотелыми стенками, в кот циркул-т охлаж-я вода и поршня-2, соед-го кривошипно-ползун-м мех-м с электродв-м или др. источником мех-й работы. В крышке цилиндра в спец-х коробах размещ-ся впускной-3 и нагнетательный-4 клапан. Они откр-ся автомат-и при измен-и Р.в цилиндре. Раб-й процесс компр-ра совер-ся за 2 хода поршня. При движ-и поршня откр-ся клапан-3 и в цилиндр поступ-т Г при Р-Р1. При обрат-м движ-и поршня клапан-3 закр-ся, Г сжим-ся до Р-Р2, откр-ся клапан-4 и сжатый Г подается потреб-лю или поступ-т в резер-р. Теор-я индикат-я диаграмма компр-ра: процесс 0-1- процесс заполнения цилиндра Г;1-2(2',2")- сжатие Г; 2(2',2")-3-нагнетание Г.(рис2) Работа компр-ра опр-ся площадью индик-й диаграммы и зав-т от хар-ра процесса сжатия. 1-2-адиаб-й процесс; 1-2'-политропный; 1-2"-изотерм-й. Теор-я работа компр-ра:1)при адиаб-м сжатии в k раз >, работы адиа-го процесса: lт=K/K-1*P1v1((P2/P1)k-1/k-1), Дж/кг;Lт= K/K-1*P1V1((P2/P1)k-1/k-1),Дж; 2)процесс политр-й с=соnst, работа в N раз>, работы полит-го процесса: lт=n/n-1*P1v1((P2/P1)n-1/n-1),Дж/кг; Lт= n/n-1*P1V1((P2/P1)n-1/n-1),Дж;3) Работа компр-ра при изотер-м сжатии= работе изотер-го процесса: lт=RT*ln(P2/P1)=P1v1*ln(P2/P1), Дж/кг; Lт=mRT*ln(P2/P1)=P1V1*ln(P2/P1), Дж/кг; Теор-я мощн-ть двиг-ля/привода компр-ра:
Nт=Lт/3.6*106 В действ-ти индик-я диаграмма из-за наличия трения, теплообмена и мертвого прост-ва отлич-ся от теор-й. (рис3) Все эти особен-ти учит-ся эффектом КПД компр-ра, тогда действ-я мощ-ть двиг-ля / привода компр-ра будет>теор-й Nт<Ng, Ng=L/3.6*106*ηк, кВт. В одноступ-х компр-х невозможно получ-е Г выс Р.