ВМ. Третья часть. Вариант 4
.docxУЧРЕЖДЕНИЕ ОБРАЗОВАНИЯ
БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ
Факультет заочного и дистанционного обучения
Специальность: «Искусственный интеллект»
КОНТРОЛЬНАЯ РАБОТА
ПО ВЫСШЕЙ МАТЕМАТИКЕ № 3
ВАРИАНТ № 4
Близнюк Виктор Иванович
Группа: 801721
Зачетная книжка: 602401-04
Электронный адрес: bliznuyk.victor@gmail.com
№344
xy' + y = sinx
y = u(x)·v(x)
y' = u'v + uv'
x·u'v + xuv' + uv – sinx = 0
v( xu' +u ) + xuv' – sinx =0
xu' + u = 0
=> ln u = - ln x
u = 1/x
xuv' – sinx = 0
v' – sinx = 0
dv = sinx dx
v = - cosx + e
peшение:
ответ:
№ 354
y'' - y' = 9x – однородное уравнение, y(0) = 0, y'(0) = 1
λ² - λ = 0
= 0 = 1
Общее решение y = +
Частное решение ищем в виде:
= (Ax + B)
(y*)' = A + 2(Ax + B) = (2Ax + A + 2B)
(y*)'' = 2A
4Ax + 4B + 4A – 2Ax – A – 2B = 9x
x | 2A = 9 => A=4,5
|2B + 3A = 0 => B = -1,5A = -6,75
y* = (4,5x – 6,75)
y= + + (4,5x – 6,75)
используем начальные условия:
y(0) = +
y' = + 2(4,5x – 6,75) + 4,5
y'(0) = - 13,5 +4,5 = -5 =>
y = 2,75 + 4
№ 364
= 0 => λ² - 2λ – 3 = 0, λ1 = 3 , λ2 = -1
при λ1=3
-2γ1 +4γ2 = 0 γ1 = 2 γ2 γ2=с1
При λ2 = -1
2γ1 +4γ2 = 0 γ1 = -2 γ2
Общее решение – линейная комбинация полученных частных решений
x = c1x1 + c2x2 = 2c1 - 2c2
y = c2y1 + c2y2 = c1 + c2
Ответ: x=2c1 - 2c2
y= c1 + c2
v0 = 10 км/ч t1 = ч v1 = 0.5 км/ч t2 = ч F2 = 2v
|
|
|
|
vx - ?
по 2-ому закону Ньютона:
Fc = ma
αv = ma, a =
– обозначим
γv =
γdt =
γt = => v=v0
для t1
v1 = v0 => γ =
для t2
vx = v0 ex (t2) = 10 exp( = 3.7 км/ч
Ответ: vx = 3,7 км/ч
№384
A(1,2), B(3,5)
Первый отрезок: x = 1
Второй отрезок: y = 5
Ответ: А = 42 +
№394
z=0; z=x²; 2x – y = 0; x + y = 9
V =
Объем тела
V = =
=
=
Ответ: V=526,5
№404
( x2 + y2)2 = a2( x2 + 2y2)
Перейдем к полярным координатам:
x =ρ cosφ; y = ρ sinφ
ρ4 = a2 ρ2 ( cos2φ + 2sin2 φ)
ρ2 = a2( 1 + sin2 φ)
ρ = a
φ
S = =
= = =
= a2 a2 =
= (3φ – | = )=
Ответ: S =
№414
3x + 2y + 3z = 6
γ = x – плотность
Найдем массу пирамиды
M = =
=
=
=
= =
=
№424
P: -x + 2y + 2z – 2 = 0
Поток векторного поля: П =
z = 1 + = =
т.к. cos (n0, z)>0 , то n-n
n0 = ; dδ = dxdy =
П = = =
=
Ответ: -
№434
Вычислим rot
Поле потенциально:
U(x,y,z) =
U(M) =
Проверим соленоидальность поля
div F =
№444
=
Исследуем сходимость ряда используя интегральный признак Коши
f(x) = = (
= = ( - интеграл сходится и значит там ряд сходится
Ответ: сходится
№ 454
=
Область сходимости находим по принципу Даламбера:
R = = = =
Область сходимости ряда вся числовая ось
x
Ответ: x
№464
Разложим в ряд Тейлора вблизи
f(x) = f(
sin x² = x² - +
Так как отрезок интегрирования [0;1] находится внутри интервала сходимости данного ряда, то ряд можно почленно интегрировать
=
= - то для заданной точности можно ограничится первыми двумя членами ряда =0,272
Ответ: 0,272
№ 474
y' = 2 - xy ; y(0) = 0
Искомое решение ищем в виде ряда Тейлора:
Y (x) = y (0) + + +……
y' (0) = 2- 0·0 = 2
y'' = 2·y' – y - xy'
y''(0)= 2·2 – 0 - 0·2 = 4
y''' = 2(y')² + 2y'' – 2y' - xy''
y'''(0) = 24 + 24 – 4 = 12
первые три члена ряда отличных от нуля:
y(x) = 2x + 2x² + = 2x + 2x² +2x³
Ответ: y(x) = 2x + 2x² +2x³