- •В. М. Шаповалов математическое моделирование процессов переноса
- •Волгоградский государственный технический университет
- •В. М. Шаповалов
- •Введение……………………………………………………………………6
- •Глава 1. Моделирование отдельных задач гидродинамики…….… 12
- •1.6.2. Течение вязкой жидкости в плоской щели………………………31
- •Глава 2. Отдельные задачи теории теплопроводности………….……79
- •2.7. Теория пленочной конденсации Нуссельта……..…………………106
- •Приложение 6. Фрагмент выпускной бакалаврской работы Шахминой е.В. На тему «Построение математической модели течения материала в резиносмесителе «Бенбери»»….………..……….154
- •Введение
- •Глава 1. Моделирование отдельных задач гидродинамики
- •1.1. Реологические уравнения
- •Истечение жидкости из отверстия в дне сосуда
- •1.3. Истечение при переменном уровне
- •1.4. Истечение высоковязкой жидкости из сосуда
- •1.5. Течение жидкости по вертикальной поверхности
- •Проинтегрируем уравнение движения
- •1.6. Установившееся движение вязкой несжимаемой жидкости по цилиндрическим и призматическим трубам
- •1.6.1. Течение в трубе эллиптического сечения
- •Лука Пачоли
- •1.6.2. Течение вязкой жидкости в плоской щели
- •1.6.3. Совместное течение двух несмешивающихся жидкостей в плоском канале (стратифицированное течение)
- •1.6.4. Аксиальное течение вязкой жидкости в кольцевом канале
- •1.6.5. Напорное течение вязкой жидкости в прямоугольном канале
- •1.6.6. Течение степенной жидкости в плоской щели
- •1.6.7. Течение среды Бингама в круглой трубе
- •1.7. Течение в кольцевом зазоре при поступательном движении внутреннего цилиндра
- •1.8. Сдвиговое течение вязкой жидкости в клинообразном зазоре
- •1.9. Течение вязкой жидкости в коаксиальном зазоре при вращении одного из цилиндров
- •1.10. Фильтрация через неподвижные пористые слои. Закон Дарси
- •1.10.1. Фильтрация через плоскую пористую стенку
- •1.10.2. Фильтрация через пористую цилиндрическую стенку
- •Глава 2. Отдельные задачи теории теплопроводности
- •2.1. Диссипативный саморазогрев жидкости в условиях простого сдвига
- •2.2. Диссипативный саморазогрев при напорном течении
- •2.3. Теплопроводность охлаждающего ребра
- •2.4. Нестационарная теплопроводность пластины
- •2.5. Нестационарная теплопроводность неограниченного цилиндра
- •Нестационарная теплопроводность шара при граничных условиях 3-го рода
- •2.7. Теория пленочной конденсации Нуссельта
- •2.9. Нестационарная массопроводность плоской стенки
- •Литература
- •Приложения
- •Соответственно, на валу второго ротора
- •Потребляемая мощность первым ротором . Вторым
- •Аналогично
- •Литература
- •400131 Волгоград, просп. Им. В. И. Ленина, 28
- •400131 Волгоград, ул. Советская, 35.
1.6.6. Течение степенной жидкости в плоской щели
…взять из прошлого огонь, а не пепел.
Жан Жорес
Рассматриваемое течение имеет весьма широкое распространение в различном технологическом оборудовании. Например, в формующей головке экструдера при формовании полимерных листов и пленок и т.д.
Схема течения представлена на рис. 1.13. Имеем две бесконечные параллельные пластины, расстояние между которыми 2h постоянно. Течение совершается только в направлении х. Реологические свойства жидкости описываются законом Оствальда-де Виля. Течение изотермическое, ламинарное. Трение жидкости о боковые стенки не учитываем, считая Bh, где В - ширина щели.
Требуется найти профиль скорости и расход жидкости.
Уравнение движения и реологическое уравнение для данного течения
.
Граничные условия задачи включают: условие прилипания жидкости к поверхностям канала y=h, x=0, условие симметрии, или отсутствие касательных напряжений на оси – y=0, .
Интегрируя уравнение движения по переменной у, имеем
.
Из условия симметрии следует, что с1=0. Возведем обе части полученного выражения в степень 1/n
,
где - постоянная
Выполнив повторное интегрирование, имеем
.
Постоянная С2 находится из условия прилипания
. .
Таким образом, имеем следующий профиль скорости
.
Из полученной формулы видно, что в случае ньютоновской жидкости (n=1) профиль скорости параболический. В неньютоновском случае профиль описывается степенной функцией (см. рис. 1.17).
Объемный расход жидкости определяется интегралом
.
Из полученного выражения видно, что зависимость расхода от градиента давления нелинейна. В ньютоновском случае (n=1) имеем
,
где - градиент давления, - длина канала, - избыточное давление на входе в канал (считаем на выходе канала давление атмосферное).
Полученное решение правомерно и для расчета осевого течения аномально вязкой жидкости в коаксиальном зазоре, например, при формовании трубчатых заготовок из полимеров (см. рис. 1.14). При /R<<1 кривизной канала можно пренебречь и течение в кольцевом зазоре рассматривать как течение в щели высотой =2h и шириной B=D.
Пример.
Найти давление в головке экструдера при формовании плоской полиэтиленовой пленки шириной 1 м посредством плоскощелевой головки. Зазор между губками фильеры 0,4 мм. Протяженность губок 2 см. Средняя скорость расплава 2 см/с. Реологические параметры μо=103 Па.сn, n=0,7.
Решение.
Используем следующую расчетную формулу
.
Откуда
- μо .
Учитывая соотношение dP/dx=-ΔP/l, можем записать
Δl μо .
Отсюда можно найти избыточное давление в головке
.
Учитывая равенства 2h=0,4.10-3 м, vc=0,02 м/с, Q=2hvc B=0,4.10-3.0,02= =8.10-6, l=0,02 м, подставим численные значения в расчетную формулу
Δ0,02 103 .
.
Задачи.
1. Найти давление в головке экструдера при формовании трубчатой заготовки диаметром 0,05 м. Радиальный зазор в формующей головке 4 мм. Протяженность губок 2 см. Средняя скорость расплава 2 см/с. Реологические константы расплава μо=103 Па.сn, n=0,7.