- •Основные понятия и определения,
- •Связи, Реакции связей.
- •Основные виды связей.
- •Пара сил. Основные понятия и определения.
- •Доказательство:
- •Заделка.
- •Частные случаи приведения плоской системы сил к заданному центру.
- •Кинематика.
- •Способы задания движения.
- •Скорость точки
- •Ускорение точки.
- •Вращательное движение твердого тела
- •Определение ускорения точки тела, вращающегося вокруг неподвижной оси
- •Сложное движение точки.
- •Плоское движение твёрдого тела.
- •I способ
- •II способ
- •III способ.
- •Мгновенный Центр ускорений (мцу)
- •Основные способы вычисления углового ускорения при плоском движении
Кинематика.
ЛЕКЦИЯ 5
Кинематикой называется раздел механики, в котором изучается движение материальных точек и тел в пространстве с геометрической точки зрения, вне связи с силами, определяющими это движение.
Мы будем изучать простейшую форму движения – механическое движение, то есть происходящее во времени изменение положения одного тела относительно другого, с которым связана система координат, называемая системой отсчета.
Эта система может быть как движущейся, так и условно неподвижной.
Рассматривая движение, мы связываем изменение положения тела или точки с течением времени.
При изучении движения всегда устанавливаем начало отсчета времени .
Непрерывную кривую, которую описывает точка при своем движении, называют траекторией.
Если траектория – прямая линия, то движение называется прямолинейным, если кривая – криволинейным.
Способы задания движения.
Задать движение точки по отношению к избранной системе отсчета – это значит указать способ, при помощи которого можно определить положение точки в любой момент времени. Существуют три способа задания движения:
Векторный способ
Положение точки в пространстве однозначно определяется заданием радиуса-вектора , проведенного из некоторого неподвижного центра 0 в данную точку М.
Для определения движения точки нужно знать, как изменяется с течением времени , то есть должна быть известна функция
(1)
Годографом какого-либо вектора называют кривую, которую вычерчивает конец этого вектора при изменении его аргумента (предполагается, что начало вектора находится в одной и той же точке).
Таким образом, годографом радиуса-вектора является траектория точки.
Координатный способ
Положение точки М в системе отсчета ОХУ определяется декартовыми координатами .
При движении точки М ее координаты изменяются с течением времени. Следовательно, координаты движущейся точки, являются функциями времени.
(2)
Эти уравнения называются уравнениями движения точки в декартовых координатах.
Пусть движение точки М в плоскости задано уравнениями
Из первого уравнения выразим время и подставим во второе: – уравнение траектории точки.
Естественный способ задания движения.
Этот способ применяется в том случае, если траектория точки заранее известна. Выберем на траектории неподвижную точку 0, которую назовём началом отсчёта дуговой координаты.
Положение точки М на траектории будем определять дуговой координатой , отложенной на траектории от начала отсчета 0. Расстояния, отложенные в одну сторону от точки 0, будем считать положительными, в другую – отрицательными, то есть установим направление отсчета дуговой координаты.
При движении точки М расстояние от этой точки до неподвижной точки 0 изменяется с течением времени:
(3)
– уравнение движения точки М.
Скорость точки
При векторном способе задания движения
Пусть в момент времени положение точки М определяется , а в момент – .
Вектор будем называть вектором перемещения точки за время . Отношение к называется средней скоростью за промежуток времени . (4)
Скоростью точки в данный момент времени называется предел отношения вектора перемещения точки к промежутку времени, за которое при стремлении этого промежутка времени к нулю.
(5)
Скорость точки – это вектор, направленный по касательной к траектории в сторону движения.
При координатном способе задания движения.
Пусть движение точки задано координатным способом
Тогда для радиуса-вектора точки М можно записать
(*)
где – единичные орты осей соответственно.
Согласно (5) дифференцируем (*)
(**)
Для вектора справедливо соотношение:
(***)
где – проекции на оси .
Сравнивая (**) и (***), получим
(6)
Модуль скорости точки
(7)
Направление скорости определяется направляющими косинусами:
При естественном способе задания движения
Пусть в момент времени положение точки М определяется координатой , в момент – .
Согласно (5)
(*)
Вычислим модуль и определим направление :
Вектор направлен так же, как . При направление этого вектора стремится к направлению касательной к траектории в точке М. Обозначим единичный орт касательной через .
Таким образом , следовательно , так как .
И равенство (*) принимает вид:
(8)
Модуль , направление совпадает с .
ЛЕКЦИЯ 6