Асинхронные машины

6.1. Магнитные поля асинхронных двигателей. Вращающееся магнитное поле

Принцип действия асинхронных двигателей базируется на взаимодействии вращающегося магнитного поля и короткозамкнутых обмоток или элементов, приравненных к ним. Поэтому проб­лема получения вращающегося поля в магнитной системе машины является основной. В большинстве случаев для получения вращающегося магнитного поля используется трехфазная система источников питания, которая и получила широкое распространение. Но не следует забывать о том, что существуют и другие способы получения магнитных полей, близких к вращающимся магнитным полям. Что же такое идеальное вращающееся магнитное поле?

Рис. 6.1

Вращающимся магнитным полем называют такое магнитное поле, которое, не изменяя своей конфигурации и интенсивности, вращается в пространстве вокруг оси, перпендикулярной силовым ли­ниям и являющейся осью симметрии поля. Наглядным примером такого поля является поле постоянного магнита (рис. 6.1), вращающегося вокруг собственной оси симметрии OO’.

Магнитная индукция поля в любой точке постоянного магнита, как и величина магнитного потока магнитопровода остаются неиз­менными, но направление этих величин изменяется в соответствии с законом вращения этого магнита.

Способы получения вращающегося магнитного поля различны. Наиболее простым из них является использование трехфазной системы напряжений, с помощью которой можно достаточно легко получить намагничивающие силы равной величины с фазовым сдвигом, равным трети периода.

Расположим три прямоугольные рамки в пространстве так, чтобы угол между плоскостями, составил 120  (рис. 6.2).

Рис. 6.2

Стороны рамок, параллельные оси OO’, обозначим буквами AX, BY и CZ. Рассмотрим суммарное магнитное поле трех рамок, по которым протекают токи, изменяющиеся во времени по синусоидальному закону, но сдвинутые во времени на треть периода. Индексы токов выберем в соответствии с обозначением, принятым в трехфазной системе напряжений.

Эти токи, как было уже сказано, изменяются во времени по законам синуса, т. е.

, , .

Условимся под положительным направлением токов понимать такое направление токов рамок, когда в сторонах A, B, C ток идет от читателя, а в сторонах X, Y, Z  к читателю. Временная диаграмма токов представлена на рис. 6.3.

Рис. 6.3

В дальнейших рассуждениях будем считать, что магнитный поток рамки пропорционален току этой рамки, а его направление определяется известным правилом буравчика. Магнитные потоки рамок будем представлять векторами, перпендикулярными плоскостям рамок. Длины векторов пропорциональны мгновенным значениям магнитных потоков рамок.

Мгновенные значения потоков рамок могут быть найдены из формул

, , .

Определим магнитный поток системы рамок, питаемых трехфазной системой токов.

В момент времени t = 0 ток фазы A равен нулю, ток фазы B имеет отрицательное направление, ток фазы C положителен.

Магнитный поток рамки A равен нулю, магнитный поток рамки B . Его абсолютное значение .

Магнитный поток фазы C . Его абсолютное значение .

Результирующий магнитный поток

,

его направление показано на рис. 6.4, a.

а б в

Рис. 6.4

Рассмотрим магнитный поток рамок в момент времени t = t₁ (рис. 6.4, б).

В этот момент времени ток рамки A положительный, ток рам-ки B отрицательный и ток фазы C положительный.

Фаза токов увеличилась на 30 . Магнитные потоки рамок

Магнитные потоки рамок представлены векторами на рис. 6.4, б. Суммарный магнитный поток =  . Таким образом, магнитный поток в момент времени t = t₁ остался таким же, каким он был в момент времени t = 0, однако его направление изменилось, т. е. он повернулся в пространстве на 30 .

В момент времени t = t₂, соответствующий изменению фазы токов на 60  (рис. 6.4, в), ток рамки A положительный, ток фазы C равен нулю и ток фазы B отрицательный, что отражено на рис. 6.4, в знаками (+) и () на сечении проводников рамок.

Длина векторов магнитных потоков определяется с помощью формул

,

,

.

Длина суммарного магнитного потока +  .

Как и в предыдущие моменты времени, суммарный магнитный поток сохранил свою величину. Направление вектора этого потока изменилось на 60 .

Очевидным является то, что за время, равное периоду, магнитное поле рамок, сохраняя свою конфигурацию и интенсивность, повернется в пространстве на 360 градусов или сделает полный оборот.

Если частота питающих токов будет равна 50 герцам, то за одну секунду поле сделает 50 оборотов, а за минуту  3000 оборотов.

Магнитное поле трех рамок, питаемых трехфазной системой токов, представленное магнитными силовыми линиями, изображено на рис. 6.5, a. Такое поле называют двухполюсным.

Расположим шесть рамок в пространстве так, как это изображено на рис. 6.5, б. В данном случае обмотка каждой фазы состоит из двух рамок. При этом рамки одной фазы расположены соосно и создают магнитные потоки противоположного направления.

а б

Рис. 6.5

Направление токов в рамках в момент времени t₁ в соответствии с временной диаграммой токов (см. рис. 6.4) представлено соответствующими символами (+) и () на рис. 6.5,б. Результирующее магнитное поле представлено силовыми линиями. Такое магнитное поле называется четырехполюсным. Не составляет труда показать, что за один период колебаний токов магнитное поле в этом случае повернется не на 360  в пространстве, а на 180  и за одну минуту такое поле будет совершать 1500 оборотов.

Таким образом, изменяя конфигурацию обмоток, образующих магнитное поле, можно изменять ее частоту вращения. В общем случае частота вращения магнитного поля прямо пропорциональна частоте питающих токов и обратно пропорциональна числу пар полюсов этого поля, т. е. , где n₁ – частота вращения поля в оборотах в минуту, f – частота тока, герц, p – число пар полюсов поля.

Для изменения частоты вращения магнитного поля можно изменить частоту питающего напряжения. Это наиболее очевидное решение вопроса изменения частоты вращения магнитного поля, которое связано с необходимостью создания специального источника трехфазного напряжения регулируемой частоты. Другим способом изменения частоты вращения поля является укладка в пазы статора такой обмотки, которая создала бы число пар полюсов больше одной. Тогда за один период изменения питающего напряжения поле повернется не на 360  в пространстве, а на 180, 120, 90  в зависимости от количества периодов укладки обмотки по окружности воздушного зазора машины. Поэтому частота вращения магнитного поля машины в этом случае определяется формулой (об/мин), где p – число пар полюсов машины или число периодов укладки обмотки в пазах статора.

Магнитное поле асинхронных двигателей, работающих в реальных условиях, не всегда является круговым вращающимся, т. е. таким, когда величина магнитного потока одного полюса результирую­щего поля не зависит от времени. В ряде случаев используется пульсирующее магнитное поле. Такое магнитное поле может быть образо­вано однофазной обмоткой, расположенной на статоре и питаемой источником однофазного синусоидального тока. На рис. 6.6 и 6.7, a представлен пример расположения однофазной обмотки на статоре, образующей поле с одной парой полюсов, и на рис. 6.7, б  схема расположения проводников однофазной обмотки, образующей две пары полюсов. И в том, и в другом случае магнитное поле будет пульсирующим.

а б

Рис. 6.6 Рис. 6.7

Круговое вращающееся магнитное поле может быть получено с помощью двухфазной системы токов, т. е. токов, сдвинутых по фазе на четверть периода.

Рассмотрим магнитное поле двух рамок с токами, изменяющимися во времени по косинусному закону и расположенными в пространстве под 90 , как это показано на рис 6.6.

Ток рамки AX  .

Ток рамки BY  .

Пусть ток рамки AX сдвинут по фазе относительно тока рам- ки BY на четверть периода. Мгновенные значения магнитных потоков рамок пропорциональны соответствующим токам, поэтому

и .

Представим потоки рамок в векторной форме, совместив плоскость поперечного сечения рамок с комплексной плоскостью так, что действительная ось будет расположена в плоскости рамки AX, а мнимая  в плоскости рамки BY, как показано на рис. 6.6.

Вектор суммарного магнитного потока определится в этом случае из уравнения

или

.

Модуль вектора магнитного потока

.

Аргумент вектора t, определяющий его направление на комплексной плоскости, совпадает с его направлением в пространстве

или  = .

Очевидно то, что величина магнитного потока остается постоянной, а его направление определяется углом е = t. Частота вращения полученного магнитного поля в пространстве равна угловой частоте питающих токов. Другими словами, магнитное поле двух рамок, расположенных в пространстве под 90  и питаемых токами с фазовым сдвигом в четверть периода, является круговым вращающимся полем.