- •Северный (Арктический) федеральный университет Механика. Молекулярная физика. Термодинамика. Электродинамика.
- •Архангельск
- •Основные законы и формулы
- •1. Кинематика движения материальной точки
- •2. Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела
- •3. Динамика вращательного движения твердого тела
- •3.9. Работа при повороте твердого тела относительно произвольной неподвижной оси z на некоторый угол φ под действием внешних сил Мz
- •Примеры решения задач
- •4. Молекулярная физика и термодинамика
- •5. Электростатика
- •6. Постоянный ток
- •7. Магнитное поле тока
- •Примеры решения задач
- •Задачи контрольных работ
- •Основные физические постоянные
- •Плотность твердых тел
- •Плотность жидкостей
- •Эффективный диаметр молекул
- •Диэлектрическая проницаемость
- •Удельное сопротивление металлов
- •Оглавление
5. Электростатика
5.1. Закон Кулона:
,
где F - сила взаимодействия между точечными зарядами q1 и q2, находящимися на расстоянии r в среде с диэлектрической проницаемостью ;- электрическая постоянная,k – коэффициент пропорциональности, равный
Нм2/Кл2.
5.2. Напряженность электростатического поля:
,
где - сила, действующая на точечный положительный зарядq, помещенный в данную точку поля.
5.3. Поток вектора напряженности через поверхность площади S:
,
где - угол между вектором напряженности поляи нормальюк площадиdS.
5.4. Теорема Гаусса:
,
где ФЕ – поток вектора напряженности электрического поля через любую замкнутую поверхность; - алгебраическая сумма зарядов, заключенных внутри замкнутой поверхности;N – число зарядов.
5.5. Потенциал электростатического поля:
,
где - потенциальная энергия точечного положительного зарядаq, помещенного в данную точку поля.
5.6. Связь между разностью потенциалов и напряженностью:
в векторной записи ,
в скалярной записи ,
в случае однородного поля ,
где () – разность потенциалов между двумя точками поля, Δr - расстояние между этими точками вдоль силовой линии.
5.7. Напряженность, потенциал электростатического поля, созданного
точечным зарядом q, на расстоянии r от заряда:
; ;
бесконечно длинной нитью, заряженной с линейной плотностью заряда , на расстоянииr от нити:
; ;
заряженной проводящей сферой радиуса R, несущей заряд q, на расстоянии r от центра сферы:
а) внутри сферы (r<R)
; ;
б) вне сферы (r>R)
;;
равномерно заряженной плоскостью с поверхностной плоскостью зарядов :
; .
5.8. Принцип суперпозиции полей:
;,
где ,- напряженность, потенциал результирующего поля в данной точке;,- напряженность, потенциал поля, создаваемого в данной точке отдельным точечным зарядомqi; (при расчете потенциала поля необходимо учитывать знак заряда).
5.9. Работа сил электростатического поля по перемещению заряда q из точки с потенциалом в точку с потенциалом:
.
5.10. Электроемкость:
уединенного сферического проводника радиуса R:
;
плоского конденсатора площадью S и расстоянием d между пластинами:
;
последовательно соединенных конденсаторов:
;
параллельно соединенных конденсаторов:
,
где - диэлектрическая проницаемость среды, в которой находится уединенный проводник, а для конденсаторов – среды между обкладками.
5.11. Энергия заряженного конденсатора:
,
где q – заряд на обкладке конденсатора; U – напряжение между обкладками.
6. Постоянный ток
6.1. Сила тока:
,
где dq – количество заряда, прошедшего через поперечное сечение проводника за время dt.
Если ток постоянный:
.
где q – заряд, прошедший через поперечное сечение за время t.
6.2. Плотность тока:
,
где- ток, прошедший через площадь поперечного сечения, перпендикулярного направлению движения зарядов.
6.3. Закон Ома:
для однородного участка цепи (рис.11):
;
для неоднородного участка цепи (рис.12):
;
для замкнутого контура (рис.13):,
где - разность потенциалов на концах участка;
R, r – соответственно внешнее и внутреннее сопротивления.
6.4. Законы Кирхгофа.
6.4.1. Первый закон Кирхгофа: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю; т. е.
,
где n – число токов, сходящихся в узле.
6.4.2. Второй закон Кирхгофа: в любом замкнутом контуре разветвленной цепи алгебраическая сумма произведений сил токовIi на сопротивление Ri соответствующих участков этого контура равна алгебраической сумме ЭДС , встречающихся в этом контуре; т. е.
где n – число участков, содержащих активное сопротивление; – число источников в контуре.
При решении задач по законам Кирхгофа необходимо:
Обозначить на схеме узлы и контуры.
Произвольно выбрать направление токов (если они не оговорены условием задачи) во всех участках цепи и обозначить их на чертеже стрелками.
Учесть направление токов при составлении первого закона (положительными считаются токи, входящие в узел, а отрицательными – выходящие из узла).
Составить систему уравнений для первого закона Кирхгофа. Число уравнений, составленных по этому закону, должно быть на единицу меньше числа узлов в цепи.
Выбрать произвольно направление обхода контуров. Считать, что ЭДС в уравнении будет положительной, если направление от отрицательного полюса источника тока к положительному совпадает с направлением обхода, в противном случае ЭДС следует считать отрицательной (рис.15 ).
Считать падение напряжения в цепи (IR) положительным, если выбранное ранее направление тока на этом участке (между двумя узлами) совпадает с направлением обхода контура, и отрицательным, если направление тока не совпадает с направлением обхода контура.
Первый контур выбрать произвольно. При составлении уравнений для следующих контуров надо включать в них контуры, не входившие в предыдущие уравнения .
Число уравнений, составленных по второму закону Кирхгофа, определяется, исходя из условия, что если число контуров в цепи равно m, а число узлов в ней n, то число независимых уравнений, достаточных для решения, будет равно .
Получение в ответе токов с отрицательными знаками означает, что было выбрано направление, обратное действительному.
6.5. Сопротивление проводника длиной l, площадью поперечного сечения S и удельным сопротивлением ρэ:
.
6.6. Сопротивление проводников:
при последовательном соединении (Рис.16а)
;
при параллельном соединении (Рис.16б)
,
где Ri – сопротивление отдельного i проводника.
6.7. Работа тока при напряжении U и силе тока I за время t:
.
6.8. Мощность тока:
.
6.9. Закон Джоуля – Ленца:
,
где Q – количество теплоты, выделившейся в проводнике при прохождении по нему тока I за время t.
Примеры решения задач.
Пример 7. Между двумя вертикальными пластинами, находящимися на расстоянии Δх=1см друг от друга, на нити висит заряженный шарик, масса которого равна 0,1 г. После того как на пластины была подана разность потенциалов 1000 В, нить с шариком отклонилась на угол 100. Найти заряд шарика.
Дано: м;m = кг;В;.
Найти: q.
Решение. Пусть для определенности q > 0. На шарик действуют сила тяжести , сила натяжения нити и сила кулоновского взаимодействия(рис.17).
Сила, с которой электрическое поле действует на заряд, помещенный в это поле:
(1)
где - напряженность поля, образованного двумя пластинами (поле плоского конденсатора) однородно,.
Электрическое поле конденсатора является однородным, поэтому
, (2)
где - разность потенциалов между пластинами;- расстояние между ними.
Шарик находится в равновесии, следовательно
.
В проекциях на координатные оси «x»и «y» получим систему уравнений:
x: или ;
y: или ,
откуда следует, что . (3)
Приравнивая выражения для силы (1) и (3), учитывая (2),
получим: ,
откуда .
Выполним вычисления:
нКл.
Ответ: q = 1,7Кл.
Пример 8. Электрическое поле образовано положительно заряженной бесконечно длинной нитью. Двигаясь под действием этого поля от точки, находящейся на расстоянии х1 = 1 см от нити, до точки х2 = 4 см, - частицаизменила свою скорость от 1= 2 м/с до 2 = 3 м/с. Найти линейную плотность заряда на нити τ.
Дано: х1 = м; х2 = 4м;м/с;м/с.
Найти: τ
Решение. Электрическое поле совершает работу по перемещению, α – частицы, изменяя тем самым кинетическую энергию - частицы :
(1)
где W2, W1 – кинетические энергии α – частицы в точках поля с потенциалами и;А12 – работа по перемещению частицы между точками на расстояниях от нити х2 и х1; m – масса α – частицы.
Работа по перемещению заряда в электрическом поле:
А12=q (φ1-φ2) (2)
где (φ1-φ2) – разность потенциалов между точками поля (рис.18).
Разность потенциалов найдем, используя связь между напряженностью и разностью потенциалов для неоднородного поля:
, (3)
где - напряженность поля, созданного заряженной нитью в точке на расстоянии х от нити ;- линейная плотность заряда нити.
Подставим выражение для разности потенциалов (3) в формулу работы (2):
. (4).
Приравняв выражения работы (1) и (4), получим:
.
Проверим размерность:
Выполним вычисления:
Кл/м.
Ответ:.
Пример 9. На рисунке 19 приведена схема электрической цепи батареи с = 120 В; R3= 20 Ом; R4= 25 Ом, падение потенциала на сопротивлении R1 равно U1= 40 В. Амперметр показывает ток 2 А. Найти сопротивление R2. Сопротивлением батареи и амперметра пренебречь.
Дано: = 120 В; R3 = 20 Ом; R4 = 25 Ом; U1 = 40 В; IA = 2 А.
Найти: R2.
Решение. Сопротивления исоединены параллельно (Рис19), следовательно:
IA = I2 + I3, (1)
, (2)
где IA, I2, I3 – соответственно общий ток, токи в нагрузках R2 и R3; - падения напряжения на сопротивленияхи.
По закону Ома для участка цепи:
, ,
отсюда
. (3)
ЭДС источника равна сумме падений напряжений на всех участках цепи:
,
откуда
. (4)
В (4) падение напряжения на сопротивлении R4 заменим соотношением
В результате получим:
В.
Используя (2) рассчитаем ток через сопротивление R3:
I3=А.
Учитывая (1) рассчитаем ток через сопротивление R2:
I2 = IA – I3 = 2 – 1,5 = 0,5 А.
Определим , учитывая (2):
Ом
Ответ: R2 = 60 Ом
Пример 10. Три источника тока с ЭДС В,В,В и внутренними сопротивлениямиОм и три реостата с сопротивлениямиОм,Ом,Ом соединены, как показано на рисунке 20. Определить силу тока в реостатах.
Дано: В;В;В;Ом;Ом;Ом;Ом.
Найти:
Решение. Силы токов в разветвленной цепи определим с помощью правил Кирхгофа. Для этого составим столько уравнений, чтобы их число было равно числу искомых величин.
Перед составлением уравнений выберем произвольно направления токов на всех участках цепи и направления обхода контуров ( рис. 20)
Воспользуемся первым правилом Кирхгофа, учитывая, что ток, входящий в узел, входит в уравнение со знаком “+”, а ток, выходящий из узла – со знаком “–” .
Для узла А
,
или
При составлении уравнений по второму правилу Кирхгофа учтём, что
если направление тока на участке контура совпадает с выбранным направлением обхода, то соответствующее произведение входит в уравнение со знаком “плюс”, в противном случае – со знаком “минус”;
если при обходе контура внутри источника тока осуществляется переход от “–” к “+”, то соответствующая входит в уравнение со знаком “плюс”, в противном случае – со знаком “минус”.
Для контуров:
ACDBА:
; (1)
2) CDFEС:
. (2)
Подставив значения в соотношения (1) и (2), получим систему уравнений:
.
Решим эту систему с помощью определителей. Для этого запишем её в виде:
Искомые токи найдем по формулам:
; ;
Найдем определители :
Тогда
А; А;А.
Знак “минус” у тока говорит о том, что направление тока на рисун- ке 14 было указано противоположно истинному, т.е. ток идет от узлаB к узлу A.
Ответ: ;;.
Пример 11. Сила тока в проводнике сопротивлением равномерно растет отдоза время. Определить выделившееся в проводнике за это время количество теплоты.
Дано: ,,,.
Найти: .
Решение. Согласно закону Джоуля-Ленца для бесконечно малого промежутка времени:
.
По условию задачи сила тока равномерно растет, т.е. , где– коэффициент пропорциональности:
.
Тогда можно записать:
(1)
Проинтегрировав (1) и подставив выражение для , найдем искомое количество теплоты:
.
Выполним вычисления:
.
Ответ: .