- •1. Некоторые сведения о флуктуациях
- •1.1 Флуктуации давления газа в камере
- •1.2. Флуктуации скорости частицы при движении в вязкой среде. Переход от механики Ньютона к статистической механике.
- •1.3. Флуктуации электрических величин и шумы в радиофизике
- •2. Способы описания шумов
- •2.1. Статистические характеристики случайного процесса
- •2.1.1. Математические характеристики шума.
- •2.1.2. Автокорреляцинная функция
- •2.1.3. Спектральная плотность мощности стационарного случайного процесса
- •2.1.4. Tеорема Винера-Хинчина
- •2.2. Широкополосные и узкополосные случайные процессы. Б171
- •2.3. Импульсные случайные процессы
- •2.4. Взаимная корреляционная функция и взаимный энергетический спектр
- •2.5. Коэффициент корреляции между двумя случайными напряжениями
- •2.6. Метод Ланжевена
- •3. Краткие сведения о флуктуациях в электронных приборах. Физические источники шумов в твёрдых телах
- •3.1. Тепловой шум.
- •3.1.1. Вывод формулы Найквиста
- •3.1.2. Обобщенная теорема Найквиста для линейного двухполюсника
- •3.1.3. Формула Гупта.
- •3.1.4. Квантовая модификация формулы Найквиста
- •3.1.5. Мощность тепловых шумов
- •3.1.6. Флуктуационно-диссипационная теорема
- •3.2. Шум горячих электронов (диффузионный шум).Шумовая температура.
- •3.3. Дробовой шум. Связь между дробовым шумом и зарядом носителей.
- •3.4. Генерационно-рекомбинационный шум в полупроводниках.
- •3.5. Шум вида 1/f (фликкер-шум)
- •3.6. 1/F шум
- •3.7. Взрывной шум или шум в виде случайного телеграфного сигнала.
- •3.8. Шумы, обусловленные равновесными температурными флуктуациями
- •3.9. Фотонный шум
- •3.10. Магнитные шумы.
- •3.10.1. Скачки Баркгаузена.
- •3.10.2. Изучение эффекта Баркгаузена.
- •3.10.3. Ограничение чувствительности магнитных датчиков и считывающих устройств из-за шумов Баркгаузена
- •3.11. Равновесные и неравновесные флуктуации
- •4. Некоторые сведения о флуктуациях в физиологии и других природных системах.
- •4.1. Магнитные флуктуации в природе
- •4.2. Флуктуации в биологии и физиологии
- •4.3. Стохастический резонанс
- •5. Преобразование шума в линейных цепях
- •6. Эквивалентные шумовые схемы
- •6.1. Эквивалентные шумовые схемы пассивного двухполюсника
- •6.2. Эквивалентные шумовые схемы четырехполюсников
- •6.3. Коэффициент шума усилителя и методы его измерения
6.1. Эквивалентные шумовые схемы пассивного двухполюсника
Произвольный пассивный двухполюсник можно представить в виде одной из двух эквивалентных шумовых схем, изображенных на рис. 6.1 и 6.2. Заметим, что шумы в пассивных двухполюсниках обусловлены только тепловыми шумами их активных составляющих (проводимости и сопротивлений).
На рис.6.1 приведена эквивалентная схема двухполюсника с шумовым генератором тока. Здесь Y=G+iB – полная комплексная проводимость двухполюсника, где G– активная иB – реактивная составляющие проводимости, а iш(t) – генератор шумового тока на полюсах схемы.
iш(t)
Y=G+iB
Рис. 6.1. Эквивалентная схема двухполюсника с шумовым генератором тока iш(t).
На рис. 6.2 приведена эквивалентная схема двухполюсника с шумовым генератором напряжения. ЗдесьZ=R+iX – полное комплексное сопротивление, где R– активная иX – реактивная составляющие сопротивления, на полюсах 1-1 двухполюсника, а uш(t) – генератор шумового напряжения.
uш(t)Z=R+iX
Рис. 6.2. Эквивалентная схема двухполюсника с шумовым генератором напряжения uш(t).
В качестве примера рассмотрим цепь, состоящую из активного сопротивления R, зашунтированного реактивным сопротивлениемiX(рис. 6.3). Запишем выражение для среднего квадрата напряжения шума на реактивном сопротивлении, создаваемого генератором теплового шумаUT=:
(6.1)
где – активная составляющая комплексного сопротивления рассматриваемой цепи, которое согласно выражениям (3.11) и (3.23) равно:
= (6.2)
т.е. тепловой шум двухполюсника, зашунтированного реактивным сопротивлением iX(рис. 6.3), определяется активной составляющейполного комплексного сопротивления цепи.
Рис. 6.3. Цепь, состоящая из активного сопротивления, шунтированного реактивным сопротивлениемiX.
Заметим, что в большинстве практических случаев время корреляции для теплового шума, обусловленное конечным временем пробега носителей, пренебрежимо мало по сравнению с инерционностью электрической цепи, в которую включено сопротивление. Этим оправдывается предположение о том, что случайные источники теплового шума считаются белым шумом.
6.2. Эквивалентные шумовые схемы четырехполюсников
Произвольный линейный шумящий четырехполюсник может быть представлен в виде эквивалентных шумовых схем. Сифоровым (1948) доказано, что шумовые свойства любого пассивного линейного четырехполюсника полностью характеризуются тремя шумовыми генераторами. Первый из них включается на входе и характеризует шумовые свойства входной цепи четырехполюсника, второй включается на выходе и характеризует шумовые свойства выходной цепи. В общем случае эти генераторы являются статистически связанными, т. е. вероятность появления некоторого мгновенного значения тока или напряжения одного генератора зависит от мгновенных значений тока или напряжения другого генератора в предыдущие моменты. В связи с этим включается третий генератор между входом и выходом четырехполюсника, который определяет статистическую связь между генераторами шума во входной и выходной цепях. Сам четырехполюсник при этом считается бесшумным.
При наличии корреляции между источниками шума на входе и выходе, т.е. при условии, что и шумовые свойства пассивного линейного четырехполюсника (рис. 6.5 и 6.6) описываются тремя не зависящими друг от друга генераторами. Первый из них характеризует шумовые свойства входной цепи четырехполюсникаin1(t), второй – выходной in2(t), а третий – степень связи между источниками шума на входе и выходе in12(t) (включается между входной и выходной клеммами). Генератор шума in12(t), учитывающий корреляцию, в общем случае состоит из действительной и мнимой частей. И тогда шумовые свойства четырехполюсника будут описываться четырьмя величинами.
Для четырехполюсника, описываемого Z-параметрами, источники шумов внутри четырехполюсника представлены двумя генераторами шумового напряжения U1, U2, которые подключены параллельно входным и выходным зажимам (рис. 6.4а), а генератор напряжения U12, учитывает корреляцию между источниками шума на входе и выходе. Для четырехполюсника, описываемого Y-параметрами, указанные генераторы шума являются генераторами тока I1, I2, которые подключены параллельно входным и выходным зажимам (рис. 6.4б), а генератор тока I12 учитывает корреляцию между источниками шума на входе и выходе. Генераторы шумов U12 и I12, учитывающие статистическую связь между источниками шума на входе и выходе, вводятся при условии, что и
Статистическая связь между генераторами шума на входе и выходе четырехполюсника описывается взаимным энергетическим спектром для двух случайных процессов. Как отмечено в разделе 2.4, взаимный энергетический спектр для двух случайных процессов является комплексным и поэтому генератор шума, описывающий статистическую связь между входной и выходной цепями, в общем случае характеризуется двумя, не зависисящими друг от друга параметрами, действительная часть которого четна, а мнимая нечетна.
Таким образом, в общем случае при учете статистической связи между входной и выходной цепями линейный шумящий четырехполюсник описывается четырьмя шумовыми параметрами.
Иногда для количественной характеристикой степени статистической связи двух случайных величин, например, шумовых токов I1 и I2 используют коэффициент корреляции, определяемый выражением (2.26а) при τ = 0:
R12, (6.3)
Согласно (6.3) коэффициент корреляции равен отношению среднего значения произведения одной из случайных величин на комплексно-сопряженное значение второй величины к квадратному корню из произведения средних квадратов этих величин. Для статистически не связанных величин числитель правой части (6.3) обращается в нуль (R12 = 0). Для полностью статистически связанных величин R12 = 1.
При расчете шумов линейного четырехполюсника по шумовым эквивалентным схемам конечной целью обычно является определение среднего квадрата шумового тока (напряжения) на выходе схемы. При этом расчет цепи с шумовыми генераторами ведется так же, как с обычными генераторами синусоидальных сигналов.
а)
б)
Рис. 6.4.Эквивалентные схемы четырехполюсника с генераторами шумовых напряжений на входе и выходе (а) и с генераторами шумовых токов I1(t) и I2(t) на входе и выходе (б), учитывающие статистическую связь между генераторами шума во входной и выходной цепях посредством включения шумовых генераторов U12 и I12 соответственно.
В простейшем случае, в частности, для достаточно низких частот, когда можно пренебречь статистической связью между генераторами шума во входной и выходной цепях, четырехполюсник описывается двумя шумовыми генераторами, включенными на входе и выходе. Наиболее употребительные эквивалентные шумовые схемы для четырехполюсников представлены на рис. 6.5 и 6.6.
Схема на рис. 6.5 состоит из идеального, свободного от шумов четырехполюсника, и двух включенных на его входе и выходе генераторов шумовых токов I1(t) и I2(t), отображающих шумы реального четырехполюсника.
Рис. 6.5.Эквивалентная схема четырехполюсника с генераторами шумовых токов I1(t) и I2(t) на входе и выходе.
Для схемы рис. 6.5. генератор шумового тока на выходе I2(t) приведен ко входу четырехполюсника, как генератор шумового напряжения Vn(t), причем Vn(t) = I2(t)/gm, где gm – крутизна проходной характеристики четырехполюсника. Следует отметить, что генератор шума Vn(t) не зависит от внутреннего сопротивления источника сигнала на входе усилителя.
Рис. 6.6.Эквивалентная схема четырехполюсника с генераторами шумового тока in(t) и напряжения Vn(t) на входе.
Еще раз отметим, что эквивалентные шумовые схемы четырехполюсника, приведенные на рис. 6.5 и 6.6, не учитывают корреляции между шумами на входе и выходе четырехполюсника.