- •1.Задачи легирования. Методы введения легирующего элемента
- •2. Явления переноса. Уравнения переноса. Виды явлений переноса: диффузия, тепло- перенос, конвекция, их особенности. Коэффициенты переноса.
- •3. Тепловой пограничный слой. Диффузионный пограничный слой. Величина коэффициента переноса в металлах. Особенности явлений переноса при лазерном воздействии.
- •4. Строение жидкого металла. Кластерная модель.
- •5.Зависимость вязкости жидких металлов от температуры и концентрации. Формула Стокса. Плотность расплава и ее зависимость от температуры и концентрации.
- •6 Число Рейнольца. Физический смысл числа Рейнольца. Число Прандтля. Критерий малых и больших скоростей течения расплава
5.Зависимость вязкости жидких металлов от температуры и концентрации. Формула Стокса. Плотность расплава и ее зависимость от температуры и концентрации.
1.1. Общая характеристика явления вязкости.
При течении жидкости или газа относительно быстро движущиеся слои увлекают за собой более медленные. В результате скорость первых уменьшается, а вторых — увеличивается, т.е. происходит выравнивание скоростей в этих слоях. Такое явление называется внутренним трением, или вязкостью и так же, как диффузия и теплопроводность, обусловлено тепловым движением молекул, которое обеспечивает возможность передачи скорости от одного движущегося слоя к другому.
Под потоком импульса П, подобным диффузионному потоку, понимают сумму импульсов отдельных молекул, пересекающих единичную площадку за единицу времени. Таким образом:
, (4)
где - градиент скорости течения; η— коэффициент динамической вязкости.
Разделим обе части уравнения (4) на плотность жидкости ρ
, (5)
Так как поток П представляет собой изменение некоторого суммарного импульса за 1 с, то характеризует быстроту выравнивания скорости потока в единице объема.
Отношение называется кинематической вязкостью. Из механики известно, что изменение импульса за единицу времени представляет собой силу, в рассматриваемом случае силу трения. Эта сила действует по касательной к направлению движения жидкости.
На поверхности между твердым телом и жидкостью действуют силы молекулярного притяжения. Это приводит к тому, что более или менее тонкий слой жидкости закрепляется на поверхности твердого тела и делается неподвижным. В свою очередь он тормозит движение следующего слоя жидкости и т. д. Такое же явление может иметь место и на границе двух жидкостей или на границе жидкость - газ.
Где v -cкорость его движения, - коэфициент внутреннего трения жидкости. Вопрос по сути то таков: приминима ли ф-ла Стокса для характеристики силы вязкого трения действующей на точку A (А лежит на окружности основы цилиндра
6 Число Рейнольца. Физический смысл числа Рейнольца. Число Прандтля. Критерий малых и больших скоростей течения расплава
Число, или правильней критерий Рейно́льдса (), — безразмерная величина, характеризующая отношение нелинейного и диссипативного членов в уравнении Навье-Стокса[1]. Число Рейнольдса также считается критерием подобия течения вязкойжидкости.
Число Рейнольдса определяется следующим соотношением:
где
ρ — плотность среды, кг/м3;
v — характерная скорость, м/с;
L — характерный размер, м;
η — динамическая вязкость среды, Н·с/м2;
ν — кинематическая вязкость среды, м2/с() ;
Q — объёмная скорость потока;
A — площадь сечения трубы.
Для каждого вида течения существует критическое число Рейнольдса, Recr, которое, как принято считать, определяет переход отламинарного течения к турбулентному. При Re < Recr течение происходит в ламинарном режиме, при Re > Recr возможно возникновение турбулентности. Критическое значение числа Рейнольдса зависит от конкретного вида течения (течение в круглой трубе, обтекание шара и т. п.). Например, для течения воды в круглой трубе .
Число Рейнольдса как критерий перехода от ламинарного к турбулентному режиму течения и обратно относительно хорошо действует для напорных потоков. При переходе к безнапорным потокам переходная зона между ламинарным и турбулентным режимами возрастает, и использование числа Рейнольдса как критерия не всегда правомерно. Например, в водохранилищахформально вычисленные значения числа Рейнольдса очень велики, хотя там наблюдается ламинарное течение.
Критерий назван в честь выдающегося английского физика О. Рейнольдса (1842—1912), автора многочисленных пионерских работ по гидродинамике.
Число Прандтля (Pr) — один из критериев подобия тепловых процессов в жидкостях и газах, учитывает влияние физических свойств теплоносителя на теплоотдачу:
где
— кинематическая вязкость;
η — динамическая вязкость;
ρ — плотность;
— коэффициент теплопроводности;
— коэффициент температуропроводности;
cp — удельная теплоёмкость среды при постоянном давлении.
Число Прандтля — физическая характеристика среды и зависит только от её термодинамического состояния. У газов число Прандтля с изменением температуры практически не изменяется (для двухатомных газов , для трёх- и многоатомных газов ). У неметаллических жидкостей число Прандтля изменяется с изменением температуры тем значительнее, чем больше вязкость жидкости (например, для воды при 0 °C Pr = 13,5, а при 100 °C Pr = 1,74; для трансформаторного масла при 0 °C Pr = 866, при 100 °C Pr = 43,9 и т. д.). У жидких металлов и не так сильно изменяется с температурой (например, для натрия при 100 °C Pr = 0,0115, при 700 °C Pr = 0,0039).
Названо в честь Людвига Прандтля.
Число Прандтля связано с другими критериями подобия — числом Пекле Pe и числом Рейнольдса Re соотношением .
Уравне́ния Навье́ — Сто́кса — система дифференциальных уравнений в частных производных, описывающая движение вязкой ньютоновской жидкости. Уравнения Навье — Стокса являются одними из важнейших в гидродинамике и применяются в математическом моделированиимногих природных явлений и технических задач. Названы по имени французского физика Анри Навье и британского математика Джорджа Стокса.
Система состоит из двух уравнений:
уравнения движения,
уравнения неразрывности.
В векторном виде для несжимаемой жидкости они записываются следующим образом:
где — оператор Гамильтона, — оператор Лапласа, — время, — коэффициенткинематической вязкости, — плотность, — давление, — векторное поле скоростей, — векторное поле массовых сил. Неизвестные и являются функциями времени и координаты , где , — плоская или трёхмерная область, в которой движется жидкость. Обычно в систему уравнений Навье — Стокса добавляют краевые и начальные условия, например:
Иногда в систему уравнений Навье — Стокса дополнительно включают уравнение теплопроводности и уравнение состояния.
При учёте сжимаемости уравнение Навье — Стокса принимает следующий вид:
где — коэффициент динамической вязкости (сдвиговая вязкость), — «вторая вязкость», или объёмная вязкость, — дельта Кронекера.