- •Глава 1
- •Глава 2
- •2.1 Идеальная вольт-амперная характеристика диода
- •2.2 Результаты изучения вах идеального диода
- •2.3 Отличие реальной вах диода от идеальной
- •2.3.1 Прямое включение (прямая ветвь)
- •2.3.2 Обратное включение (обратная ветвь)
- •2.4 Туннельный пробой
- •2.5 Лавинный пробой
- •2.6 Тепловой пробой
- •2.7 Ёмкости p-n-перехода
- •2.8 Разновидности диодов
- •2.8.1 Выпрямительные диоды
- •2.8.2 Импульсные диоды
- •2.8.3 Диоды с выпрямляющим контактом металл-полупроводник (диоды Шотки)
- •2.8.4 Стабилитроны и стабисторы
- •2.8.5 Варикапы
- •2.8.6 Туннельные диоды
- •2.8.7 Обращённые диоды
- •2.9 Маркировка диодов
- •Глава 3
- •3.1 Основные схемы включения транзисторов
- •3.2 Распределение потока носителей заряда в биполярном транзисторе
- •3.2.1 Активный режим работы
- •3.2.2 Режим насыщения
- •3.2.3 Режим отсечки
- •3.3 Статические характеристики транзистора
- •3.3.1 Статические характеристики транзисторов в схеме с общей базой
- •3.3.2 Статические характеристики транзисторов в схеме с общим эмиттером
- •3.3.3 Отличия статических характеристик транзисторов в схеме с об от статических характеристик транзисторов в схеме с оэ
- •3.4 Пробой в транзисторе
- •3.5 Зависимость коэффициента усиления от режима работы транзистора
- •3.6 Малосигнальные параметры транзисторов (система “h-параметров”)
- •3.7 Частотные характеристики
- •3.9 Работа на импульс по схеме с оэ Этот пункт предназначен для домашнего рассмотрения.
- •Глава 4
- •4.1 Полевые транзисторы с управляющим p-n-переходом
- •4.1.1 Принцип действия полевого транзистора с p-n-переходом
- •4.1.2 Статические характеристики полевого транзистора с p-n-переходом
- •4.2 Полевые транзисторы с изолированным затвором (мдп-транзисторы)
- •4.2.1 Принцип действия транзистора с изолированным затвором и индуцированным каналом
- •4.2.2 Статические характеристики транзистора с изолированным затвором
- •4.2.3 Полевой транзистор с изолированным затвором и встроенным каналом
- •4.3 Полевые транзисторы со статической индукцией (сит)
- •4.4 Частотные свойства полевых транзисторов
- •4.5 Работа полевых транзисторов на прямоугольный импульс
- •4.6 Полупроводниковые приборы с зарядовой связью
- •4.6.1 Основные характеристики (параметры) приборов с зарядовой связью
- •4.6.2 Разновидности приборов с зарядовой связью
- •Глава 5
- •5.1 Динистор
- •5.2 Тиристор с управляющим электродом (тринистор)
- •5.3 Симметричные тиристоры (симисторы)
- •5.4 Способы переключения. Процесс включения тиристора
- •5.5 Основные параметры и конструкция тиристоров
- •5.6 Icbt-транзисторы
- •Глава 6
- •6.1 Полупроводниковые приёмники излучения
- •6.1.1 Фоторезисторы
- •6.1.2 Фотодиоды
- •6.1.2.1 Спектральная характеристика фотодиодов
- •6.1.2.2 Фотодиоды на основе контакта металл-полупроводник
- •6.1.2.3 Фотодиоды на основе гетероперехода
- •6.1.3 Полупроводниковые фотоэлементы
- •6.1.4 Фототранзисторы
- •6.1.5 Фототиристоры
- •6.2 Полупроводниковые излучатели света
- •6.2.1 Светодиоды
- •6.2.1.1 Параметры светодиодов
- •6.2.1.2 Кпд или эффективность светодиодов
- •6.2.2 Полупроводниковые лазеры
- •6.2.2.1 Конструкция и принцип действия инжекционного лазера
- •6.2.2.2 Структура полупроводникового лазера
- •6.2.2.3 Основные отличия
- •6.2.3 Электролюминесцентные порошковые излучатели
- •6.2.4 Плёночные люминесцентные излучатели
- •6.3 Оптоэлектронные приборы
- •6.3.1 Оптроны
- •6.3.2 Варисторы
6.2.1.1 Параметры светодиодов
1. Яркость излучения.
Светодиод – прибор с токовым управлением.
Яркостная характеристика – зависимость яркости свечения от прямого тока.
В общем случае эта характеристика имеет нелинейный характер.
Если начальный участок для светодиода небольшой, то до средних токов характеристика считается линейной.
2.Спектральная характеристика светодиодов.
Зависимость:
Длина излучаемой волны зависит от энергии, выделяемой в результате рекомбинации.
У ArGa максимальная длина волны – 560 нм (жёлтое излучение).
Одной из основных проблем светодиодов является создание их в синей области излучения.
/Большая зона перехода – 3,5 эВ./
Граница спектра излучения для светодиода определяется по уровню “0,5”.
3. Инерционность светодиодов.
Характеризует постоянную времени загорания и затухания при импульсном возбуждении светодиода.
Инерционность зависит от перезарядки барьерной ёмкости.
; //.
Время затухания составляет доли микросекунд.
ВАХ светодиода: I
В светодиодах достаточно большую величину имеет ток рекомбинации носителей заряда.
Светодиоды можно применять в цепях стабилизации напряжения.
Светодиодные стабилитроны обладают лучшими характеристиками, чем светодиодные стабисторы.
Светодиодные стабилитроны могут работать при малых токах.
6.2.1.2 Кпд или эффективность светодиодов
Для обычных светодиодов КПД составляет несколько процентов. КПД светодиодов либо сравним, либо меньше, чем у лампы накаливания. Основное снижение КПД объясняется внутренними отражениями.
Сейчас существует класс суперярких светодиодов, в которых удаётся получить достаточно высокий КПД, около 50 %.
Важной характеристикой светодиодов является диаграмма направленности, которая показывает распределение энергии в пространстве.
1 − для индикации;
2 – для сигнализации, автоматики.
6.2.2 Полупроводниковые лазеры
Полупроводниковые лазеры – излучающие полупроводниковые приборы, предназначенные для преобразования непосредственно электрической энергии в когерентное излучение (или же некогерентное излучение преобразуется в когерентное).
1. Инжекционные лазеры.
В этих лазерах избыточная концентрация носителей заряда и лазерное излучение обеспечиваются так же, как в обычных светодиодах.
2. полупроводниковые лазеры с накачкой.
Когерентное излучение получается за счёт облучения полупроводникового кристалла внешним источником света.
В полупроводниковых лазерах для обеспечения когерентного излучения необходимо обеспечить преобладание излучательной рекомбинации над поглощением света. Это возможно только в том случае, если практически все атомы внутри полупроводника находятся в возбуждённом состоянии. Необходима для когерентного излучения населённость верхних уровней больше, чем в нижних уровнях – это состояние с инверсной населённостью. Поглощение квантов света будет маловероятным, т. к. у потолка валентной зоны практически не будет электронов, которым может быть передана энергия квантов света.