- •Часть 1.
- •Раздел I. Измерения. Обработка результатов измерений.
- •Глава 1. Общие сведения о измерениях и средствах измерений.
- •Понятие об измерении.
- •Классификация измерений.
- •1.3. Задачи и качество измерений.
- •1.4. Погрешности измерения и измерительных приборов
- •1.5. Средства измерения.
- •1.6. Показатели качества средств измерения.
- •Показатели назначения.
- •1.8. Метрологическая надежность средств измерения.
- •Глава 2. Градуировка и поверка приборов.
- •Глава 3. Основные принципы построения и работы измерительных преобразовтелей.
- •Раздел II. Приборы и методы измерения параметров теплотехнических систем.
- •Глава 1. Приборы и измерения давлений и сил. Классификация.
- •1.1. Единицы измерения давлений.
- •1.2. Классификация приборов измерения давления.
- •1.2.1. Жидкостные приборы.
- •1.2.2. Манометры с упругим элементом.
- •1.2.3. Электрические манометры.
- •1.2.4. Измерители высоких давлений и разрежений.
- •1.2.5. Особенности измерения давлений в сложных условиях.
- •Приборы измерения давления
- •Глава 2. Приборы измерения сил.
- •2.1.Механические динамометры.
- •2.2. Гидравлические динамометры.
- •2.3. Упругие динамометры с электрическими датчиками. Тензометрические датчики.
- •Глава 3. Приборы измерения температур.
- •3.1. Понятие температуры. Температурные шкалы.
- •3.2. Приборы измерения температуры.
- •3.2.1. Контактные измерители температур.
- •3.2.2. Приборы бесконтактного измерения температур.
- •Пирометры частичного излучения
- •Оптические пирометры
- •Фотоэлектрические пирометры.
- •Пирометры спектрального отношения
- •Пирометры суммарного излучения.
- •3.3. Способы снижения метрологической погрешности контактных методов измерения температур.
- •Глава 4. Приборы измерения количества и расхода.
- •4.1. Объемные расходомеры.
- •4.2. Скоростные тахометрические расходомеры.
- •4.3. Расходомеры обтекания. Ротаметры.
- •4.4. Прочие измерители объемного расхода.
- •4.5. Расходомеры постоянного и переменного перепада давления.
- •4.6. Измерение скорости и расхода жидкости и газа пневмометрическими трубками (трубками Пито).
- •4.7. Измерение массовых расходов
- •4.7.1. Измерение массового расхода при маломеняющейся плотности.
- •4.7.2. Измерители массового расхода при значительных изменениях плотности гомогенных потоков.
- •4.7.3. Измерение массового расхода гетерогенных потоков.
- •4.8. Особенности градуировки и поверки расходомеров.
- •Раздел III. Основы дозиметрии.
- •1. Измерение интенсивности излучения.
- •2. Допустимые дозы.
- •3. Детекторы радиоактивного излучения.
- •Раздел IV. Методы и средства неразрушающего контроля материалов и изделий.
- •Глава 1. Акустические методы и средства нк.
- •1.1. Характеристики акустических методов.
- •1.2. Принципы построения акустических приборов.
- •Глава 2. Радиоволновые методы и средства нк.
- •2.1. Принципы построения радиоволновых приборов нк.
- •2.2. Приборы радиоволнового неразрушающего контроля.
- •Глава 3. Ионизирующие (радиационные) методы и средства нк.
- •Глава 4. Магнитные методы и средства нк
- •Глава 5. Токовихревые методы и средства.
- •5.1. Общие принципы токовихревых методов нк.
- •5.2. Токовихревые преобразователи.
- •5.3. Измерительные цепи токовихревых приборов.
- •5.4. Особенности контроля материалов и изделий токовихревым методами.
- •Глава 4. Магнитные методы и средства нк
1.2.4. Измерители высоких давлений и разрежений.
Для измерения давлений от 5*107 до (3-4)*109 Па применяются датчики, в основе действия которых лежит изменение омического сопротивления некоторых проводников и полупроводников при их объемном сжатии.
R=R0(1+jP),
где R0 – начальное сопротивление; Р – Давление; j – коэффициент, характеризующий чувствительность сопротивления проводника к изменению давления. Постоянное значение j в диапазоне от 0 до 3*109Па имеют манганин (сплав Сu, 13% Mn, 3%Ni), j=2,5*10-11Па-1, вольфрам j=1,3*10-11Па-1.
Для измерения малых абсолютных давлений могут быть использованы различные явления. Известны вакуумметры, действие которых основаны на изменении вязкости, теплопроводности, степени ионизации и других свойств газа в связи с изменением его давления.
В вязкостных датчиках регистрируются параметры движения твердого тела, подверженного взаимодействию с газом, давление которого меняется (оценка затухания колебаний кварцевой нити или упругой пластины оптическими методами измеряет 10-3 - 10-7 мм рт. ст.).
При снижении давления газа увеличивается длина свободного пробега молекул. При соизмеримости длины пробега с геометрическими размерами системы коэффициент конвективной теплопередачи зависит от давления. Этот эффект позволяет измерять давление от 10-3 до 10 мм рт. ст.
Кроме рассмотренных датчиков и схем, существуют и другие. Часть из них представлены на рисунках в таблице 2.
1.2.5. Особенности измерения давлений в сложных условиях.
Измерения в движущихся средах.
При изучении параметров движущихся жидкостей важное значение имеет различие между статическим и полным давлением.
Статическое давление в невозмущенном потоке определяется как давление, которое действовало бы на стенку тела, движущегося вместе с потоком, или на неподвижную стенку, расположенную параллельно вектору скорости потока.
Измеряется либо через отверстия в стенках каналов, либо с помощью введенных в поток заборных устройств – насадков. Наличие тонкого пограничного слоя в потоке газа с практически постоянным давлением поперек слоя не препятствует проникновению статического давления в приемные отверстия.
Практические ошибки, связанные с кривизной линий тока практически составляют 1-3% при приемных отверстиях 0,5 – 1,5 мм в зависимости от диаметра канала и скорости. На точность измерений влияет качество выполнения формы отверстий: степень остроты кромки отверстия, угол наклона относительно перпендикуляра к касательной поверхности канала; каждая составляющая таких погрешностей может доходить до 0,5 – 1,0%.
Применяются насадки двух типов:
Первого – имеют небольшую протяженность в направлении потока. Погрешность существенно зависит от чисел Re и М, а также отклонений положения приемных отверстий. Применяются, когда определяющим фактором являются малые поперечные размеры.
Второго – имеют вытянутые в направлении потока приемники. При движении вдоль приемника возмущенный поток успевает выровняться, местное давление становится равным статическому давлению набегающего потока. В этих зонах и располагаются приемные отверстия. Наибольшее применение в этой группе имеют Г – образные (типа приемника Прандтля) и дисковые.
Полное давление – давление адиабатически заторможенного потока, или давление, которое испытывает плоское тело, расположенное перпендикулярно потоку.
В потоке идеальной жидкости, движущейся с большими скоростями, давление торможения рт, статическое давление р0и число М связаны зависимостью:
При малых значениях М это уравнение приближенно представляется в виде
рт=р0+0,5w2
Наибольшее расхождение между Р и Рт в случае несжимаемой вязкой жидкости вызывается изменением числа Re и формой приемника. При измерении сверхзвуковых потоков следует учитывать механические потери при прохождении потока через прямой скачек уплотнения и снижении скорости до дозвуковых значений. Потери полного давления в скачках уплотнения на скоростях до 1,25М составляют менее 1%.
Второй по значению фактор – скос потока относительно приемного отверстия. Чем больше приемное отверстие, тем чувствительность к скосу меньше. В крайнем случае, применяются экранированные насадки.
Третий – турбулентность. Влияние турбулентности невозмущенного потока на показания приемника Рт в случаях дозвуковых потоков несжимаемой жидкости особенно существенно вблизи твердой поверхности. Оно м. б. определено по формуле:
где 0 – средняя величина статического давления в невозмущенном потоке;
- среднеквадратическое значение турбулентных пульсаций скорости.
Измерения в агрессивных средах.
При измерении давлений агрессивных или горячих сред в начале манометрических магистралей устанавливаются механические (мембранные) или гидравлические разделители, а сами магистрали заполняются нейтральными жидкостями.
Наличие в среде взвесей может вызвать необходимость установки фильтров или отстойников.
При однородности среды (тщательная заливка жидкостью с дренированием воздушных пузырей) и полной герметичностью системы гидравлические параметры магистрали сказываются только на динамических режимах измерения давления.
Измерения быстропеременных давлений.
При таких измерениях датчики стремятся установить как можно ближе к точке измерения, что исключает влияние соединительной магистрали. При этом следует учитывать собственные динамические характеристики датчика, которые могут вызвать нежелательные динамические эффекты. (Пример – резонанс давления в объеме камеры сгорания).
Основными причинами инерционного запаздывания являются геометрические размеры манометрической магистрали. При малых диаметрах – это длина. При больших диаметрах запаздывание растет из-за увеличения емкости, при малых – из-за роста сопротивления.
Таблица 2