- •Часть 1.
- •Раздел I. Измерения. Обработка результатов измерений.
- •Глава 1. Общие сведения о измерениях и средствах измерений.
- •Понятие об измерении.
- •Классификация измерений.
- •1.3. Задачи и качество измерений.
- •1.4. Погрешности измерения и измерительных приборов
- •1.5. Средства измерения.
- •1.6. Показатели качества средств измерения.
- •Показатели назначения.
- •1.8. Метрологическая надежность средств измерения.
- •Глава 2. Градуировка и поверка приборов.
- •Глава 3. Основные принципы построения и работы измерительных преобразовтелей.
- •Раздел II. Приборы и методы измерения параметров теплотехнических систем.
- •Глава 1. Приборы и измерения давлений и сил. Классификация.
- •1.1. Единицы измерения давлений.
- •1.2. Классификация приборов измерения давления.
- •1.2.1. Жидкостные приборы.
- •1.2.2. Манометры с упругим элементом.
- •1.2.3. Электрические манометры.
- •1.2.4. Измерители высоких давлений и разрежений.
- •1.2.5. Особенности измерения давлений в сложных условиях.
- •Приборы измерения давления
- •Глава 2. Приборы измерения сил.
- •2.1.Механические динамометры.
- •2.2. Гидравлические динамометры.
- •2.3. Упругие динамометры с электрическими датчиками. Тензометрические датчики.
- •Глава 3. Приборы измерения температур.
- •3.1. Понятие температуры. Температурные шкалы.
- •3.2. Приборы измерения температуры.
- •3.2.1. Контактные измерители температур.
- •3.2.2. Приборы бесконтактного измерения температур.
- •Пирометры частичного излучения
- •Оптические пирометры
- •Фотоэлектрические пирометры.
- •Пирометры спектрального отношения
- •Пирометры суммарного излучения.
- •3.3. Способы снижения метрологической погрешности контактных методов измерения температур.
- •Глава 4. Приборы измерения количества и расхода.
- •4.1. Объемные расходомеры.
- •4.2. Скоростные тахометрические расходомеры.
- •4.3. Расходомеры обтекания. Ротаметры.
- •4.4. Прочие измерители объемного расхода.
- •4.5. Расходомеры постоянного и переменного перепада давления.
- •4.6. Измерение скорости и расхода жидкости и газа пневмометрическими трубками (трубками Пито).
- •4.7. Измерение массовых расходов
- •4.7.1. Измерение массового расхода при маломеняющейся плотности.
- •4.7.2. Измерители массового расхода при значительных изменениях плотности гомогенных потоков.
- •4.7.3. Измерение массового расхода гетерогенных потоков.
- •4.8. Особенности градуировки и поверки расходомеров.
- •Раздел III. Основы дозиметрии.
- •1. Измерение интенсивности излучения.
- •2. Допустимые дозы.
- •3. Детекторы радиоактивного излучения.
- •Раздел IV. Методы и средства неразрушающего контроля материалов и изделий.
- •Глава 1. Акустические методы и средства нк.
- •1.1. Характеристики акустических методов.
- •1.2. Принципы построения акустических приборов.
- •Глава 2. Радиоволновые методы и средства нк.
- •2.1. Принципы построения радиоволновых приборов нк.
- •2.2. Приборы радиоволнового неразрушающего контроля.
- •Глава 3. Ионизирующие (радиационные) методы и средства нк.
- •Глава 4. Магнитные методы и средства нк
- •Глава 5. Токовихревые методы и средства.
- •5.1. Общие принципы токовихревых методов нк.
- •5.2. Токовихревые преобразователи.
- •5.3. Измерительные цепи токовихревых приборов.
- •5.4. Особенности контроля материалов и изделий токовихревым методами.
- •Глава 4. Магнитные методы и средства нк
Глава 3. Приборы измерения температур.
3.1. Понятие температуры. Температурные шкалы.
Температурой называют величину, характеризующую тепловое состояние тела. Согласно кинетической теории температуру определяют как меру кинетической энергии поступательного движения молекул. Отсюда температура - это условная статистическая величина, прямо пропорциональная средней кинетической энергии молекул тела.
Из второго начала термодинамики понятие температуры характеризуется мерой приращения тепла dQ, отведенного (или подведенного) от изолированной термодинамической системы в долях происходящего при этом изменения энтропии dS
Т=dQ/dS.
Для газообразных тел, согласно кинетической теории, средняя энергия поступательного движения молекул газа связана с температурой выражением:
,
где k=1,38*10-23 Дж/К – постоянная Больцмана.
В связи с исследованием высокотемпературной плазмы приходится сталкиваться с понятием электронной температуры, характеризующей поток электронов в плазме.
Возможность измерения температуры основывается на явлении теплового обмена между телами с разной степенью нагретости и на изменении физических свойств тел при их нагревании.
Принятая единица измерения температуры (1 градус) является по существу лишь мерой масштаба принятой температурной шкалы и процесс измерения температуры является определением положения на температурной шкале уровня измеренной температуры.
Температурная шкала – система последовательных числовых значений, соответствующих температурам.
Все предлагаемые эмпирические температурные шкалы (Цельсия, Реомюра, Фаренгейта) строились одинаковым путем: двум (по меньшей мере) постоянным точкам присваивались определенные числовые значения, и предполагалось, что видимое термометрическое свойство используемого в термометре вещества линейно связанно с температурой t:
,
где k – коэффициент пропорциональности; E – термометрическое свойство; D – постоянная.
Принимая для двух постоянных точек определенные значения температур, можно вычислить постоянные k, D и на этой основе построить температурную шкалу. При изменении температуры коэффициент k меняется, при чем различно для разных термометрических веществ. Поэтому термометры, построенные на базе различных термометрических веществ с равномерной градусной шкалой, давали при температурах, отличающихся от температур постоянных точек, различные показания. Последние становились особенно заметными при высоких (много больших температуры кипения воды) и очень низких температурах.
Температурные шкалы, не зависящие от конкретных свойств термометрического вещества, называют термодинамическими.
А). Шкала Цельсия.
Шкала термометра между точкой таяния льда и точкой кипения воды при нормальном атмосферном давлении (760 мм рт. ст.) была разделена на 100 равных частей, считая за 00 точку таяния льда, а за 1000 точку кипения воды. В качестве рабочего тела принята ртуть.
Б). Шкалы Реомюра и Фаренгейта.
В шкале Фаренгейта. За реперные точки приняты точки плавления льда и кипения воды. При этом точка плавления льда обозначена за +320, а точка кипения воды за +2120 и промежуток между этими точками делится на 180 равных частей. В качестве рабочего тела принята ртуть. Связь между шкалой Цельсия и Фаренгейта:
t(0F)=1,8t(0C)+32(0F).
В шкале Реомюра за основные реперные точки приняты точки плавления льда и кипения воды. При этом точка плавления льда обозначена за 00, а точка кипения воды за +800. В качестве рабочего тела принята смесь спирта с водой. Связь между шкалой Цельсия и Реомюра:
t(0F)=0,8t(0C).
В). Термодинамическая шкала.
Не зависит от термометрического вещества. Предложена Кельвином. В основе лежит использование термодинамического цикла Карно идеальной тепловой машины, КПД которой зависит только от термодинамической температуры. Шкала основана на одной реперной точке (0,010С) – равновесия воды (в твердой, жидкой и газообразной фазах). Ей приписано числовое значение 273,16К, нижней границей интервала шкалы принят абсолютный нуль (прекращается тепловое движение молекул). За единицу температуры принят 1 Кельвин (1К), равный 1/273,16 части термодинамической температуры тройной точки воды. Определяемая таким образом единица термодинамической шкалы 1К совпадает с величиной 10С, а переход от шкалы Цельсия к термодинамической шкале осуществляется по формуле
Т(К)=t(0C)+273,15.
Осуществить термодинамическую шкалу практически осень сложно. Поэтому обычно применяется международная практическая температурная шкала (МПТШ), которая совпадает с термодинамической с достижимой экспериментальной точностью.