- •2.1. Оптичні явища на границі розділу двох діелектричних середовищ
- •2.2. Закони Снелла
- •2.3. Повне внутрішнє відбивання
- •2.4. Закони Френеля
- •2.5. Кут Брюстера
- •2.7. Ефект Гуса-Хенхена
- •3.1. Модель зигзагоподібного поширення хвиль у тонкій плівці
- •3.2. Ефективна товщина хвилеводу
- •3.3. Моди плоского хвилеводу
- •3.4. Рівняння хвилеводних мод
- •3.5. Число мод плоского хвилеводу
- •3.6. Універсальні дисперсійні криві для плоского хвилеводу
- •4.1. Класифікація та основні типи планарних оптичних хвилеводів
- •4.2. Елементи вводу/виводу випромінювання у хвилевід
- •4.2.1. Поперечні елементи зв’язку
- •4.2.2. Поздовжні елементи зв’язку
- •4.3. Елементи зв’язку між оптичними хвилеводами
- •4.3.1. Зв’язок між плоскими планарними хвилеводами
- •4.3.2. Зв'язок між плоскими та канальними хвилеводами
- •4.3.3. Зв'язок між канальними хвилеводами
- •4.3.4. Зв'язок між планарними і волоконними хвилеводами
- •4.4. Перетворювачі мод
- •5.1. Матеріали для планарних хвилеводів
- •5.2. Процедура підготовки підкладки
- •5.3. Методи виготовлення тонкоплівкових хвилеводів
- •5.3.1. Метод розпилення
- •5.3.2. Метод плазмової полімеризації
- •5.3.3. Метод осадження з розчину
- •5.3.4. Метод дифузії
- •5.3.5. Метод іонного обміну
- •5.3.6. Метод іонної імплантації
- •5.4. Методи виготовлення канальних хвилеводів
- •6.1. Оптичні втрати та коефіцієнт затухання
- •6.2. Розсіяння
- •6.3. Абсорбція
- •6.4. Випромінювання
4.3. Елементи зв’язку між оптичними хвилеводами
4.3.1. Зв’язок між плоскими планарними хвилеводами
Коли оптичне випромінювання введено у планарний хвилевід, дуже часто виникає необхідність перевести його в інші структури. Однією із найпростіших є проблема передачі оптичної потужності між двома плоскими планарними оптичними хвилеводами.
Найпростішою схемою зв’язку двох плоских планарних хвилеводів є просте накладання одного хвилеводу на інший (рис.7). Хвилеводні плівки, які знаходяться при цьому одна під іншою, мають показники заломлення, які більші за показники заломлення інших середовищ, які входять в таку структуру. У такому разі зв’язок між двома хвилеводними плівками здійснюється за рахунок затухаючих полів, які проникають у проміжний шар з показником заломлення n2.
Рис.7. Передача енергії між тонкоплівковими хвилеводами
Інший метод зв’язку двох хвилеводів, який є більш практичним, був розроблений з допомогою гібридної технології. У цьому методі два тонкоплівкові хвилеводи розміщуються на одній спільній підкладці (рис.8), однак, в даному випадку вони не перекриваються. Третій додатковий шар з’єднує ці два хвилеводи з допомогою звужених країв.
Рис.8. Зв'язок хвилеводів через проміжний шар із звуженнями
Для двох розглянутих вище схем потрібна єдина підкладка, тому, вони є непридатними для зв’язку двох тонкоплівкових хвилеводів, які розміщені на різних підкладках. В останньому випадку дві плівки можуть бути складені одна до одної верхніми поверхнями через проміжний шар з більш низьким показником заломлення, так що передача енергії між хвилеводами може проходити через затухаючі поля. Однак, більш зручно в такому випадку використовувати ґратку (рис.9). Для максимальної передачі енергії з одного хвилеводу в інший довжина ґратки і довжина перекриття двох хвилеводів повинні бути рівними довжині зв’язку. При використанні такої схеми з ґраткою ефективність зв’язку може досягати 65%.
Рис.9. Зв'язок двох планарних хвилеводів з допомогою ґратки
4.3.2. Зв'язок між плоскими та канальними хвилеводами
Більшість схем інтегральної оптики побудовані на основі канальних хвилеводів. Якщо випромінювання було раніше введено у плоский хвилевід, то у такому разі виникає необхідність передачі його у канальний хвилевід.
Найпростішим рішенням такої проблеми є поступове зменшення ширини планарного оптичного хвилеводу до тих пір, поки вона не зрівняється з шириною канального хвилеводу (рис.10). Оптичний пучок, проходячи таку структуру типу «рупора», втрачає частину енергії через розсіяння і перетворення мод. Ці втрати можна зменшити, якщо рупорний перехід зробити достатньо довгим і (або) змінити його форму.
Рис.10. Рупорний перехід для передачі енергії з планарного хвилеводу в канальний хвилевід
При передачі енергії з планарного хвилеводу шириною 50 мкм у канальний хвилевід шириною 3 мкм з допомогою лінійно звужуючого рупорного переходу довжиною 2 мм була досягнута ефективність зв’язку 90%.
Іншим рішенням вищезгаданої проблеми може бути використання планарного хвилеводу зі скошеним кінцем (рис.11). Такий скошений кінець відіграє роль призми в елементі зв’язку. Поверхнева хвиля, яка поширюється у такому планарному хвилеводі, повинна повністю відбиватися від скошеного краю. Передача енергії з планарного хвилеводу в канальний, який розміщують поблизу скошеного краю, проходить через затухаюче поле. Одна з проблем, які існують з таким елементом зв’язку, полягає в тому, що для отримання високої ефективності зв’язку і одномодового режиму роботи необхідно мати точний і чітко обмежений зазор між двома хвилеводами.
Рис.11. Елемент зв’язку на основі планарної призми