- •2.1. Оптичні явища на границі розділу двох діелектричних середовищ
- •2.2. Закони Снелла
- •2.3. Повне внутрішнє відбивання
- •2.4. Закони Френеля
- •2.5. Кут Брюстера
- •2.7. Ефект Гуса-Хенхена
- •3.1. Модель зигзагоподібного поширення хвиль у тонкій плівці
- •3.2. Ефективна товщина хвилеводу
- •3.3. Моди плоского хвилеводу
- •3.4. Рівняння хвилеводних мод
- •3.5. Число мод плоского хвилеводу
- •3.6. Універсальні дисперсійні криві для плоского хвилеводу
- •4.1. Класифікація та основні типи планарних оптичних хвилеводів
- •4.2. Елементи вводу/виводу випромінювання у хвилевід
- •4.2.1. Поперечні елементи зв’язку
- •4.2.2. Поздовжні елементи зв’язку
- •4.3. Елементи зв’язку між оптичними хвилеводами
- •4.3.1. Зв’язок між плоскими планарними хвилеводами
- •4.3.2. Зв'язок між плоскими та канальними хвилеводами
- •4.3.3. Зв'язок між канальними хвилеводами
- •4.3.4. Зв'язок між планарними і волоконними хвилеводами
- •4.4. Перетворювачі мод
- •5.1. Матеріали для планарних хвилеводів
- •5.2. Процедура підготовки підкладки
- •5.3. Методи виготовлення тонкоплівкових хвилеводів
- •5.3.1. Метод розпилення
- •5.3.2. Метод плазмової полімеризації
- •5.3.3. Метод осадження з розчину
- •5.3.4. Метод дифузії
- •5.3.5. Метод іонного обміну
- •5.3.6. Метод іонної імплантації
- •5.4. Методи виготовлення канальних хвилеводів
- •6.1. Оптичні втрати та коефіцієнт затухання
- •6.2. Розсіяння
- •6.3. Абсорбція
- •6.4. Випромінювання
4.3.3. Зв'язок між канальними хвилеводами
Якщо два ідентичних канальних хвилеводи паралельні між собою і розміщені близько один до одного на деякій довжині L, то вони будуть обмінюватися енергією через затухаюче поле між ними. Цей принцип лежить в основі роботи направленого розгалужувача, який зображений на рис.12.
Рис.12. Направлений елемент зв’язку
При виготовленні направлених розгалужувачів для канальних хвилеводів існує серйозна проблема: допустимі відхилення є дуже критичними. Якщо хвилеводи не мають постійного поперечного перерізу і відстань між ними не постійна, то не виконується умова синхронізму і неможлива повна передача енергії з одного хвилеводу в інший. Щоб уникнути труднощів з допусками, використовують область зв’язку зі звуженням (рис.13). Хоча режим зв’язку вже не є синхронним, однак, теоретично можна отримати майже повну передачу енергії при значно менших вимогах на допуски на розміри.
Рис.13. Направлений елемент зв’язку зі звужуваною областю зв’язку
4.3.4. Зв'язок між планарними і волоконними хвилеводами
Найбільше практичне значення має проблема передачі енергії з планарного чи канального хвилеводу у волокно, і навпаки. Одним із перших варіантів реалізації таких схем була схема, в якій на тонкоплівковий хвилевід наносилась рідка крапля з високим показником заломлення. У місці нанесення краплі відбувався відтік енергії з хвилеводу під кутом θ. Якщо тепер вставити кінець волокна в цю рідину і орієнтувати його під кутом &thete; до нормалі, то можна перекачувати частину енергії з планарного хвилеводу у волокно (рис.14).
Рис.14. Схема зв’язку планарного хвилеводу з волокном
через відтік енергії
З допомогою такої схеми була досягнута ефективність зв’язку 50%. Однак, вона не зовсім підходить для стаціонарної установки. Крім того, ефективність зв’язку при передачі енергії з волокна у хвилевід звичайно гірша, оскільки поле у волокні не має відповідного експоненціального розподілу, який необхідний для збудження витікаючої хвилі, що приводить до сильного розузгодження полів.
Іншим варіантом схеми передачі енергії з планарного хвилеводу у волоконний є використання хвилеводу зі звуженим краєм (рис.15). Оптичне волокно у такій схемі вводиться у підкладку через циліндричний отвір у ній і закріплюється всередині з допомогою спеціального клею з відповідним показником заломлення. Дно отвору напівсферичне і розміщено так, щоб збирати енергію пучка, який випромінюється через звужений край хвилеводу у підкладку. У такий спосіб можна отримати хороше узгодження полів пучка і хвилеводної моди волокна. Хоча цим методом і можна отримати високу ефективність, проте застосовується він в основному з багатомодовими волокнами, а не з одномодовими.
Рис.15. Схема зв’язку планарного хвилеводу з оптичним волокном
через звужений край плівки
Розглянуті вище схеми призначені для зв’язку між волокном і планарним хвилеводом. Однак, в більшості випадків виникає необхідність з’єднати канальний хвилевід з волокном. У такому разі, найбільш часто використовують лінзи для узгодження полів канального хвилеводу і волокна, а також пряме стикування торець до торця (рис.16). Оптичні втрати, які виникають при такому з’єднанні, пов’язані в основному з неузгодженням полів хвилеводу і волокна, а також із френелівським відбиванням, що проходить на їх торцях. Для зменшення втрат при прямому стикуванні між торцями канального хвилеводу і волокна вводять імерсійну рідину.
Рис.16. Зв'язок канального і волоконного хвилеводів за допомогою лінзи (а) та прямим стикуванням торець до торця (б)