- •Законы коммутации и начальные условия.
- •2.Классический метод анализа переходных процессов
- •3. Переходный процесс в r, l – цепи при включении на источник постоянного напряжения
- •4.Отключение r-l цепи от источника пост напряж
- •5.Включение r-l цепи на синусоидальном токе
- •7.Характеристическое уравнение. Корни характеристического уравнения. Постоянные времени. Время переходного процесса.
- •8.Время переходного процесса. Определение практически tпп. Расчет времени переходного процесса.
- •19.Основные положения операторного метода расчет
- •20.Прямое преобразование Лапласа.Примеры получения изображений для элементарных функций
- •21. Основные свойства преобразования Лапласа. Свойство линейности. Теорема дифференцирования. Предельные соотношения.
- •22. Основные положения операторного метода расчета переходных процессов. Обратное преобразование Лапласа.
- •23.Теорема разложения. Привести пример определения оригинала по заданному изображению.
- •2 4.Алгоритм расчета переходного процесса операторным методом. Рассмотреть на примере r, l, c – цепи.
- •30.Интеграл Дюамеля.
- •31. Расчет переходных процессов методом интеграла Дюамеля. Рассмотреть на примере.
- •32. Метод переменных состояния. Матричная форма записи уравнений методом переменных состояния.
- •33. Основные положения метода переменных состояния.
- •34. Определение и классификация электрических фильтров.
- •35. Основные положения реактивных фильтров. Математическое описание реактивных фильтров в полосе пропускания и полосе задерживания.
- •36. Условие пропускания реактивного фильтра.
- •37. Фильтры нижних частот типа “к”.
- •38. Фильтры верхних частот типа “к”.
- •39. Полосовой фильтр типа “к”
- •40. Полосно-заграждющий фильтр типа “к”.
- •41. Последовательно-производное звено фильтров типа “m”.
- •42. Параллельно-производное звено фильтров типа “m”.
- •43.Обобщенные характеристики коэффициента затухания a и характеристических сопротивлений zTm и zПm фильтров типа «m».
- •48.Безындуктивные фильтры на rc – элементах. Основные характеристики, электрические схемы фильтров нч и вч.
- •50. Цепи с распределенными параметрами. Первичные параметры однородной линии. Дифференциальные уравнения однородной линии.
- •Синусоидальный режим в однородной линии. Волновое сопротивление линии. Коэффициент распространения. Общий вид уравнений однородной линии.
- •Математическая модель длинной линии при синусоидальном воздействии. Коэффициенты отражения n1 и n2.
- •56. Вторичные параметры однородной линии. Зависимость фазовой скорости от типа линии и частоты передачи.
- •57. Однородная линия без искажений.
- •58. Однородная линия без потерь. Уравнения линии без потерь.
- •60. Линия без потерь. Уравнения линии. Возникновение стоячих волн. Распределение напряжения и тока вдоль линии в режимах холостого хода и короткого замыкания.
- •61. Входное сопротивление однородной линии. Уравнения графики распределения сопротивления вдоль линии в различных режимах.
- •62. Переходные процессы в цепях с распределенными параметрами.
- •63. Возникновение волн с прямоугольным фронтом в однородных длинных линиях
- •64.65.66. Отражение волн с прямоугольным фронтом от конца линии. Режимы хх и кз
- •68. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме а.
- •69. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме y.
- •70. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме z.
- •71. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсников в форме f.
- •72. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсников в форме h.
- •73.Уравнения четырёхполюсника в форме а и в форме y. Получить связь между первичными параметрами y и а.
- •74. Уравнения 4-хполюсников в форме а и в форме z. Получить уравнения, связывающие первичные параметры а и z.
- •7 5. Параллельно-параллельное соединение 4-хполюсников. Получить первичные параметры сложного четырёхполюсника.
- •76. Последовательно-последовательное соединение 4-хполюсников. Получить первичные коэффициенты сложного 4-хполюсника.
- •77. Каскадное соединение 4-хполюсников. Получить первичные параметры сложного 4-хполюсника и коэффициент передачи q.
- •79. Последовательно-параллельное соединение четырехполюсников. Первичные параметры сложного четырехполюсника.
- •80. Регулярность соединения четырехполюсников при параллельном включении.
- •81.Регулярность соединения четырехполюсников при последовательном включении.
- •82. Параметры холостого хода и короткого замыкания. Получить связь между параметрами холостого хода, короткого замыкания и первичными параметрами формы a.
- •83. Входное сопротивление 4-полюсника при произвольной нагрузке и в согласованном режиме.
- •84. Характеристические параметры четырехполюсника, их связь с первичными параметрами формы a.
- •86.Симметричный 4-хполюсник.
- •87.Передаточная ф-ия 4-хполюсника.
- •89. Обратная связь в четырёхполюснике. Положительная обратная связь. Обратная связь
- •90.Эквивалентная схема замещения 4-х полюсника.
- •91.Зависимые или управляемые источники тока или напряжения.
56. Вторичные параметры однородной линии. Зависимость фазовой скорости от типа линии и частоты передачи.
Вторичными линиями, или характеристическими, параметрами линии являются коэффициент ослабления, коэффициент фазы и волновое сопротивление , которые выражаются через первичные параметры линии и частоту.
Из выражения следует, что , откуда ; .
Совместное решение этих уравнений дает
Из полученных выражений следует, что и в общем случае зависят от частоты. Однако, как показывает исследование, в отличие от коэффициента ослабления, который изменяется в сравнительно ограниченных пределах, коэффициент фазы неограниченно растет с частотой.
Полученные выражения неудобны для практического применения ввиду их громоздкости. Существует ряд приближенных расчетных формул для вычисления вторичных параметров линии, учытывающих, что в области высоких частот сопротивление весьма мало по сравнению с , а проводимость ничтожна мала по сравнению с .
Для уменьшения потерь при передаче электромагнитной энергии по линии стремятся к тому, чтобы сопротивление линии и проводимость изоляции были по возможности малы.
Фазовая скорость равна Это предельная фазовая скорость распространения волны при бесконечно большой частоте. При постоянном токе понятия коэффициент фазы и фазовая скорость теряют физический смысл; на основании формулы при
; .
Для кабельных линий резко выражается емкостная проводимость , по сравнению с корой проводимость изоляции ничтожна мала. Кроме того, если частота не очень велика, то индуктивное сопротивление мало по сравнению с активным сопротивлением из-за малого расстояния между жилами. Поэтому пренебрегая параметрами и по сравнению с и , получаем упрощенные расчеты формулы , следовательно, , соответственно фазовая скорость в распространении волны в кабельной линии равна т.е пропорциональна корню квадратному из частоты.
В теории электромагнитного поля доказывается, что произведение удельных значений индуктивности и емкости в линии ; где - скорость света в пустоте м/с. и - диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, окружающие проводники.Тогда предел к которому стремится фазовая скорость, равен:
В случае воздушной линии и , фазовая скорость стремится в пределе к скорости света в пустоте. В случае кабельной линии , фазовая скорость примерно в 2 раза меньше скорости света.
57. Однородная линия без искажений.
Сигналы, переливаемые по линии связи, представляют собой множества различных частот: дискретных – в случае периодических несинусоидальных сигналов и образующих непрерывный спектр – в случае непериодических сигналов.
Неискаженной передачей сигнала называется такая передача , при которой форма сигнала в начале и конце линии одинакова, т.е. все ординаты кривой напряжения или тока в конце линии прямо пропорциональны соответствующим ординатам кривой в начале линии. Такое явление имеет место в том случае, когда коэффициент ослабления линии, а также фазовая скорость на всех частотах одинакова.
Неодинаковое затухание на разных частотах создаст так называемые амплитудные искажения, а неодинаковая скорость волн на разных частотах – фазовые искажения.
Для неискаженной передачи требуется, чтобы коэффициент ослабления не зависел от частоты, а коэффициент был прямо пропорционален частоте; в последнем случае фазовая скорость получается не зависящей от частоты. Такое положение имеет место при условии, что . (1)
В этом случае коэффициент распространения равен: ; с учетом (1)
Если считать, что первичные параметры линии не зависят от частоты, то коэффициент ослабления в данном случае будет постоянен: , а коэффициент фазы пропорционален частоте:
Линия, которая удовлетворяет условию (1) , называется линией без искажений, поскольку любые сигналы распространяются по ней с сохранением их формы. Линия без искажений является одновременно и линией с минимальным затуханием, которое только и возможно при заданных параметрах r и g .
Волновое сопротивление линии без искажений – действительное число, что равносильно активному сопротивлению, не зависящему от частоты:
Фазовая скорость в этих линиях постоянна и совпадает с выражением скорости распространения волны вдоль линии при бесконечно большой частоте:
Для устранения искажений, вызываемых несогласованностью сопротивления приемника с сопротивлением линии, т.е. во избежание возникновения отражений на приемном конце, сопротивление приемника должно быть равно . КПД в этом случае имеет наибольшее значение, равное , как в линии при согласованной нагрузке.