- •Законы коммутации и начальные условия.
- •2.Классический метод анализа переходных процессов
- •3. Переходный процесс в r, l – цепи при включении на источник постоянного напряжения
- •4.Отключение r-l цепи от источника пост напряж
- •5.Включение r-l цепи на синусоидальном токе
- •7.Характеристическое уравнение. Корни характеристического уравнения. Постоянные времени. Время переходного процесса.
- •8.Время переходного процесса. Определение практически tпп. Расчет времени переходного процесса.
- •19.Основные положения операторного метода расчет
- •20.Прямое преобразование Лапласа.Примеры получения изображений для элементарных функций
- •21. Основные свойства преобразования Лапласа. Свойство линейности. Теорема дифференцирования. Предельные соотношения.
- •22. Основные положения операторного метода расчета переходных процессов. Обратное преобразование Лапласа.
- •23.Теорема разложения. Привести пример определения оригинала по заданному изображению.
- •2 4.Алгоритм расчета переходного процесса операторным методом. Рассмотреть на примере r, l, c – цепи.
- •30.Интеграл Дюамеля.
- •31. Расчет переходных процессов методом интеграла Дюамеля. Рассмотреть на примере.
- •32. Метод переменных состояния. Матричная форма записи уравнений методом переменных состояния.
- •33. Основные положения метода переменных состояния.
- •34. Определение и классификация электрических фильтров.
- •35. Основные положения реактивных фильтров. Математическое описание реактивных фильтров в полосе пропускания и полосе задерживания.
- •36. Условие пропускания реактивного фильтра.
- •37. Фильтры нижних частот типа “к”.
- •38. Фильтры верхних частот типа “к”.
- •39. Полосовой фильтр типа “к”
- •40. Полосно-заграждющий фильтр типа “к”.
- •41. Последовательно-производное звено фильтров типа “m”.
- •42. Параллельно-производное звено фильтров типа “m”.
- •43.Обобщенные характеристики коэффициента затухания a и характеристических сопротивлений zTm и zПm фильтров типа «m».
- •48.Безындуктивные фильтры на rc – элементах. Основные характеристики, электрические схемы фильтров нч и вч.
- •50. Цепи с распределенными параметрами. Первичные параметры однородной линии. Дифференциальные уравнения однородной линии.
- •Синусоидальный режим в однородной линии. Волновое сопротивление линии. Коэффициент распространения. Общий вид уравнений однородной линии.
- •Математическая модель длинной линии при синусоидальном воздействии. Коэффициенты отражения n1 и n2.
- •56. Вторичные параметры однородной линии. Зависимость фазовой скорости от типа линии и частоты передачи.
- •57. Однородная линия без искажений.
- •58. Однородная линия без потерь. Уравнения линии без потерь.
- •60. Линия без потерь. Уравнения линии. Возникновение стоячих волн. Распределение напряжения и тока вдоль линии в режимах холостого хода и короткого замыкания.
- •61. Входное сопротивление однородной линии. Уравнения графики распределения сопротивления вдоль линии в различных режимах.
- •62. Переходные процессы в цепях с распределенными параметрами.
- •63. Возникновение волн с прямоугольным фронтом в однородных длинных линиях
- •64.65.66. Отражение волн с прямоугольным фронтом от конца линии. Режимы хх и кз
- •68. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме а.
- •69. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме y.
- •70. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсника в форме z.
- •71. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсников в форме f.
- •72. Четырехполюсники. Классификация четырехполюсников. Уравнения четырехполюсников в форме h.
- •73.Уравнения четырёхполюсника в форме а и в форме y. Получить связь между первичными параметрами y и а.
- •74. Уравнения 4-хполюсников в форме а и в форме z. Получить уравнения, связывающие первичные параметры а и z.
- •7 5. Параллельно-параллельное соединение 4-хполюсников. Получить первичные параметры сложного четырёхполюсника.
- •76. Последовательно-последовательное соединение 4-хполюсников. Получить первичные коэффициенты сложного 4-хполюсника.
- •77. Каскадное соединение 4-хполюсников. Получить первичные параметры сложного 4-хполюсника и коэффициент передачи q.
- •79. Последовательно-параллельное соединение четырехполюсников. Первичные параметры сложного четырехполюсника.
- •80. Регулярность соединения четырехполюсников при параллельном включении.
- •81.Регулярность соединения четырехполюсников при последовательном включении.
- •82. Параметры холостого хода и короткого замыкания. Получить связь между параметрами холостого хода, короткого замыкания и первичными параметрами формы a.
- •83. Входное сопротивление 4-полюсника при произвольной нагрузке и в согласованном режиме.
- •84. Характеристические параметры четырехполюсника, их связь с первичными параметрами формы a.
- •86.Симметричный 4-хполюсник.
- •87.Передаточная ф-ия 4-хполюсника.
- •89. Обратная связь в четырёхполюснике. Положительная обратная связь. Обратная связь
- •90.Эквивалентная схема замещения 4-х полюсника.
- •91.Зависимые или управляемые источники тока или напряжения.
61. Входное сопротивление однородной линии. Уравнения графики распределения сопротивления вдоль линии в различных режимах.
Входное сопротивление линии, измеренное в произвольной точке на расстоянии х' от конца, определяется отношением Z=U/I и может быть представлено в комплексной или гиперболической форме. Будем считать, что линия нагружена на конце некоторым сопротивлением Z2, которое в зависимости от условий может быть любым.
На основании системы уравнений комплексное входное сопротивление линии
Данное выражение показывает, что с изменением координаты х' модуль входного сопротивления линии колеблется между некоторыми максимумами и минимумами (которые в общем случае отличаются друг от друга).
Допустим, что модуль Z дocтигaeт некоторого максимума в точке . Тогда максимумы будут также в точках, соответствующих изменению аргумента 2 х' на 2 , что дает
Следовательно, максимумы чередуются через каждые полволны. Посередине между максимумами будут минимумы, которые также чередуются через каждые пол волны.
Если вместо координаты х' варьировать коэффициент фазы , меняя частоту источника, получится аналогичная волнообразная кривая, причем максимумы и минимумы будут отстоять друг от друга на /х' (здесь х' = const). Исследуя изменение входного сопротивления линии при плавном изменении частоты источника, можно зафиксировать два следующих друг за другом максимума сопротивления Z, соответствующих частотам и . В этом случае и, следовательно, откуда
При малом расхождении частот f1 и f2 фазовые скорости почти одинаковы: , а . Данная формула позволяет определить расстояние от точки наблюдения до ближайшей точки линии, в которой имеет место отражение (например, при коротком замыкании на линии), произведя измерение только в одной точке.
Так как коэффициент фазы определяется по формуле (17.46) неоднозначно, то проверка расчетов проводится с использованием формулы (17.14), причем первоначально фазовая скорость выбирается ориентировочно.
На рис. 17.11 показаны кривые изменения модулей Zx и ZK в зависимости от координаты х'. В пределе, т.е. при х' -» оо, максимумы и минимумы кривой стремятся к значению .
Входные сопротивления линии без потерь при холостом ходе и коротком замыкании могут быть рассчитаны по формулам (17.44) и (17.45) при замене
;
Эти реактивные входные сопротивления с учетом их знака изображаются отангенсоидами и тангенсоидами соответственно (рис. 17.12). Аргументом может служить также величина , если изменять частоту при постоянной длине х'.
Входное сопротивление линии без потерь при х' 4 носит индуктивный характер в режиме короткого замыкания и емкостный в режиме холостого хода. При х' = /4 в первом случае наступает резонанс токов (z =oo), во втором - резонанс напряжений (z=0).
Согласно уравнению (17.42), входное сопротивление линии без потерь, нагруженной произвольным сопротивлением ,
где Ф — аргумент комплексного коэффициента отражения
Входное сопротивление линии достигает максимума при , или На основании формул (17.48) и (17.49) волновое сопротивление линии без потерь может быть определено как среднее геометрическое максимального и минимального значений входного сопротивления линии:
Следует заметить, что в реальных условиях при наличии потерь входное сопротивление линии никогда не снижается до нуля и никогда не достигает бесконечного значения. При этом короткозамкнутая линия при х' 4 имеет большее входное сопротивление, чем разомкнутая линия при х' 2, а разомкнутая линия при х' 4 имеет меньшее входное сопротивление, чем короткозамкнутая при х' 2