- •Оглавление
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Геометрические параметры оптических волокон
- •§ 3. Волокна со смещенной и несмещенной дисперсией
- •Раздел II
- •§ 4. Спектр потерь в прямом волокне
- •§ 5. Окна прозрачности
- •§ 6. Механизмы возникновения потерь при изгибе волокна
- •§ 7. Спектр потерь в изогнутом волокне
- •§ 8. Эффективная длина волны отсечки
- •§ 9. Потери из-за разности диаметров модовых пятен
- •§ 10. Потери из-за смещения сердцевин волокон
- •Раздел III измерение потерь в волоконно-оптических линиях связи
- •§ 11. Распределение потерь в линии связи
- •§ 12. Потери в сварных соединениях волокон
- •§ 13. Потери в разъемных соединениях волокон
- •§ 14. Погрешности при измерении потерь с помощью рефлектометра
- •§ 15. Погрешности при измерении потерь с помощью мулътиметров
- •Раздел IV
- •§ 16. Понятие дисперсии в оптической связи
- •§ 17. Коэффициент наклона и длина волны нулевой дисперсии
- •§ 18. Материальная и волноводная дисперсии
- •Раздел V
- •§ 19. Чирпинг эффект из-за хроматической дисперсии
- •§ 20. Ширина спектра импульсов с чирпингом
- •§ 21. Чирпинг эффект при прямой модуляции лазера
- •§ 22. Чирпинг эффект при фазовой самомодуляции волн
- •Раздел VI
- •§ 23. Максимально допустимая величина уширения импульсов
- •§ 24. Связь между начальной и конечной шириной импульсов
- •§ 25. Максимальное расстояние между ретрансляторами
- •§ 26. Компенсация дисперсии в широкой полосе частот
- •§ 27. Компенсация дисперсии с помощью фотонных кристаллов
- •Раздел VII
- •§ 28. Поляризационные моды
- •§ 29. Уширение импульсов из-за пмд
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Спектр потерь в sm волокнах
- •§ 3. Дисперсионные характеристики sm волокон
- •§ 4. Sm волокно с большой площадью модового пятна
- •§ 5. Потери и геометрические параметры sm волокон, представленных на российском рынке
- •Раздел II
- •§ 6. Системы wdm
- •§ 7. Системы dwdm
- •§ 8. Системы cwdm
- •Раздел III
- •§ 9. Основные положения Rec. G.652 itu-t
- •1. Характеристики волокон
- •1.1. Диаметр модового пятна
- •1.4.2. Эллиптичность оболочки
- •1.5. Длина волны отсечки
- •1.6. Потери на длине волны 1550 нм
- •3. Элементарные кабельные участки
- •3.1. Потери
- •3.2. Хроматическая дисперсия
- •§ 10. Организации, устанавливающие стандарты на оптические волокна
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Эффективность нелинейных процессов в оптических волокнах
- •§ 4. Вынужденное рассеяние Романа (srs)
- •§ 5. Фазовая самомодуляция волн (spm)
- •§ 6. Модуляционная нестабильность (mi)
- •§ 7. Перекрестная фазовая модуляция (хрм)
- •§ 8. Четырехволновое смешение (fwm)
- •Раздел II
- •§ 9. Волокна с положительной дисперсией
- •§10. Волокна с отрицательной дисперсией
- •§11. Волокна с плоской дисперсионной характеристикой
- •§ 12. Области применения одномодовых волокон
- •§ 1. Введение
- •§ 2. Связь между понятиями луча и моды
- •§ 3. Градиентное волокно
- •§ 4. Дифференциальная модовая задержка
- •§ 5. Спектры коэффициентов широкополосности
§ 21. Чирпинг эффект при прямой модуляции лазера
DFB лазеры (Distributed Feedback Laser) с прямой модуляцией излучения обладают тем преимуществом, что стоят в несколько раз дешевле лазеров с внешним электроабсорбционным модулятором (рис. 1.31) и обладают в несколько раз большей мощностью излучения. Однако при изменении тока через полупроводниковый диод (прямая модуляция) меняется не только коэффициент усиления диода, но и показатель преломления р/n перехода. Следовательно, меняется частота излучения лазера, т. е. импульсы приобретают чирпинг.
Характерно, что при скоростях модуляции выше 1 ГГц этот чирпинг имеет положительный знак. Поэтому при использовании лазеров с прямой модуляцией и скорости передачи в 2.5 Гбит/с (STM-16) длина ретрансляционного участка в линии с SM волокнами ограничивается дисперсией (рис. 1.32).
Рис. 1.31. Импульсы и их спектры на выходе DFB лазеров с прямой модуляцией (а) и с внешним модулятором (б). Ширина импульсов одинаковая, но импульс, полученный при прямой модуляции лазера, обладает чирпингом и у него спектр шире
Рис. 1.32. Прохождение импульсов (2.5 Гбит/с (STM-16)), полученных при прямой модуляции DFB лазера (λ = 1550 нм) в линии с SM волокном
Как показано на рис. 1.32, картина восстанавливается (импульсы сжимаются) после того, как они проходят через компенсатор дисперсии (DC волокно с отрицательной дисперсией). Однако каждый компенсатор дисперсии вносит большие потери (3.. .9 дБ), и в линию приходится включать оптический усилитель, что сводит на нет весь экономический эффект, получаемый за счет использования DFB лазеров с прямой модуляцией. Кроме того, использование компенсатора дисперсии представляет и определенную техническую проблему, так как в кольцевых линиях направление маршрута данных и, соответственно, длина компенсируемого участка волокна может изменяться.
Для того чтобы удовлетворить растущую потребность в недорогих средствах передачи больших объемов информации в городских сетях и сетях средней дальности, были разработаны новые модели волокон с отрицательной дисперсией (MetrCore компании Corning и WideLight компании Pirelli и др.). Применение волокон с отрицательной дисперсией позволяет не только обеспечить высокую скорость передачи данных в этих сетях, но и снизить стоимость комплекта «оборудование + кабель».
Результаты экспериментальных исследований изменения ширины импульсов (при скорости передачи 2.5 Гбит/с (STM-16)) в SM волокне (положительная дисперсия) и в волокне MetroCore (отрицательная дисперсия) представлены на рис 1.33. Изменение ширины импульсов характеризуется штрафом по мощности: q = 10 log(Δt2/Δt1), где Δt2/Δt1 – отношение ширины импульса в линии к ширине импульса на входе в линию. Видно, что в SM волокне импульсы уширяются и достигают уровня q = 2 дБ (Δt2/Δt1 = 1.6) на расстоянии порядка 150 км. В то же время в волокне MetroCore по крайней мере до 400 км эти же импульсы не уширяются.
Рис.1.33. Зависимость штрафа по мощности от длины линии с прямой модуляцией DFB лазера λ = 1557 нм) со скоростью 2.5 Гбит/с. Линия с волокном MetroCore длиной 418 км содержит 4 эрбиевых оптических усилителя с выходной мощностью 3 дБм.