- •Оглавление
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Геометрические параметры оптических волокон
- •§ 3. Волокна со смещенной и несмещенной дисперсией
- •Раздел II
- •§ 4. Спектр потерь в прямом волокне
- •§ 5. Окна прозрачности
- •§ 6. Механизмы возникновения потерь при изгибе волокна
- •§ 7. Спектр потерь в изогнутом волокне
- •§ 8. Эффективная длина волны отсечки
- •§ 9. Потери из-за разности диаметров модовых пятен
- •§ 10. Потери из-за смещения сердцевин волокон
- •Раздел III измерение потерь в волоконно-оптических линиях связи
- •§ 11. Распределение потерь в линии связи
- •§ 12. Потери в сварных соединениях волокон
- •§ 13. Потери в разъемных соединениях волокон
- •§ 14. Погрешности при измерении потерь с помощью рефлектометра
- •§ 15. Погрешности при измерении потерь с помощью мулътиметров
- •Раздел IV
- •§ 16. Понятие дисперсии в оптической связи
- •§ 17. Коэффициент наклона и длина волны нулевой дисперсии
- •§ 18. Материальная и волноводная дисперсии
- •Раздел V
- •§ 19. Чирпинг эффект из-за хроматической дисперсии
- •§ 20. Ширина спектра импульсов с чирпингом
- •§ 21. Чирпинг эффект при прямой модуляции лазера
- •§ 22. Чирпинг эффект при фазовой самомодуляции волн
- •Раздел VI
- •§ 23. Максимально допустимая величина уширения импульсов
- •§ 24. Связь между начальной и конечной шириной импульсов
- •§ 25. Максимальное расстояние между ретрансляторами
- •§ 26. Компенсация дисперсии в широкой полосе частот
- •§ 27. Компенсация дисперсии с помощью фотонных кристаллов
- •Раздел VII
- •§ 28. Поляризационные моды
- •§ 29. Уширение импульсов из-за пмд
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Спектр потерь в sm волокнах
- •§ 3. Дисперсионные характеристики sm волокон
- •§ 4. Sm волокно с большой площадью модового пятна
- •§ 5. Потери и геометрические параметры sm волокон, представленных на российском рынке
- •Раздел II
- •§ 6. Системы wdm
- •§ 7. Системы dwdm
- •§ 8. Системы cwdm
- •Раздел III
- •§ 9. Основные положения Rec. G.652 itu-t
- •1. Характеристики волокон
- •1.1. Диаметр модового пятна
- •1.4.2. Эллиптичность оболочки
- •1.5. Длина волны отсечки
- •1.6. Потери на длине волны 1550 нм
- •3. Элементарные кабельные участки
- •3.1. Потери
- •3.2. Хроматическая дисперсия
- •§ 10. Организации, устанавливающие стандарты на оптические волокна
- •§ 1. Введение
- •Раздел I
- •§ 2. Эффективность нелинейных процессов в оптических волокнах
- •§ 4. Вынужденное рассеяние Романа (srs)
- •§ 5. Фазовая самомодуляция волн (spm)
- •§ 6. Модуляционная нестабильность (mi)
- •§ 7. Перекрестная фазовая модуляция (хрм)
- •§ 8. Четырехволновое смешение (fwm)
- •Раздел II
- •§ 9. Волокна с положительной дисперсией
- •§10. Волокна с отрицательной дисперсией
- •§11. Волокна с плоской дисперсионной характеристикой
- •§ 12. Области применения одномодовых волокон
- •§ 1. Введение
- •§ 2. Связь между понятиями луча и моды
- •§ 3. Градиентное волокно
- •§ 4. Дифференциальная модовая задержка
- •§ 5. Спектры коэффициентов широкополосности
§ 22. Чирпинг эффект при фазовой самомодуляции волн
Фазовая самомодуляция волн (SPM - Self-Phase Modulation) обусловлена зависимостью показателя преломления волокна от интенсивности распространяющегося в нем света. При изменении интенсивности волны изменяется показатель преломления волокна, что и приводит модуляции фазы волны.
Для нашего анализа существенно то, что мощность в импульсе является функцией времени - на заднем фронте импульса мощность увеличивается во времени, а на переднем фронте уменьшается. Поэтому возникающий из-за SPM эффекта дополнительный набег фазы также является функцией времени - на заднем фронте импульса фазовый сдвиг увеличивается во времени, а на переднем уменьшается. А так как частота является производной фазы по времени, то импульс оказывается промодулированным не только по амплитуде, но и по частоте. В результате длина волны несущей на заднем фронте импульса оказывается короче длины волны несущей на переднем фронте импульса.
Таким образом, SPM эффект приводит к появлению чирпинга и в отсутствие дисперсии в волокне. Характерно, что в отсутствие дисперсии SPM эффект приводит к уширению спектра импульса, но не меняет ширину импульса (рис. 1.34).
Рис.1.34. Фазовая самомодуляция волн (SPM эффект) в волокне с нулевой дисперсией. Ширина импульса не меняется, но он приобретает чирпинг (частотную модуляцию). Спектр импульса становится шире.
В волокне с дисперсией SPM эффект приводит одновременно к изменению как ширины спектра, так и ширины импульса. Напомним, что в линейном приближении дисперсия приводит только к изменению ширины импульса, но не меняет ширину его спектра (см. рис. 1.30).
С увеличением мощности излучения в волокне с отрицательной дисперсией ширина импульса увеличивается. Происходит это потому, что благодаря SPM эффекту длина волны несущей вблизи заднего фронта импульса оказывается короче длины волны вблизи переднего фронта. А так как в волокне с отрицательной дисперсией скорость распространения волн уменьшается с уменьшением длины волны, то задний фронт импульса начинает отставать от переднего фронта, и ширина импульса увеличивается.
В волокне с положительной хроматической дисперсией при увеличении мощности импульс вначале сжимается. Волокно с положительной дисперсией ускоряет задний фронт импульса (с более короткими волнами) и замедляет передний фронт (с более длинными волнами), что и приводит к сжатию импульса.
Сжатие импульса наблюдается при не слишком большой мощности, когда уширение спектра импульса из-за SPM эффекта еще мало. При большой мощности уширение спектра импульса становится уже основным фактором, определяющим ширину импульса при его распространении в волокне с дисперсией. Такой импульс будет уширяться независимо от знака дисперсии волокна.
При промежуточном значении мощности эффект сжатия импульса (наблюдаемый при малой мощности) может в принципе компенсировать эффект уширения импульса (наблюдаемый при большой мощности), т. е. возможна такая ситуация, когда импульс будет распространяться в волокне, не меняя своей ширины. Действительно, как показывает более точный анализ, можно подобрать такую мощность и форму импульса, что в волокне с положительной дисперсией он будет распространяться, не меняя своей формы. Такие импульсы называются солитонами. Их применение в оптической связи весьма перспективно и в настоящее время сдерживается только стремительным развитием DWDM систем.