- •Физические основы получения информации
- •Р. А. Ахмеджанов, а. И. Чередов физические основы получения информации
- •Введение
- •1. Общие вопросы получения информации
- •1.1. Основные понятия и определения
- •1.3. Виды и методы контроля
- •1.4. Основные характеристики средств измерений
- •1.5. Погрешности измерений и средств измерений
- •1.6. Обеспечение единства измерений
- •2. Взаимодействие поля с веществом
- •2.1. Взаимодействие электрического поля с веществом
- •2.1.1. Взаимодействие электрического поля с диэлектрическими веществами
- •2.1.2. Взаимодействие электрического поля с проводниковыми веществами
- •2.1.3. Взаимодействие электрического поля
- •2.2. Взаимодействие электромагнитного поля с веществом
- •2.3. Взаимодействие магнитного поля с веществом
- •2.3.1. Общие сведения о магнитных веществах
- •2.3.2. Основные характеристики магнитных материалов
- •2.4. Взаимодействие акустического поля с веществом
- •2.4.1. Общие сведения об акустических волнах
- •2.4.2. Основные параметры акустических волн
- •2.4.3. Распространение акустических волн в среде
- •3.Физические эффекты, использующиеся для получения информации
- •3.1. Физические эффекты с электрическими результатами воздействия
- •3.1.1. Тензорезистивный эффект
- •3.1.2. Терморезистивный эффект
- •3.1.3. Магниторезистивный эффект (эффект Гаусса)
- •3.1.4. Эффект Зеебека Эффект Зеебека– возникновение эдс в цепи, состоящей из двух разных проводников (или полупроводников), соединенных концами при различной температуре мест их соединений.
- •3.1.5. Пьезоэлектрический эффект
- •3.1.6. Эффект Холла
- •3.2. Физические эффекты с магнитными результатами воздействия
- •3.3. Физические эффекты с оптическими результатами воздействия
- •3.3.1. Фотоупругий эффект
- •3.3.2. Эффект Фарадея
- •3.3.3. Эффект Керра
- •3.3.4. Эффект Поккельса
- •3.3.5. Эффект Доплера
- •3.3.6. Голографический эффект
- •3.4. Физические эффекты с тепловыми результатами воздействия
- •4. Первичные измерительные преобразователи
- •4.1. Общие сведения и основные характеристики пип
- •4.2. Динамические модели пип
- •4.2.1. Механические элементы
- •4.2.2. Тепловые элементы
- •4.2.3. Электрические элементы
- •4.2.4. Электрические аналогии
- •4.3. Классификация первичных измерительных преобразователей
- •4.4. Резистивные пип
- •4.4.1. Терморезистивные датчики
- •4.4.2. Магниторезистивные датчики
- •4.4.3. Тензорезистивные датчики
- •4.4.4. Фоторезистивные пип
- •4.4.5. Измерительные цепи резистивных пип
- •4.5. Емкостные пип
- •4.5.1. Конструкции и основные характеристики емкостных датчиков
- •4.5.2. Погрешности емкостных пип
- •4.5.3. Измерительные цепи емкостных датчиков
- •4.6.1. Области применения и материалы термоэлектрических пип
- •4.6.2. Характеристики термоэлектрических преобразователей
- •4.6.3. Погрешности термоэлектрических преобразователей
- •4.7.1. Материалы и основные характеристики пьезоэлектрических датчиков
- •4.7.2. Погрешности пьезоэлектрических датчиков
- •4.7.3. Измерительные цепи
- •4.8. Электромагнитные пип
- •4.8.1. Индуктивные пип
- •4.8.2. Трансформаторные (взаимоиндуктивные) пип
- •4.8.3. Магнитоупругие пип
- •4.8.4. Индукционные пип
- •4.8.5. Магнитомодуляционные пип
- •4.8.6. Вихретоковые пип
- •Библиографический список
- •Основные термины в области метрологии: словарь-справочник / м.Ф. Юдин и др.; под ред. Тарбеева. – м.: Изд-во стандартов, 1989. – 113 с.
- •Ложников, в.Я. Введение в специальность «Информационно-измерительная техника»: учеб. Пособие / в.Я. Ложников. – Омск: Изд. ОмПи, 1987. – 83 с.
- •Физические основы получения информации Учебное пособие
4.6.2. Характеристики термоэлектрических преобразователей
Основными характеристиками термоэлектрических ПИП являются: 1) градуировочная характеристика; 2) чувствительность; 3) погрешность; 4) показатель тепловой инерции (постоянная времени).
Градуировочная характеристика устанавливает зависимость между значением термоЭДС и температурой рабочего спая термопары. Обычно градуировочная характеристика определяется при температуре свободных концов термопары, равной 0 0С, и представляется в табличном виде. По значениям термоЭДС, взятым из таблиц, могут быть определены соответствующие им температуры. Промежуточные значения температур, не указанные в таблицах, определяются методом интерполяции по формуле
ТХ= Тmin+ (Тmax- Тmin)(E- Еmin)/( Еmах- Еmin), (4.72)
где Тmin, Еmin, Тmax, Еmах–табличные значения температуры и термоЭДС, между которыми лежит измеренное значение ЭДС Е термопары.
Чувствительность термопар ST зависит от температуры и при температуре Т0 = 0 0С из (3.20) может быть найдена как
ST = ET/T = 1 + 22Т + … +(n – 1)nТn-1. (4.73)
При малом диапазоне температур в районе Т0 = 0 0С чувствительность можно принять равной значению коэффициента Зеебека α1.
Чувствительность для различных термопар составляет значение от единиц до десятков микровольт на градус. Например, термопара платина-родий имеет чувствительность ST 10 мкВ /0 С, у пары вольфрам-рений чувствительность ST 20 мкВ / 0С, термопара медь-константан имеет значение ST до 60 мкВ / 0С.
Для повешения выходной ЭДС часто используется несколько термопар, образующих термобатарею.
4.6.3. Погрешности термоэлектрических преобразователей
Основными причинами погрешности термопар являются: отклонение характеристики термопары от стандартной; нестабильность характеристики термопары во времени; отклонение температуры свободных концов от градуировочного значения; потери тепла за счет лучеиспускания и теплопроводности защитной арматуры; тепловая инерция.
Отклонение характеристики термопары от стандартной обусловлено различными причинами: различием в составе сплава термоэлектродов, механическими напряжениями и др. Для промышленных термопар в соответствии с ГОСТом допускаются отклонения реальных термоЭДС от градуировочных значений от сотых до десятых долей милливольта.
Нестабильность характеристик термопар во времениобусловлена рекристаллизационными и диффузионными процессами. Эта погрешность не превышает значения тысячных долей процента в час.
При отклонении температуры свободных концов Т/0 от градуировочного значения Т0 термоЭДС будет отличаться от градуировочной, что приводит к погрешности преобразования (измерения) температуры. При измерении температуры для уменьшения этой погрешности необходимо ввести соответствующую поправку. ПоправкаТ к показаниям термометра приближенно может быть определена соотношением
, (4.74)
где k– коэффициент, зависящий от температуры и вида термопары;– температура свободных концов термопары.
Для термопары хромель–копель k = 0,8–1; для хромель–алюмелевой термопарыk= 0,98–1,11; для платинородий–платинаk= 0,82–1,11. При небольшой разности температуриногда можно считатьk= 1. Коэффициентkнеодинаков для различных температур рабочего спая, но в некотором интервале температур его с достаточной точностью можно считать постоянным. Коэффициентkможно определить из характеристики термопары.
Н
Рис. 4.27
. (4.75)
Из (4.74) найдем значение поправки к показаниям прибора:
, (4.76)
и измеряемое значение температуры
. (4.77)
На
практике чаще всего введение поправки
осуществляется автоматически. При
измерении термоЭДС автоматическая
коррекция может осуществляться с помощью
устройства, показанного на рис. 4.28. Схема
работает по принципу неуравновешенного
моста. В одно плечо моста включается
терморезисторRTиз медной или никелевой проволоки,
находящийся в тех же температурных
условиях, что и свободные концы термопары.
Остальные плечи моста выполнены из
манганиновых резисторов. При температуре
свободных концов, равной градуировочной
Т0, мост уравновешивается с
помощью одного из маннганиновых
резисторов и на выходной диагонали
моста н
Рис. 4.28
Для уменьшения погрешности, обусловленной отклонением температуры свободных концов от градуировочного значения, свободные концы должны находиться при постоянной температуре, соответствующей градуировочной (обычно 0 0С). Следует отметить, что не всегда возможно сделать термоэлектроды достаточно длинными и гибкими, чтобы разместить свободные концы термопары на достаточном удалении от рабочего спая. Для этой цели используются провода из другого материалы, так называемыеудлинительные термоэлектроды, которые должны в паре между собой развивать в диапазоне возможных температур (примерно в диапазоне от 0 до 1000С) такую же термоЭДС, как и термопара. Кроме того, места присоединения удлинительных термоэлектродов к основным термоэлектродам должны иметь одинаковую температуру. В этом случае при включении удлинительных электродов термоЭДС не изменится.
Для термопар изнеблагородных металлов, например для термопары хромель-копель, могут использоваться удлинительные электроды из тех же материалов, что и основные электроды, но выполненные в виде гибких проводов. Для термопары хромель-алюмель удлинительные электроды выполняются из меди и константана. Длятермопары платинородий-платинаприменяются провода из меди и сплава ТП. Эти же материалы с измененными знаками полярности применяются для термопары вольфрам-молибден.
В термоэлектрических термометрах, использующих милливольтметры для измерения термоЭДС, может возникать погрешность из-за падения напряженияна всех элементах, составляющих цепь термоЭДС, которая включает в себя рабочие и удлинительные термоэлектроды, соединительные провода. Например, падение напряженияЕ на сопротивлении самой термопары составит
Е =ЕТRТ/(RТ+RЛ+RВ), (4.78)
где RТ– сопротивление термопары;RЛ– сопротивление соединительных проводов;RВ– внутреннее сопротивление милливольтметра.
Для уменьшения этой погрешности милливольтметры градуируются по температуре в комплекте с термопарой с указанием сопротивления линии. Изменение сопротивления внешней цепи милливольтметра также приводит к погрешности термоэлектрического термометра.
Использование в качестве измерительного прибора термоЭДС потенциометра постоянного тока позволяет данную погрешность исключить.
При работе термоэлектрического преобразователя в газовой среде вблизи поверхностей, температура которых отличается от температуры преобразователя, между поверхностью и термоэлектрическим ИП происходит лучистый теплообмен, вызывающий погрешность.
Потери тепла за счет теплопроводностиразличных конструктивных элементов, в частности защитной арматуры, термоэлектрического ИП также приводят к погрешности измерения температуры.
Одной из составляющих погрешности термопар является погрешность, обусловленная тепловой инерцией. Тепловая инерция характеризуется показателем тепловой инерции, под которым понимается постоянная времени термопары, определяемая при погружении ее в воду. Постоянная времени зависит от конструкции термопары и толщины проводов и определяет быстродействие термоэлектрического преобразователя, которое может находиться от в диапазоне от миллисекунд до минут.
В табл. 4.6 приведены основные параметры, обозначения и градуировки промышленных термопар [29].
Конструктивное оформление термопар должно соответствовать условиям их эксплуатации. Термоэлектроды в рабочем спае соединяют электродуговой сваркой, пайкой или только скруткой.
Таблица 4.6
Материал термоэлектродов |
Тип термопары |
Обозначение градуировки |
Погреш- ность, % |
Пределы измерения при длительном применении, ОС |
Медь-константан |
- |
- |
1 |
-200 … +200 |
Медь-копель |
ТМК |
МК(М) |
- |
-200 … +100 |
Хромель-копель |
ТХК |
ХК(L) |
- |
-200 …+600 |
Хромель-алюмель |
TXA |
XA(K) |
2–3 |
-200 … +1000 |
Платинородий (10%)- платина |
ТПП |
ПП(S) |
0,1–0,5 |
0 … +1300 |
Платинородий (30%)- платинородий (6%) |
ТПР |
ПР 30/6(B) |
- |
+300 … +1600 |
Вольфрамрений (5%)-вольфрамрений (20%) |
ТВР |
ВР 5/20 -1(А) |
- |
0 … +2500 |
На рис. 4.29 приведены варианты конструкций рабочей части термопар платина-платинородий (рис.4.29а) и хромель-алюмель (рис. 4.29б).
1– рабочий спай; 2 – фарфоровый 1 – рабочий спай;
наконечник; 3 – керамические бусы; 2 – корпус;
4 – защитная труба 3 – изолятор
а б
Рис. 4.29
По назначению и условиям эксплуатации термопары можно подразделить на ряд групп: погружаемые и поверхностные; без арматуры и с арматурой; герметичные и негерметичные и др.
Измерительные цепи термоэлектрических датчиков
Для измерения термоЭДС могут использоваться обычные милливольтметры, потенциометры постоянного тока с ручным и автоматическим уравновешиванием. В лабораторной практике используются потенциометры с ручным уравновешиванием, а в производственной – автоматические потенциометры. На рис. 4.30 приведена упрощенная схема термоэлектрического термометра с автоматическим потенциометром.
Термопара включается таким образом, что ее ЭДС ЕТнаправлена встречно
компенсирующему напряжению ЕК, создаваемому с помощью мостовой цепи.
Разность
ЕТ- ЕКусиливается и подается
на реверсивный двигатель РД. Вал двигателя
перемещает движок реохордаRPдо тех пор, пока разность ЕТ- ЕК
не станет равной нулю. С движком
реохорда связана стрелка прибора,
перемещающаяся по шкале.
Современные автоматические потенциометры
имеют приведенную погрешность(0,25–1,0)
% [
Рис. 4.30
4.7. Пьезоэлектрические ПИП
Принцип действия пьезоэлектрических ПИП основан на пьезоэлектрическом эффекте.Пьезоэлектрические датчики относятся к пассивным датчикам, так как они не требуют внешнего источника питания. Пьезоэлектрический эффект и характеристики некоторых пьезоэлектрических материалов рассмотрены в п. 3.1.5.
Пьезоэлектрический эффект используется для построения различных преобразователей. Измерительные преобразователи, использующие прямой пьезоэффект, применяются в приборах для измерения силы, давления, ускорения. Обратный пьезоэффект используется в излучателях ультразвуковых колебаний, преобразователях напряжения в деформацию и др. Преобразователи, в которых используются одновременно прямой и обратный пьезоэффекты, – пьезорезонаторы, применяются в качестве фильтров, пропускающих очень узкую полосу частот. Управляемые резонаторы используются в качестве преобразователей различных неэлектрических (температуры, давления, ускорения и т. д.) величин в частоту [20].