- •«Национальный исследовательский
- •Предисловие
- •ЧастьIмеханика Тема 1 кинематика поступательного движения
- •1.1. Введение
- •1.2. Материальная точка. Система отсчета
- •1.3. Перемещение. Длина пути
- •1.4. Скорость
- •Вычисление пройденного пути
- •1.5. Ускорение
- •1.6. Понятие о кривизне траектории
- •1.7. Нормальное и тангенциальное ускорение при криволинейном движении
- •Тема 2 кинематика вращательного движения абсолютно твердого тела
- •2.1. Абсолютно твердое тело
- •2.2. Кинематические характеристики вращательного движения
- •1. Вектор углового перемещения.
- •2. Угловая скорость.
- •3. Угловое ускорение.
- •4. Период и частота вращения.
- •2.3. Связь между линейными и угловыми характеристиками движения
- •Тема 3 динамика материальной точки
- •3.1. Сила и масса
- •3.2. Первый закон Ньютона
- •3.3. Второй закон Ньютона
- •3.4. Принцип независимого действия сил
- •3.5. Третий закон Ньютона
- •3.6. Силы в механике
- •3.7. Преобразования Галилея. Механический принцип относительности
- •Тема 4 работа и энергия
- •4.1. Работа силы. Мощность
- •4.2. Кинетическая энергия материальной точки. Теорема об изменении кинетической энергии
- •4.3. Потенциальная энергия
- •4.4. Связь между потенциальной энергией и силой
- •4.5. Закон сохранения полной механической энергии
- •4.6. Потенциальные кривые. Условия равновесия механической системы
- •Тема 5 динамика вращательного движения
- •5.1. Момент инерции твердого тела
- •5.2. Кинетическая энергия вращательного движения твердого тела
- •5.3. Момент силы
- •5.4. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •5.5. Момент импульса
- •Тема 6 законы сохранения в механике
- •6.1. Изотропность и однородность пространства и времени
- •6.2. Закон сохранения импульса системы материальных точек (тел)
- •6.3. Движение центра масс
- •6.4. Уравнение движения тела переменной массы
- •6.5. Закон сохранения энергии системы материальных точек (тел)
- •6.6. Абсолютно упругий удар
- •6.7. Абсолютно неупругий удар
- •6.8. Закон сохранения момента импульса
- •Тема 7 специальная теория относительности
- •7.1. Кинематика специальной теории относительности. Принцип относительности Галилея
- •7.2. Постулаты Эйнштейна
- •7.3. Преобразования Лоренца
- •7.4. Следствия из преобразований Лоренца Относительность понятия одновременности
- •Длительность интервала между событиями в разных системах отсчёта
- •Релятивистское правило сложения скоростей
- •7.5. Основной закон релятивистской динамики материальной точки
- •7.6. Кинетическая энергия релятивистской частицы
- •7.7. Закон взаимосвязи массы и энергии релятивистской частицы
- •7.8. Связь полной энергии и импульса
- •7.9. Связь кинетической энергии и импульса
- •Тема 8 движение тел в неинерциальных системах отсчета
- •8.1. Неинерциальные системы отсчета
- •Принцип Даламбера
- •8.2. Силы инерции в системах отсчета, движущихся поступательно
- •8.3. Силы инерции, действующие на тело, покоящееся во вращающейся системе отсчета
- •8.4. Силы инерции, действующие на тело, движущееся относительно вращающейся системы отсчета
- •ЧастьIiМолекулярная физика и термодинамика Тема 9 молекулярная физика
- •9.1. Законы идеального газа
- •9.2. Физический смысл универсальной газовой постоянной
- •9.3. Основные положения молекулярно-кинетической теории
- •9.4. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов
- •9.5. Средняя длина свободного пробега молекул газа
- •Тема 10 элементы статистической физики
- •10.1. Элементы теории вероятностей
- •10.2. Распределение Максвелла
- •10.4. Идеальный газ во внешнем поле. Барометроическая формула. Распределение Больцмана
- •Опыт Перрена (1870–1942 гг.). Определение числа Авогадро
- •Тема 11 работа, внутренняя энергия и теплота. Первое начало термодинамики
- •11.1. Внутренняя энергия идеального газа. Число степеней свободы
- •Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы (закон Больцмана)
- •11.2. Элементарная работа. Работа идеального газа при изопроцессах
- •Работа идеального газа при изопроцессах
- •11.3. Первое начало термодинамики
- •Тема 12 теплоемкость термодинамической системы
- •12.1. Теплоемкость идеального газа
- •Молярные теплоемкости при изопроцессах
- •12.2. Адиабатный процесс
- •12.3. Политпропический процесс
- •Тема 13 циклические процессы. Тепловая машина
- •13.1. Коэффициент полезного действия тепловой машины. Прямой цикл
- •13.2. Цикл Карно
- •13.3. Обратный цикл. Принцип действия холодильной машины
- •Тема 14 второе начало термодинамики. Неравенство клаузиуса
- •14.1. Некоторые формулировки второго начала термодинамики
- •14.2. Неравенство Клаузиуса
- •14.3. Энтропия
- •14.4. Закон возрастания энтропии
- •Тема 15 энтропия и вероятность. Термодинамическая вероятность
- •15.1. Энтропия
- •15.2. Статистический смысл второго начала термодинамики. Основные положения классической статистики
- •15.3. Понятие о теореме Нернста
- •15.4. Основное уравнение термодинамики
- •Тема 16 реальные газы
- •16.1. Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •16.2. Изотермы реального газа. Критическое состояние
- •16.3. Внутренняя энергия реального газа
- •16.4. Эффект Джоуля – Томсона
- •Тема 17 фазовые превращения
- •17.1. Понятие о фазовых переходах. Фазовые переходы первого рода
- •17.2. Равновесие фаз. Кривая равновесия. Тройная точка
- •17.3. Уравнение Клапейрона – Клаузиуса
- •17.4. Понятие о фазовых переходах второго рода
- •Тема 18 явления переноса в газах и жидкостях
- •18.1. Явления переноса в газах
- •18.2. Уравнение диффузии
- •18.3. Уравнение внутреннего трения (вязкость)
- •18.4. Уравнение теплопроводности
- •Заключение
6.3. Движение центра масс
В любой системе частиц имеется одна замечательная точка С, называемая центром масс (или центром инерции), которая обладает рядом интересных свойств. Ее положение относительно начала О данной системы отсчета характеризуется радиусом-вектором , определяемым как
,(6.5)
где и– масса и радиус-вектор-й частицы;m– масса всей системы;n– число частиц в системе.
Следует заметить, что центр масс системы совпадает с ее центром тяжести, впрочем, это утверждение справедливо лишь в том случае, когда поле сил тяжести в пределах данной системы можно считать однородным.
Найдем скорость центра масс системы
.(6.6)
Учитывая, что , а– есть импульссистемы, можно написать
,(6.7)
т.е. импульс системы равен произведению массы системы на скорость ее центра масс. Продифференцируем выражение (6.7) по времени:
.
По второму закону Ньютона , отсюда получаем
,(6.8)
где – ускорение центра масс системы;– геометрическая сумма внешних сил, приложенных к системе.
Это и есть уравнение движения центра масс системы:центр масс системы частиц движется так, как двигалась бы материальная точка, в которой сосредоточена масса всей системы под действием всех приложенных к системе внешних сил.
Пример. Человек прыгает с вышки в воду. Движение прыгуна в общем случае имеет весьма сложный характер. Однако если сопротивление воздуха пренебрежимо мало, то можно сразу утверждать, что центр масс прыгуна движется по параболе, как материальная точка, на которую действует постоянная сила , гдеm– масса человека.
Из уравнения (6.8) следует, что если внешние силы , то, т.е. центр масс системы, либо движется равномерно и прямолинейно, либо остается неподвижным.
Уравнение (6.8) по форме совпадает с основным уравнением динамики материальной точки и является его обобщением на систему частиц.
6.4. Уравнение движения тела переменной массы
Имеется много случаев, когда масса тела изменяется в процессе движения за счет непрерывного отделения или присоединения вещества (ракета, реактивный самолет, автомобиль для поливки улицы).
Наша задача: найти уравнение движения такого тела. Решение этого вопроса покажем на примере ракеты. Принцип действия ракеты состоит в следующем. Ракета с большой скоростью выбрасывает вещество (продукты сгорания), воздействуя на него с большой силой. Выбрасываемое вещество с такой же, но противоположно направленной силой в свою очередь действует на ракету и сообщает ей ускорение в противоположном направлении.
Пусть в момент времени tмасса ракетыm, а ее скорость. Спустя времяdt ее масса уменьшилась наdmи стала равнойm – dm, а скорость стала равной. Изменение импульса системы за времяdtравно
,(6.9)
где – скорость истечения газов относительно ракеты. Раскроем скобки в этом уравнении, получим
.(6.10)
Так как на ракету действуют внешние силы (сила тяжести, сила сопротивления воздуха), то согласно (3.3)
или . (6.11)
Величина называетсяреактивной силой.Это сила, с которой действуют на ракету вылетающие газы.
Тогда
(6.12)
– уравнение движения тела с переменной массой (уравнение Мещерского).
Полученной формулой можно воспользоваться для расчета зависимости скорости ракеты от массы сгоревшего топлива. Будем считать, что внешние силы равны 0, т.е. движение происходит только под действием реактивной силы:
.(6.13)
Если ракета движется прямолинейно, то .
Значение постоянной интегрирования Сопределим из начальных условий. Пусть в начальный момент времени скорость ракеты равна 0, а масса равна. ОтсюдаС = u lnm0. Следовательно,
.(6.14)
Это выражение называется формулой Циолковского. Она показывает, что при данной скорости истечения газов скорость ракеты определяется только отношением начальной массыракеты к оставшейся массеm.