- •К.О. Каширина подземная гидромеханика Тюмень – 2010
- •Каширина к.О. Подземная гидромеханика. Учебник – Тюмень: ТюмГнгу, 2010. – с.
- •Предисловие
- •Плоские задачи теории фильтрации
- •Физические основы теории фильтрации, основные понятия. Закон дарси
- •Геометрические характеристики пористой среды
- •1.2. Скорость фильтрации. Истинная или действительная средняя скорость движения частицы
- •1.3. Линейный закон фильтрации Дарси. Коэффициенты фильтрации и проницаемости
- •Тока переменного сечения
- •Соотношения между метрическими единицами и единицами Si
- •1.4. Нарушение линейного закона фильтрации при больших и малых скоростях. Пределы применимости закона Дарси
- •Критических чисел Рейнольдса
- •1.5. Дифференциальные уравнения теории установившейся фильтрации однородно жидкости
- •2. Установившееся движение несжимаемой жидкости в недеформируемой пористой среде. Приток к стоку и источнику на плоскости и в пространстве
- •2.1. Напорный приток к дренажной галерее. Время движения частиц
- •2.2. Плоскорадиальное движение. Приток к совершенной скважине, расположенной в центре кругового пласта
- •2.3. Время движения частицы жидкости, движущейся по радиусу от контура питания к скважине
- •Стоки и источники на плоскости
- •Стоки и источники в пространстве
- •2.6. Фильтрация неньютоновских жидкостей
- •От градиента скорости сдвига
- •3.Плоские задачи теории фильтрации
- •3.1. Связь теории функции комплексного переменного с плоской задачей теории фильтрации. Функция тока. Комплексный потенциал
- •3.2. Установившийся приток к группе совершенных скважин. Интерференция совершенных скважин
- •Неограниченной плоскости
- •Взаимодействии совершенных скважин
- •Прямолинейный контур питания
- •В пласте с прямолинейным контуром питания
- •Питания на дебит
- •Для полосообразной залежи
- •Для круговой залежи
- •Эллиптическом пласте
- •4. Установившееся движение однородной сжимаемой жидкости и газа по линейному и нелинейному законам фильтрации
- •4.1. Одномерное установившееся движение сжимаемой жидкости и газа в трубке тока переменного сечения. Функция Лейбензона
- •4.2. Стационарная фильтрация упругой капельной жидкости в недеформируемой пористой среде
- •4.3. Стационарная фильтрация газа
- •Несжимаемой жидкости и газа к галерее
- •Протоке несжимаемой жидкости и газа
- •И газа к совершенной скважине
- •Притока жидкости и газа к совершенной скважине
- •4.4. Индикаторные диаграммы для несжимаемой жидкости и для газа при линейном и нелинейном законах фильтрации
- •Исследований газовой скважины
- •5. Безнапорное движение жидкости в пористой среде
- •5.1. Особенности безнапорного движения
- •Перемычку при горизонтальном непроницаемом основании
- •Безнапорной фильтрации через прямоугольную перемычку
- •5.2. Гидравлическая теория безнапорного движения через прямоугольную перемычку на горизонтальном основании
- •5.3. Гидравлическая теория безнапорного притока к совершенной скважине
- •5.4. Дифференциальные уравнения гидравлической теории нестационарной безнапорной фильтрации
- •6. Задачи вытеснения одной жидкости другой. Фильтрация неоднородных жидкостей
- •6.1. Общие представления о продвижении краевых и подошвенных вод к нефтяным и газовым скважинам
- •6.2. Вытеснение нефти водой из трубки тока переменного сечения
- •Трубки тока переменного сечения
- •6.3. Прямолинейное движение границы раздела с постоянными толщиной, пористостью и проницаемостью пласта
- •6.4. Плоскорадиальное движение границы раздела с постоянными толщиной, пористостью и проницаемостью пласта
- •Границы раздела двух жидкостей
- •6.5. Кинематические условия на подвижной границе раздела. Характер движения водонефтяного контакта (внк) в наклонных пластах
- •6.6. О некоторых особенностях вытеснения газированной нефти водой и газа газированной нефтью при разработке нефтяных оторочек
- •6.7. Многофазная фильтрация. Упрощенные математические модели вытеснения одной жидкости другой
- •Проницаемостей при вытеснении нефти водой и газом
- •Насыщенностей в зоне вытеснения
- •Табулированные значения насыщенности на фронте вытеснения sф и средней насыщенности sср в зоне вытеснения как функции параметра m0 отношения вытесняющей жидкости к вытесняемой
- •Табулированные значения производной функции Бакли – Леверетта f1'(s)в зависимости от насыщенности вытесняющей жидкости s. Веснение нефти водой
- •При вытеснении нефти водой
- •6.15. Зависимость Kг/Kн от насыщенности sн при параметре sг
- •7. Неустановившаяся фильтрация однородной упругой жидкости
- •7.1. Основные положения упругого режима
- •7.2 Решение одномерных задач методом последовательной смены стационарных состояний
- •Жидкости к прямолинейной галерее.
- •7.3. Точные решения для притока упругой жидкости к прямолинейной галерее и к точечному стоку (источнику) на плоскости
- •Состояния (по в.Н. Щелкачеву)
- •Действующей с постоянным дебитом (по в.Н. Щелкачеву)
- •Литература
Исследований газовой скважины
*) – принято условное обозначение
Возможны случаи:
1. Кривая; проходит через начало координат – процесс исследования проходил при установившихся режимах. По отрезку А из формул (4.38) определяем или K. По угловому коэффициенту находим , затем определяем из (4.39) коэффициент макрошероховатости l или суммируют добавочные фильтрационные сопротивления S.
2. Кривая не проходит через начало координат и отсекает некоторый отрезок С0 на положительной оси, что свидетельствует о наличии на забое столба жидкости. Тогда обработку необходимо вести как .
3.Индикаторная кривая отсекает некоторый отрезок С* на отрицательной оси. Это значит, что процесс исследования был нестабильным. В этом случае обработка ведется по зависимости .
5. Безнапорное движение жидкости в пористой среде
5.1. Особенности безнапорного движения
В предыдущих разделах мы рассматривали движение жидкости в порах по всей толщине пласта. При этом пьезометрическая поверхность располагалась выше кровли пласта. Здесь мы рассмотрим движение жидкости, свободная поверхность которой находится ниже кровли пласта и является в то же время пьезометрической поверхностью. Такое движение называется безнапорным. Примерами безнапорного движения могут служить фильтрация грунтовых вод через земляную плотину и приток их к скважине – колодцу (рис. 5.1 и 5.2).
Рис. 5.1. Схема безнапорного течения через проницаемую
Перемычку при горизонтальном непроницаемом основании
Рис. 5.2. Схема безнапорного притока к совершенной скважине–колодцу
Безнапорное движение жидкости встречается также при шахтной добыче нефти, в условиях гравитационного режима и вследствие истощения пластовой энергии, когда уровень жидкости (свободная поверхность) оказывается ниже кровли пласта.
Для инженерных расчетов пользуются гидравлической теорией безнапорного движения, которая является неправильной. Однако расчетные данные для дебитов хорошо совпадают с экспериментальными результатами. В описании же свободной поверхности в приближенной гидравлической теории имеется большая погрешность, так как не учитывается промежуток высачивания ВС (см. рис. 5.1).
Введем некоторые понятия. Уровень Н1 называется верхним бьефом, уровень Н2 – нижним бьефом; ВС – промежуток высачивания, через который жидкость сочится в атмосферу и стекает в нижний бьеф. Поверхность ABC представляет собой пьезометрическую (депрессионную) поверхность. Свободная поверхность АВ всегда выходит выше нижнего бьефа. Те же самые понятия остаются и для безнапорного притока к колодцу.
Основная трудность точного решения задач безнапорного движения состоит в том, что неизвестна форма области движения жидкости, тогда как при напорной фильтрации она известна, поскольку кровля и подошва фиксированы.
Некоторые точные решения для безнапорного движения через прямоугольную перемычку выполнены П. Я. Полубариновой-Кочиной. Для притока к колодцу до сих пор точного решения не имеется.
Рассмотрим приближенную гидравлическую теорию. Проведем произвольное вертикальное сечение в безнапорном потоке (рис. 5.3), где h есть ордината точки свободной поверхности в данном сечении, i – Sina – уклон свободной поверхности. Делаются следующие допущения: 1) горизонтальные компоненты скорости распределены равномерно; 2) давление вдоль вертикали распределено по гидрастатическому закону, т. е. «напор» Н=Z+=Н(х, z). «Напор», таким образом, вдоль каждой вертикали предполагается постоянным. Эти предпосылки допустимы в тех областях течения, где i2<<l и кривизна линии тока меньше i, т. е. вдали от промежутка высачивания (i»1). Будем считать, что над свободной поверхностью Р=Рат, т. е. избыточное давление равно нулю. Принимая за избыточное давление р=0, находим, что «напор» Н равен глубине потока h, т. е. Н=h, откуда по закону Дарси следует выражение для поверхностной скорости фильтрации
(5.1)
Рис. 5.3. Схема к выводу дифференциального уравнения стационарной