- •К.О. Каширина подземная гидромеханика Тюмень – 2010
- •Каширина к.О. Подземная гидромеханика. Учебник – Тюмень: ТюмГнгу, 2010. – с.
- •Предисловие
- •Плоские задачи теории фильтрации
- •Физические основы теории фильтрации, основные понятия. Закон дарси
- •Геометрические характеристики пористой среды
- •1.2. Скорость фильтрации. Истинная или действительная средняя скорость движения частицы
- •1.3. Линейный закон фильтрации Дарси. Коэффициенты фильтрации и проницаемости
- •Тока переменного сечения
- •Соотношения между метрическими единицами и единицами Si
- •1.4. Нарушение линейного закона фильтрации при больших и малых скоростях. Пределы применимости закона Дарси
- •Критических чисел Рейнольдса
- •1.5. Дифференциальные уравнения теории установившейся фильтрации однородно жидкости
- •2. Установившееся движение несжимаемой жидкости в недеформируемой пористой среде. Приток к стоку и источнику на плоскости и в пространстве
- •2.1. Напорный приток к дренажной галерее. Время движения частиц
- •2.2. Плоскорадиальное движение. Приток к совершенной скважине, расположенной в центре кругового пласта
- •2.3. Время движения частицы жидкости, движущейся по радиусу от контура питания к скважине
- •Стоки и источники на плоскости
- •Стоки и источники в пространстве
- •2.6. Фильтрация неньютоновских жидкостей
- •От градиента скорости сдвига
- •3.Плоские задачи теории фильтрации
- •3.1. Связь теории функции комплексного переменного с плоской задачей теории фильтрации. Функция тока. Комплексный потенциал
- •3.2. Установившийся приток к группе совершенных скважин. Интерференция совершенных скважин
- •Неограниченной плоскости
- •Взаимодействии совершенных скважин
- •Прямолинейный контур питания
- •В пласте с прямолинейным контуром питания
- •Питания на дебит
- •Для полосообразной залежи
- •Для круговой залежи
- •Эллиптическом пласте
- •4. Установившееся движение однородной сжимаемой жидкости и газа по линейному и нелинейному законам фильтрации
- •4.1. Одномерное установившееся движение сжимаемой жидкости и газа в трубке тока переменного сечения. Функция Лейбензона
- •4.2. Стационарная фильтрация упругой капельной жидкости в недеформируемой пористой среде
- •4.3. Стационарная фильтрация газа
- •Несжимаемой жидкости и газа к галерее
- •Протоке несжимаемой жидкости и газа
- •И газа к совершенной скважине
- •Притока жидкости и газа к совершенной скважине
- •4.4. Индикаторные диаграммы для несжимаемой жидкости и для газа при линейном и нелинейном законах фильтрации
- •Исследований газовой скважины
- •5. Безнапорное движение жидкости в пористой среде
- •5.1. Особенности безнапорного движения
- •Перемычку при горизонтальном непроницаемом основании
- •Безнапорной фильтрации через прямоугольную перемычку
- •5.2. Гидравлическая теория безнапорного движения через прямоугольную перемычку на горизонтальном основании
- •5.3. Гидравлическая теория безнапорного притока к совершенной скважине
- •5.4. Дифференциальные уравнения гидравлической теории нестационарной безнапорной фильтрации
- •6. Задачи вытеснения одной жидкости другой. Фильтрация неоднородных жидкостей
- •6.1. Общие представления о продвижении краевых и подошвенных вод к нефтяным и газовым скважинам
- •6.2. Вытеснение нефти водой из трубки тока переменного сечения
- •Трубки тока переменного сечения
- •6.3. Прямолинейное движение границы раздела с постоянными толщиной, пористостью и проницаемостью пласта
- •6.4. Плоскорадиальное движение границы раздела с постоянными толщиной, пористостью и проницаемостью пласта
- •Границы раздела двух жидкостей
- •6.5. Кинематические условия на подвижной границе раздела. Характер движения водонефтяного контакта (внк) в наклонных пластах
- •6.6. О некоторых особенностях вытеснения газированной нефти водой и газа газированной нефтью при разработке нефтяных оторочек
- •6.7. Многофазная фильтрация. Упрощенные математические модели вытеснения одной жидкости другой
- •Проницаемостей при вытеснении нефти водой и газом
- •Насыщенностей в зоне вытеснения
- •Табулированные значения насыщенности на фронте вытеснения sф и средней насыщенности sср в зоне вытеснения как функции параметра m0 отношения вытесняющей жидкости к вытесняемой
- •Табулированные значения производной функции Бакли – Леверетта f1'(s)в зависимости от насыщенности вытесняющей жидкости s. Веснение нефти водой
- •При вытеснении нефти водой
- •6.15. Зависимость Kг/Kн от насыщенности sн при параметре sг
- •7. Неустановившаяся фильтрация однородной упругой жидкости
- •7.1. Основные положения упругого режима
- •7.2 Решение одномерных задач методом последовательной смены стационарных состояний
- •Жидкости к прямолинейной галерее.
- •7.3. Точные решения для притока упругой жидкости к прямолинейной галерее и к точечному стоку (источнику) на плоскости
- •Состояния (по в.Н. Щелкачеву)
- •Действующей с постоянным дебитом (по в.Н. Щелкачеву)
- •Литература
Проницаемостей при вытеснении нефти водой и газом
s - насыщенность вытесняющей фазы; (s) - для вытесняющей жидкости; (s) - для вытесняемой жидкости; пунктир относится к случаю, когда вытесняющей фазой является газ
Уравнение (6.2.9) квазилиненйное дифференциальное первого порядка в частных производных, решаемое обычно методом характеристик [3]. Выпишем систему обыкновенных дифференциальных уравнений, соответствующую уравнению (6.29)
(6.31)
Первые интегралы данной системы записываются в виде:
, (6.32)
Отсюда следует, что при t=0 расстояние х=х(,0)=С2 – начальное распределение насыщенности. Тогда решением уравнения (6.29) будет
(6.33)
Уравнение (6.33) есть уравнение распределения насыщенности вдоль пласта. Уравнение (6.33) не применимо для плоскорадиального движения (рис.6.8), хотя функции (σ) и остаются теми же, но в которых необходимо для строгого решения использовать относительные фазовые проницаемости K1*() и K2*() по экспериментальным данным для плоскорадиального вытеснения (см. рис. 6.8). Такие эксперименты к сожалению отсутствуют.
Однако в рамках теории Бакли-Леверетта уравнение плоскорадиального вытеснения нетрудно получить из уравнения И.А.Чарного (IХ.4.1[5]) для трубки тока переменного сечения S(х)=2πrh. В конечном счете получаем уравнение
(6.33)'
Рис.6.7.Типовые кривые относительных проницаемостей при вытеснении нефти вводой и газом |
Рис.6.8. Схема плоскорадиального притока к скважине |
где r0(π, 0) – начальный контур нефтеносности, q=соnst – удельный расход. Из сравнения (6.33) и (6.33)' видим, что для плоскорадиального вытеснения насыщенность распределяется по квадратичному закону.
В работе [5] приведены следующие эмпирические приближенные формулы, полученные Чень Чжун-сяном по осредненным экспериментальным данным:для воды и нефти (s — водонасыщенность)
(6.34)
для газа и воды (s — газонасыщенность)
(6.35)
Имеются и другие эмпирические зависимости. Для газированной
жидкости С. А. Ахмедов принимает эти зависимости по Викофу-Ботсету [24]:
(6.36)
где s — насыщенность жидкостью.
В этой работе утверждается, что для газированной жидкости насыщенность жидкой фазой на контуре пласта при Рк=const составляет sк» 0,99, которая вдоль пласта (r<Rк) практически не изменяется и только вблизи забоя она резко падает. При фильтрации же газоконденсатных смесей sк» 0,4. По мере приближения потока к скважине насыщенность жидкостью увеличивается. При этом содержание тяжелых компонентов (С3Р8+С7+выс) уменьшается, а легких (N2, CO2, СН4, С2Н6) — увеличивается. Особенно резкое изменение в составе смеси проявляется в области низких давлений. Таким образом, состав исходной пластовой смеси, фазовые соотношения и вид кривых фазовых проницаемостей являются основными характеристиками стационарной фильтрации.
В.В. Мустафаев [25] приводит другие зависимости для фильтрации газированной жидкости как функции насыщенности жидкостью s
(6.37)
В работе А.К. Курбанова и И.Ф. Куранова [26] предлагаются следующие эмпирические зависимости:
(6.38)
(6.39)
где
— для несмачиваемой жидкости;
— для смачиваемой жидкости;
s — насыщенность вытесняющей жидкостью (водой).
Используя зависимости (6.34), (6.35) и (6.37) из уравнения (6.28) получаем:
для вытеснения нефти водой
(6.40)
для вытеснения газа водой
(6.41)
для фильтрации газированной жидкости доля газа в потоке при пластовых условиях
(6.42)
Функцию f(s) можно выразить также через экспоненциальную зависимость [27]
, (6.43)
где константы а и b можно определить при совместном решении двух уравнений вида (6.43), составленных для двух значений водонасыщенности s. Например, для s=0,3 и s=0,7 имеем:
(6.44)
Значения определяются по соответствующим формулам (6.34)-(6.39). Подставляя (6.43) в (6.23) получаем
(6.45)
Заметим, формулы (6.23) и (6.45) выражают долю вытесняющей жидкости (водонефтяной фактор) из суммарного дебита скважины, приведеного к пластовым условиям, т. е.
(6.46)
Если же выразить через функцию Бакли-Леверетта долю добываемой нефти как отношение
(6.47)
тогда формула (6.45) запишется в виде
(6.48)
При использовании формулы (6.24) производные относительных фазовых проницаемостей определяются для каждого фиксированного значения насыщенности s по углу наклона касательной в данной точке к кривой относительной фазовой проницаемости. Этот метод требует весьма аккуратного и точного построения и отсчета, что весьма затруднительно. Возможен другой метод определения искомых – опять же метод касательной при использовании графической зависимости функции f(s). Недостаток остается прежним. Лучше использовать полуэмпирические зависимости (6.45) и (6.48). Взяв их производные по насыщенности, с учетом (6.43) получаем:
, (6.49)
. (6.50)
Определение средней насыщенности водой за фронтом и sф на фронте вытеснения с учетом погребенной воды может быть произведено также по формулам [28, 29].
(6.51)
(6.52)
Скорость движения воды при линейном вытеснении есть
(6.53)
Скорость движения воды при плоско-радиальном вытеснении определяется формулой
(6.54)
Время движения контура от начального положения до скважины определяется интегралом
(6.55)
6.7.3. Вытеснение одной жидкости другой с учетом капиллярного давления и массовых сил. Рассмотрим двухфазную фильтрацию нефти и воды с учетом капиллярных и массовых сил в трубке тока переменного сечения (см. рис. 1.5).
(6.56)
(6.57)
Используя (6.56) и (6.57) и вводя капиллярный скачок Рк(s)=Рв–Рн, находим долю воды от суммарного расхода воды и нефти (qж=qв+qн):
(6.58)
где
α – угол наклона пласта к горизонту;
F(S) – площадь фильтрации;
s – водонасыщенность;
S – координата.
Заменяя в уравнении (6.58)
, (6.59)
получаем обобщенную функцию Бакли-Леверетта
(6.60)
Здесь – производная экспериментальной функции насыщенности Леверетта [5]. Для линейного вытеснения принимаются S=x и F(S)=Вh , для плоскорадиального – S=r и F(S)=2πrh (В – ширина галереи, h – толщина пласта); при r=rc получаем постоянство функции (6.60). Производная насыщенности dσ/dx может быть определена графически по зависимости σ=f(S), построенной по известному уравнению Бакли-Леверетта (6.33), определяется уравнением (6.33)'.
Если пренебречь капиллярными силами [] и ввести функцию (6.28) тогда из (6.60) имеем:
(6.61)
Распределения насыщенности вдоль пласта при S=х, х(σ,0)=0 и F(S)=Bh, согласно уравнениям (6.33) и (6.61), для линейного вытеснения и при х=r и F(S)=2πrh, согласно уравнениям (6.33)' и (6.61), запишутся соответственно:
и (6.62)
При σ=σФ получим расстояние от контура питания до фронта вытеснения.
Производная функции (6.61) по s есть
(6.63)
где
(6.64)
Функции и могут быть определены по формулам (6.28) и (6.3 0) или (6.40) и (6.49).
Производные относительных фазовых проницаемостей, взятые по формулам (6.34), есть:
(6.65)
(6.66)
Анализируя формулу (6.61), можно сделать вывод, что существенное влияние угол наклона a окажет в случае малой вязкости нефти, высокой проницаемости и небольших скоростей фильтрации. При этом будет выполняться условие . Поскольку капиллярные силы действуют в противоположном направлении силам тяжести, формула (6.60), то они до некоторой степени будут взаимно поглощаться. Для горизонтального пласта капиллярное давление Рк(s) будет снижать значение функции . Следовательно, будет выполняться условие .
Экспериментальная функция насыщенности Леверетта определяется формулой [5]
(6.67)
где
a – коэффициент межфазного натяжения, кгс/см;
т – коэффициент пористости, д. ед.;
K – коэффициент абсолютной проницаемости, см2;
Q – статический краевой угол смачивания;
J(s) – безразмерная функция водонасыщенности s, определяемая по графическим зависимостям (рис. 6.9).
Кривая 1 относится к впитыванию жидкости в породу, кривая 2 – к дренированию жидкости под действием силы тяжести. Вид кривых указывает на гистерезисный характер капиллярных явлений в пористых средах.
Взаимное торможение жидкостей, согласно которому относительные фазовые проницаемости не равны соответствующим насыщенностям, обусловлено, как считает И.А. Чарный [5], в первую очередь капиллярным эффектом. В расчетах часто капиллярным скачкам пренебрегают, принимая Рк (s)=0. В этом случае капиллярность учитывается косвенно самим видом опытных кривых и .
Рис. 6.9. Графические зависимости функции Леверетта J(σ)
(Кр.1 – относится к впитыванию; Кр.2 – относится к дренированию)
6.7.4. Расчет фронтальной и средней насыщенности в зоне вытеснения одной жидкости другой в соответствии с линейной моделью Бакли-Леверетта. Как известно, согласно теории Бакли-Леверетта для расчета насыщенности вытесняющей жидкости на фронте вытеснения sф и средней насыщенности ее sср, в зоне вытеснения необходимо знать значения относительных фазовых проницаемостей, которые обычно определяются экспериментальным путем на кернах, функцию Бакли-Леверетта f(s) и ее производную по насыщенности . Тогда расчет можно произвести по формулам [5]:
(6.68)
В разделе 6.7.2 приведены эмпирические зависимости для относительных фазовых проницаемостей при вытеснении нефти водой и газа водой (Чен Чжун-Сян), при вытеснении нефти водой (А.К. Курбанов и И.Ф. Куранов), при фильтрации газированной жидкости (нефть – газ) (С.А. Ахметов, В.В. Мустафаев).
В работе Douglas J. and others (Trans. FJME, V. 213, 1958) приводятся другие эмпирические зависимости для вытеснения нефти водой:
(6.69)
где s – насыщенность нефтью.
В известных монографиях указывается способ определения sф и sср методом касательной к построенной функции Бакли-Леверетта f (s) в зависимости от насыщенности s для фиксированного значения m0 (рис. 6.10).
Рис. 6.10. К определению фронтальной sф и средней sср