- •К.О. Каширина подземная гидромеханика Тюмень – 2010
- •Каширина к.О. Подземная гидромеханика. Учебник – Тюмень: ТюмГнгу, 2010. – с.
- •Предисловие
- •Плоские задачи теории фильтрации
- •Физические основы теории фильтрации, основные понятия. Закон дарси
- •Геометрические характеристики пористой среды
- •1.2. Скорость фильтрации. Истинная или действительная средняя скорость движения частицы
- •1.3. Линейный закон фильтрации Дарси. Коэффициенты фильтрации и проницаемости
- •Тока переменного сечения
- •Соотношения между метрическими единицами и единицами Si
- •1.4. Нарушение линейного закона фильтрации при больших и малых скоростях. Пределы применимости закона Дарси
- •Критических чисел Рейнольдса
- •1.5. Дифференциальные уравнения теории установившейся фильтрации однородно жидкости
- •2. Установившееся движение несжимаемой жидкости в недеформируемой пористой среде. Приток к стоку и источнику на плоскости и в пространстве
- •2.1. Напорный приток к дренажной галерее. Время движения частиц
- •2.2. Плоскорадиальное движение. Приток к совершенной скважине, расположенной в центре кругового пласта
- •2.3. Время движения частицы жидкости, движущейся по радиусу от контура питания к скважине
- •Стоки и источники на плоскости
- •Стоки и источники в пространстве
- •2.6. Фильтрация неньютоновских жидкостей
- •От градиента скорости сдвига
- •3.Плоские задачи теории фильтрации
- •3.1. Связь теории функции комплексного переменного с плоской задачей теории фильтрации. Функция тока. Комплексный потенциал
- •3.2. Установившийся приток к группе совершенных скважин. Интерференция совершенных скважин
- •Неограниченной плоскости
- •Взаимодействии совершенных скважин
- •Прямолинейный контур питания
- •В пласте с прямолинейным контуром питания
- •Питания на дебит
- •Для полосообразной залежи
- •Для круговой залежи
- •Эллиптическом пласте
- •4. Установившееся движение однородной сжимаемой жидкости и газа по линейному и нелинейному законам фильтрации
- •4.1. Одномерное установившееся движение сжимаемой жидкости и газа в трубке тока переменного сечения. Функция Лейбензона
- •4.2. Стационарная фильтрация упругой капельной жидкости в недеформируемой пористой среде
- •4.3. Стационарная фильтрация газа
- •Несжимаемой жидкости и газа к галерее
- •Протоке несжимаемой жидкости и газа
- •И газа к совершенной скважине
- •Притока жидкости и газа к совершенной скважине
- •4.4. Индикаторные диаграммы для несжимаемой жидкости и для газа при линейном и нелинейном законах фильтрации
- •Исследований газовой скважины
- •5. Безнапорное движение жидкости в пористой среде
- •5.1. Особенности безнапорного движения
- •Перемычку при горизонтальном непроницаемом основании
- •Безнапорной фильтрации через прямоугольную перемычку
- •5.2. Гидравлическая теория безнапорного движения через прямоугольную перемычку на горизонтальном основании
- •5.3. Гидравлическая теория безнапорного притока к совершенной скважине
- •5.4. Дифференциальные уравнения гидравлической теории нестационарной безнапорной фильтрации
- •6. Задачи вытеснения одной жидкости другой. Фильтрация неоднородных жидкостей
- •6.1. Общие представления о продвижении краевых и подошвенных вод к нефтяным и газовым скважинам
- •6.2. Вытеснение нефти водой из трубки тока переменного сечения
- •Трубки тока переменного сечения
- •6.3. Прямолинейное движение границы раздела с постоянными толщиной, пористостью и проницаемостью пласта
- •6.4. Плоскорадиальное движение границы раздела с постоянными толщиной, пористостью и проницаемостью пласта
- •Границы раздела двух жидкостей
- •6.5. Кинематические условия на подвижной границе раздела. Характер движения водонефтяного контакта (внк) в наклонных пластах
- •6.6. О некоторых особенностях вытеснения газированной нефти водой и газа газированной нефтью при разработке нефтяных оторочек
- •6.7. Многофазная фильтрация. Упрощенные математические модели вытеснения одной жидкости другой
- •Проницаемостей при вытеснении нефти водой и газом
- •Насыщенностей в зоне вытеснения
- •Табулированные значения насыщенности на фронте вытеснения sф и средней насыщенности sср в зоне вытеснения как функции параметра m0 отношения вытесняющей жидкости к вытесняемой
- •Табулированные значения производной функции Бакли – Леверетта f1'(s)в зависимости от насыщенности вытесняющей жидкости s. Веснение нефти водой
- •При вытеснении нефти водой
- •6.15. Зависимость Kг/Kн от насыщенности sн при параметре sг
- •7. Неустановившаяся фильтрация однородной упругой жидкости
- •7.1. Основные положения упругого режима
- •7.2 Решение одномерных задач методом последовательной смены стационарных состояний
- •Жидкости к прямолинейной галерее.
- •7.3. Точные решения для притока упругой жидкости к прямолинейной галерее и к точечному стоку (источнику) на плоскости
- •Состояния (по в.Н. Щелкачеву)
- •Действующей с постоянным дебитом (по в.Н. Щелкачеву)
- •Литература
6.15. Зависимость Kг/Kн от насыщенности sн при параметре sг
Рис. 6.16. Зависимость Kв/Kн от насыщенности sн при параметре sг
Пусть по промысловым данным значения отношений определены: и Тогда из графиков (см. рис. 6.15) находим: sг=0,20 и sн=0,45. Следовательно, насыщенность водой составляет sв=0,35.
Распределение насыщенности для трехкомпонентных систем хорошо иллюстируется треугольной диаграммой (рис. 6.17), на которой выделены области преобладания потоков различных фаз. Например, при газонасыщенности sг³0,35 поток состоит только из газа. При газонасыщенности sг=0,20 и водонасыщенности sв=0,50 будем иметь трехфазный поток (двойная штриховка) с нефтенасыщенностью sн=0,30. На диаграмме показаны также и области двухфазных потоков.
Рис. 6.17. Диаграмма для трехфазной фильтрации
Подробное изложение теории трехфазной фильтрации приведено в монографиях [4, 5].
7. Неустановившаяся фильтрация однородной упругой жидкости
7.1. Основные положения упругого режима
Как показали теоретические исследования и эксперименты, а также многолетняя практика разработки нефтегазоводоносных пластов, упругие свойства жидкостей и породы оказывают существенное влияние на показатели разработки залежей. Эти свойства необходимо учитывать при подсчете запасов нефти и газа, при проектировании разработки месторождений, а также в процессе их эксплуатации.
Известно, что в пластовых условиях в жидкости (нефти) содержится газ как в свободном, так и в растворенном состоянии. Причем, если пластовое давление в процессе эксплуатации превышает давление насыщения жидкости газом, то весь пластовый газ находится в растворенном состоянии и к забоям скважин поступает однородная (однофазная) жидкость (нефть). В этом случае источником пластовой энергии является упругая деформация пласта и упругость насыщающей его жидкости, и режим пласта называется упругим. При этом в начальной стадии эксплуатации упругие свойства проявляются лишь в окрестности скважины и с течением времени происходит перераспределение давления вплоть до контура пласта.
Если пласт является закрытым (например, выклинивается или ограничен непроницаемыми сбросами), то он работает на истощение и режим пласта называется замкнуто-упругим.
В большинстве случаев источником энергии вытеснения нефти из пласта к забоям скважин является естественный или создаваемый напор контурными и подошвенными водами. В этом случае режим пласта характеризуется как упруго-водонапорный. Существует понятие и жесткого водонапорного режима, когда упругие силы проявляют себя весьма слабо.
Теория упругого режима была начата работами И. Н. Стрижова, М. Маскета, Р. Шилсюида и У. Херста. Однако наиболее строго основы теории упругого режима были разработаны в нашей стране В. Н. Щелкачевым. Им были впервые учтены влияние объемной упругости пористой среды и ряда важных факторов на фильтрацию жидкостей и впервые решены фундаментальные задачи теории упругого режима для практических целей разработки нефтяных месторождений. Затем последовал ряд работ как советских, так и зарубежных ученых.
Одними из важных параметров теории упругого режима являются коэффициенты объемной упругости жидкости (ж) и пласта (с). Количество жидкости, получаемое из пласта за счет упругих свойств (расширение жидкости и уменьшение порового пространства) при снижении пластового давления, принято называть упругим запасом пласта (V), который, согласно В. Н. Щелкачеву, определяется формулами:
;
где
– коэффициент упругоемкости пласта, 1/МПа, показывающий, на какую часть первоначального объема изменяется объем жидкости в элементе при уменьшении давления на единицу;
P – изменение пластового давления, МПа.
Коэффициенты объемной упругости имеют следующий порядок величин: для нефти н=(730)10-4 1/МПа; для воды в=(2,75)10-4 1/МПа; для сцементированных горных пород с=(0,32) 10-4Мпа.
Величина, обратная коэффициенту объемной упругости К=β-1, называется модулем объемной упругости или модулем объемного сжатия.
При пуске «возмущаюей скважины» возмущение передается по всей области пласта. Скорость перераспределения давления в пласте характеризуется величиной æ, называемой коэффициентом пьезопроводности, который выражается формулой
,
где
– коэффициент абсолютной вязкости,
K – коэффициент проницаемости вдоль напластования.
Размерность коэффициента пьезопроводности [æ]=L2T-1. Величины его заключены в интервале 0,1≤≤5, где [æ]=м2/с.
При изучении неустановившихся процессов перераспределения давления в пласте удобно пользоваться безразмерными параметрами Фурье, введенными В.Н. Щелкачевым.
Как видим, параметры Фурье представляют собой «безразмерное время».