Физика_Задачник_3_4_My
.pdf● Установившиеся вынужденные колебания при последовательном вклю-
чении в контур напряжения U Um cos |
t : |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
I Im cos( |
t |
) , |
|
|
|||||||
|
|
где |
Im |
|
|
Um |
|
|
|
|
|
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
R 2 ( |
L |
1 |
)2 |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
L |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tg |
|
|
C |
. |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Соответствующая векторная диаграмма напряжений показана на рисунке А.1.
● Мощность, выделяемая в цепи переменного тока;
P UI cos ,
где U и I – действующие (эффективные) значения напряжения и тока:
U U m / 2 , I Im / 2 .
Упругие волны. Акустика
● Уравнения плоской и сферической волн:
cos( t kx |
|
) , |
0 |
cos( t kr |
|
) . |
0 |
|
0 |
||||
|
|
r |
|
|||
|
|
|
|
|
Для однородной поглощающей среды в эти формулы входит множитель соответственно e γx и er , где γ – коэффициент затухания волны.
● Волновое уравнение:
2 |
2 |
2 |
1 |
2 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
. |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
y 2 |
|
z 2 |
2 |
t 2 |
● Фазовая скорость продольных волн в упругой среде (υ║) и поперечных волн в струне (υ┴):
υ║= Е / , υ┴= Т / 1 ,
где Е – модуль Юнга, – плотность среды, T – натяжение струны, 1 – ее линейная плотность.
61
● |
Объемная плотность энергии упругой волны: |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|
2 |
2 sin 2 ( |
|
t kx) , |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
● |
Плотность потока энергии – вектор Умова: |
|
|
|
|
||||||
|
j |
v , |
j |
1 |
|
2 |
2 |
v . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
● Уравнение стоячей волны:
coskx cos t .
● Акустический эффект Доплера:
0 пр .ист
● Уровень громкости звука (в белах):
Llg( I / I0 ) .
●Связь между интенсивностью I звуковой волны и амплитудой колебания давления ()m :
I ( )2 |
/ 2 . |
m |
|
|
Электромагнитные волны. Излучение |
||||||||
● |
Фазовая скорость электромагнитной волны: |
||||||||
|
c / |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, где с |
1/ 0 0 . |
|||||
● |
В бегущей электромагнитной волне: |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E |
|
|
0 H |
0 . |
|
|
● Объемная плотность энергии электромагнитного поля:
ED BH
22 .
●Плотность потока электромагнитной энергии – вектор Пойнтинга:
S E H .
62
● Плотность потока энергии излучения диполя в волновой зоне:
S ~ |
1 |
sin 2 |
, |
|
r 2 |
||||
|
|
|
где r – расстояние от диполя, – угол между радиус-вектором r и осью диполя.
● Мощности излучения диполя с электрическим моментом р(t) и заряда q, движущегося с ускорением w:
P |
|
1 2p |
2 |
, P |
|
1 2q |
2 w 2 |
. |
||||
|
|
|
3c3 |
|
|
|
3c3 |
|||||
4 |
0 |
|
|
4 |
0 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Оптика
Фотометрия и геометрическая оптика
● Кривая относительной спектральной чувствительности глаза V (λ) показана на рисунке А.2.
● Сила света I и освещенность E:
I |
|
, E |
пад |
. |
|
|
|||
|
|
|
S |
63
● Освещенность, создаваемая точечным изотропным источником;
E ,
где α- угол между нормалью к поверхности и направлением на источник. ● Светимость M и яркость L:
M |
исп |
, L |
|
. |
|
|
|||
|
S |
Scos |
● Для ламбертовского источника L= const и светимость:
M L.
●Связь между преломляющим углом призмы и углом α наименьшего отклонения:
sin |
|
|
|
|
|
|
|
n sin |
|
, |
||
2 |
|
|
|
|
2 |
|||||||
где n- показатель преломления призмы. |
|
|
|
|
|
|||||||
● Формула сферического зеркала: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
1 |
|
1 |
2 |
, |
|
|
||||
|
|
s |
|
|
s |
|
|
R |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
где R-радиус кривизны зеркала.
● Формулы центрированной оптической системы (рисунок А.3):
n |
|
n |
, |
f |
|
f |
1, xx ff |
||
s |
|
s |
s |
|
s |
||||
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
● Соотношения между фокусными расстояниями и оптической силой:
f |
n |
, f |
n |
, |
f |
|
n |
. |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
f |
|
n |
64
● Оптическая сила сферической преломляющей поверхности:
n n . R
● Оптическая сила тонкой линзы в среде с показателем преломления n0 :
|
|
|
|
|
|
|
(n 21 |
1) |
|
1 |
1 |
, |
|
|
|
|
|
|||
R1 |
|
R 2 |
||||
|
|
|
|
|
где n – показатель преломления линзы. Оптическая сила толстой линзы толщины d:
|
|
d |
1 2 . |
|
1 |
2 |
|
||
n |
||||
|
|
|
Эта формула справедлива и для системы из двух тонких линз, между которыми находится среда с показателем преломления п.
● Главные плоскости H и H' отстоят от вершин O и O' поверхностей толстой линзы (рис. А.4) на расстояниях:
X |
d |
|
2 |
, X |
d |
|
1 |
. |
|
|
|
|
|||||
n |
|
|
n |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
● Увеличение оптического прибора: tg
tg
,
где и – угловые размеры предмета при наблюдении через прибор и
без него (в случае лупы и микроскопа угол |
соответствует наблюдению |
на расстоянии наилучшего зрения l0=25 см).
Интерференция света
● Ширина интерференционной полосы в случае интерференции от двух источников
65
x |
l |
, |
|
|
|||
d |
|||
|
|
где l – расстояние от экрана до источников, d – расстояние между источниками.
● Временная и пространственная когерентности. Соответственно длина и радиус когерентности:
|
2 |
|
|
lког |
, |
ког |
, |
где – угловой размер источника.
● Условие максимумов при интерференции света, отраженного от тонкой пластинки толщины b:
2b n 2 sin 2 |
1 |
(k 1 2) |
, |
|
|
|
где k – целое число.
● Кольца Ньютона при отражении света от поверхностей воздушной прослойки, которая образована между стеклянной пластинкой и соприкасающейся с ней выпуклой поверхностью линзы радиуса R. Радиусы колец:
r Rm / 2 ,
причем кольца светлые, если m =1, 3, 5 ..... и темные, если m =2, 4, 6, ...
Значению m = 0 соответствует середина центрального темного пятна.
Дифракция света
● Радиус внешней границы k-й зоны Френеля:
r |
k |
|
ab |
|
, k =1, 2, 3, … |
|
|
||||
k |
|
a |
b |
||
|
|
● Спираль Корню (рисунок 5). Числа на этой спирали - значения параметра
v. Для плоской волны x2 / b , где x и b – расстояния, характеризующие положение элемента dS волновой поверхности относительно точки наблюдения Р, как показано в левом верхнем углу рисунка.
● Дифракция Фраунгофера от щели, свет падает нормально. Условие минимумов интенсивности:
bsin k , k=1, 2, 3, …,
где b - ширина щели, - угол дифракции.
● Дифракционная решетка, свет падает нормально. Условие главных фраунгоферовых максимумов:
dsin |
k , k=0, 1, 2, … . |
условие добавочных минимумов: |
|
66
d sin |
k |
, |
|
|
|||
N |
|||
|
|
где k = 1, 2, … , кроме 0, N, 2N, ….
● Угловая дисперсия дифракционной решетки:
D |
|
|
k |
. |
|
|
|
||
|
|
d cos |
||
|
|
|
|
● Разрешающая способность дифракционной решетки
R kN .
где N - число штрихов решетки.
● Разрешающая сила объектива |
|
|
|
|
|
|
R |
1 |
|
D |
, |
|
|
|
|
||
|
|
1,22 |
|||
где |
- наименьшее угловое |
расстояние, разрешаемое объективом, |
|||
D – диаметр последнего. |
|
|
|
|
67
● Формула Вульфа - Брэгга. Условие дифракционных максимумов:
2dsin k ,
где d – межплоскостное расстояние, α – угол скольжения, k=l, 2, 3, ...
|
Поляризация света |
|||||
● |
Степень поляризации света: |
|
|
|
|
|
|
P |
I |
|
I |
. |
|
|
|
|
|
|
||
|
I |
|
I |
|||
|
|
|
|
|||
● |
Закон Малюса: |
|
|
|
|
|
|
I I |
0 |
cos2 . |
|
||
|
|
|
|
|
|
где I - интенсивность входящего излучения, I 0 - интенсивность прошедшего излучения, – угол между плоскостями поляризаторов.
● Закон Брюстера:
tg B n2 / n1 .
● Формулы Френеля для интенсивности света, отраженного от границы раздела двух диэлектриков:
I |
I |
sin2 ( |
1 |
2 ) |
, I| | |
I| | |
tg2 |
( |
1 |
2 ) |
, |
sin2 ( |
1 |
2 ) |
tg2 |
( |
1 |
2 ) |
где Iи I| | – интенсивности падающего света, у которого колебания све-
тового вектора соответственно перпендикулярны и параллельны плоскости падения.
● Кристаллическая пластинка между двумя поляризаторами Р и Р'. Если угол между плоскостью поляризатора Р и оптической осью OO' пластинки равен 45°, то интенсивность I' света, прошедшего через поляризатор Р', оказывается максимальной или минимальной при следующих условиях:
Поляризаторы P и P’ |
|
2 |
(2 1) |
|
|
|
|
Параллельны |
I| | |
' =max |
I| |' = min |
|
|||
Скрещены |
I |
' =min |
I ' = max |
|
|||
|
|
|
|
Здесь 2 (n0 ne )d / – разность фаз между обыкновенным и необыкно-
венным лучами, k=0, 1, 2, ...
68
● Естественное и магнитное вращение плоскости поляризации
ест , магн |
V H , |
где – постоянная вращения, V – постоянная Верде.
Дисперсия и поглощение света
● Согласно элементарной теории дисперсии диэлектрическая проницаемость вещества:
1 |
|
nk e2 |
/ m |
0 |
|
2 |
|
2 , |
|||
|
|
||||
|
k 0k |
|
где n k – концентрация электронов с собственной частотой k
● Связь между показателем преломления и диэлектрической проницаемостью вещества:
n .
● Фазовая и групповая u скорости:
d
k , u dk .
● Формула Рэлея:
u |
d |
||
|
|
||
d . |
|||
|
● Закон ослабления узкого пучка электромагнитного излучения:
I I0e d ,
где ', , , ' – линейные показатели ослабления, поглощения и рассеяния.
69
Оптика движущихся источников
● Эффект Доплера при V<<C:
c cos ,
где – скорость источника, – угол между направлением движения источника и линией наблюдения.
● Эффект Доплера в общем случае:
|
1 |
2 |
|
||
|
|
, |
|||
0 |
|
|
|
||
1 cos |
|||||
|
где / c .
● При 0 эффект Доплера называют продольным, при / 2 – попе-
речным.
● Эффект Вавилова – Черенкова:
cos nc ,
где – угол между направлением распространения излучения и вектором скорости V частицы.
Тепловое излучение. Квантовая природа света
● Энергетическая светимость:
R(T) |
c |
u , |
|
4 |
|||
|
|
где и – объемная плотность энергии теплового излучения.
● Формула Вина и закон смещения Вина:
u |
3F( / T),T |
m |
b , |
|
|
|
где m - длина волны, соответствующая максимуму функции u ● Закон Стефана – Больцмана:
R(T) T4 ,
70