- •1. Терминология,
- •2. Энергетика процессов
- •3. Критерии направленности процессов и равновесия
- •4. Химическое равновесие
- •1. Терминология, основные понятия и определения
- •1.1. Термодинамическая система
- •1.2. Термодинамические параметры
- •1.3. Термодинамический процесс и термодинамическое равновесие
- •1.4. Функции пути осуществления процесса и функции состояния
- •1.5. Химический процесс и химическая переменная
- •1.6. Модели идеальных систем в химической термодинамике. Реальные системы
- •2. Энергетика процессов
- •2.1. Первое начало термодинамики (постулат о существовании внутренней энергии)
- •2.2. Термодинамическая работа
- •2.3. Внутренняя энергия и теплота
- •2.4. Энтальпия
- •2.5. Взаимосвязь работы и теплоты с изменениями внутренней энергии и энтальпии в изопроцессах с участием идеального газа
- •2.6. Теплоёмкость
- •2.7. Фазовые переходы I рода
- •2.8. Зависимость теплоёмкости от температуры
- •Простых веществ
- •2.9. Зависимость внутренней энергии и энтальпии от температуры
- •2.10. Зависимость внутренней энергии, энтальпии и теплоемкости от давления
- •2.11. Изменение внутренней энергии и энтальпии в химических реакциях
- •2.12. Экспериментальные методы определения тепловых эффектов химических реакций
- •2.13. Стандартные тепловые эффекты
- •2.14. Зависимость теплового эффекта от температуры. Уравнение Кирхгофа
- •Температуры:
- •2.15. Интегрирование уравнения Кирхгофа
- •2.16. Зависимость энтальпии реакции от давления
- •3. Критерии направленности процессов и равновесия в системах постоянного и переменного составов
- •3.1. Второе начало термодинамики (постулат о существовании энтропии)
- •3 .1.1.С в о и ств а энтропии. Энтропия как критерий направленности самопроизвольных процессов и равновесия в изолированных системах
- •3.1.2. Связь энтропии с параметрами
- •3.1.4. Изменение энтропии при обратимых фазовых переходах I рода
- •3.1.5. Статистическое толкование энтропии. Уравнение б ольцма иа -Пл анка
- •3.1.7. Расчет абсолютных значений энтропии
- •Абсолютной энтропии
- •3.1.8. Изменение энтропии в химических
- •3.2. Критерии направленности процессов и равновесия в неизолированных системах
- •3.2.1. Объединенное уравнение первого и второго начал термодинамики
- •3.2.4. Зависимости энергии Гиббса и энергии Гельмгольца от основных параметров состояния
- •Веществ
- •Веществ
- •Веществ
- •Веществ
- •При наличии фазовых превращений
- •3.2.7. Уравнения г и б б с а-г е л ь м г о л ь ц а
- •3.2.8. Вывод уравнений для зависимостей термодинамических функций от давления и объема
- •3.2.9. О "сложности" преобразований при выводе уравнений химической термодинамики
- •Функций по параметрам состояния
- •3.3. Критерии направленности процессов и равновесия в системах переменного состава
- •3.3.1. Химический потенциал
- •3.3.2. Свойства химического потенциала
- •3.3.3. Химический потенциал моля идеального газа
- •3.3.4. Химический потенциал компонента смеси идеальных газов
- •4. Химическое равновесие
- •4.1. Химическое равновесие в смеси идеальных
- •4.2. Расчет стандартного химического сродства
- •4.3. Стандартное химическое сродство и термодинамическая константа равновесия как характеристики равновесного состояния
- •4.4. Химическое сродство как критерий направленности процесса
- •4.5. Зависимость константы равновесия от температуры
- •4.5.1. Дифференциальная форма уравнений изобары и изохоры химической реакции
- •4.6. Расчет термодинамической константы равновесия
- •4.6.1. Общая характеристика фонда справочных данных
- •4.6.2. Способы расчета термодинамической константы равновесия
- •4 . 7 . 1.Реа к ц и и в смесях газов.
- •Связь термодинамической константы равновесия с
- •Эмпирическими (концентрационными) константами
- •Равновесия:Кр', кх,кп,кс
- •4.7.2.Реакции в гомогенной конденсированной фазе (реакции в растворах)
- •4.7.3. Реакции в гетерогенных системах
- •4.8. Расчет состава равновесной смеси по величине термодинамической константы равновесия
- •4.8.1.Химическое превращение представлено единственным уравнением
- •4.8.2.Химическое превращение представлено двумя уравнениями
- •4.8.3. Множественные реакции
- •4.9. Влияние различных факторов на состав
Веществ
[p# 98]
94
[p# 99]
Выясним теперь, как можно в количественной форме учесть влияние давления на свойства газов, жидкостей и твердых тел.
и, следовательно, стократное сжатие одного моля идеального газа при 298 К приведёт к увеличению энергии Гиббса на 11400 Дж:
Чтобы охарактеризовать влияние давления на изменение энергии Гиббса в случае реальных газов, необходимо выразить в аналитической форме зависимость объема газа от давления, используя для этого уравнения состояние газа, и провести интегрирование в обозначенных пределах.
В случае конденсированных фаз, сжимаемость которых очень мала в сравнении с газами, можно принять, что V * f(p)« const, и, следовательно,
>
где V - мольный объем конденсированной фазы.
что почти на два порядка меньше в сравнении с величиной, характеризующей поведение идеального газа.
3. Критерии (G и Н)
Эта зависимость выражена очень слабо из-за малости мольного объема конденсированной фазы. Например, увеличение давления от 1 до 100 атм (от 1,01-105 Па до 1,01-107 Па) приводит к изменению энергии Гиббса для моля жидкой воды всего на 182 Дж:
[p# 100]
3.2.5. Изменение энергии Гиббса при смешивании идеальных газов при р и Т = с о n s t
Допустим, что в двух первоначально изолированных друг от друга сосудах, находящихся при одинаковой температуре, содержится п\ и П2 молей двух идеальных газов, имеющих одинаковое давление (р). После смешивания
общее давление газов останется неизменным, но их парциальные давления изменятся и станут равными р и р .
Поскольку согласно закону Дальтона: — - xs, то:
Р
После деления на ]Гп; получаем уравнение
i
Общее изменение энергии Гиббса может быть вычислено как сумма изменений для каждого газа в отдельности;
показывающее, как изменяется энергия Гиббса при смешивании двух идеальных газов в расчете на один моль смеси. Для n-компонентного раствора это уравнение приобретает вид:
Поскольку Xj < 1, то при смешивании энергия Гиббса уменьшается, как это и
должно быть в случае самопроизвольного процесса, происходящего в закрытой системе при постоянстве давления и температуры.
Сравним теперь это уравнение с выведенным ранее для энтропии
и вспомним, что
96
ДОСМ.=ДНСМ.-ТД8Ш
В результате приходим к выражению:
)
которое означает, что смешивание идеальных газов не сопровождается выделением или поглощением теплоты.
3.2.6. Изменение энергии Гиббса при обратимых и необратимых фазовых переходах 1 рода
При фиксированном давлении обратимые фазовые переходы 1 рода
осуществляются изотермически. Это означает, что энергия Гиббса в этих превращениях не изменяется (dG)p!T=0 и, следовательно, энергии Гиббса у
сосуществующих фаз в условиях их равновесия должны быть одинаковы. Например, в случаях:
равновесной кристаллизации
равновесного парообразования,
полиморфных превращений а -» р
Таким образом, в отличие от энтальпии, энтропии и теплоемкости, энергия Гиббса не претерпевает скачкообразных изменений при фазовых переходах 1 рода. Они сопровождаются лишь изменением величины
. (8G} производной — при температурах фазовых превращении. Графически это
иллюстрирует показанная на рис.19, зависимость G=f(T)p для индивидуального вещества, при нагревании которого в рассматриваемом интервале температур происходят плавление кристаллической фазы и испарение жидкости.
3. Критерии (G иН)
Рис.19, Изменение энергии Гиббса индивидуального вещества с температурой