5. Включение последовательной rс-цепи
под постоянное напряжение
Исходные предпосылки. Рассматриваемый типовой вариант переходного процесса соответствует процессам при подключении к источникам постоянных ЭДС различных реальных устройств, обладающих ёмкостью. К таким устройствам, в частности, относятся конденсаторы, разомкнутые на конце кабельные линии, а также испытании электропитания с входным сопротивлением ёмкостного характера (импульсные стабилизаторы напряжения, преобразователи постоянного напряжения в постоянное и др.).
Анализ переходных процессов в таких устройствах, несмотря на их многообразие, производится на основе единой простейшей электрической схемы замещения цепи, преображенной на рис.11.9.
Рис. 11.9
Сопротивление r может являться как параметром реального резистора, так и параметром эквивалентным, учитывающим сопротивления утечки конденсатора или кабеля, сопротивления соединительных проводов и т.п.
С учетом отмеченных особенностей при рассмотрении процессов в цепи на основе её схемы замещения, изображенной на рис.11.9, далее будем говорить о «ёмкости конденсатора» и о «заряде конденсатора».
Условия задачи. Необходимо определить переходный ток заряда конденсатора и переходные напряжения на заданных активном сопротивлении r и ёмкости с цепи при условии отсутствия заряда на конденсаторе до момента его подключения к источнику питания цепи.
РЕШЕНИЕ
Расчетная схема замещения цепи имеет вид, изображенный на рис.11.9. Начальные условия коммутации - нулевые, т.е.:
q (0) = 0; uC (0) = 0;
Система уравнений, описывающих процессы в рассматриваемой цепи, имеет вид:
(11.23)
Система уравнений (11.23) может быть сведена к одному неоднородному дифференциальному уравнению:
(11.24)
Уравнению (11.24) соответствует характеристическое сопротивление цепи rCP +1 = 0 и его решение .
Свободное напряжение на ёмкости определяется на основе уравнения
Решение этого уравнения аналогичного уравнению (11.7) и имеет вид аналогично (11.12):
где А – постоянная интегрирования; τ- постоянная времени, определяемая формулой τ = r . с (11.25)
Установившаяся составляющая напряжения определяется, исходя из физического смысла нового установившегося режима. По окончании переходного процесса конденсатор зарядится до величины напряжения испытания питания, т.е.:
u cy = U
7. Решение исходного уравнения (11.24) может быть записано так:
8.Постоянная интегрирования может быть найдена из начальных условий коммутации на основе второго закона коммутации (при t=0):
9. Искомое переходное напряжение на ёмкости представляет собой следующую функцию времени:
(11.26)
Переходный ток заряда в цепи:
(11.27)
где
Переходное напряжение на сопротивление r равно:
(11.28)
1
а)
По результатам анализа можно сделать следующие выводы:
а) напряжение на ёмкости в момент коммутации скачка не имеет и монотонно нарастает по экспоненте от его значения, имевшего место до коммутации (от нуля), до установившегося значения (рис.11.10,а), следовательно, второй закон коммутации выполняется;
б) при включении ёмкости на постоянное напряжение в цепи наблюдается скачок тока (рис.11.10, б)).
Все эти особенности переходного процесса необходимо учитывать в инженерной практике.
Постоянная времени цепи с ёмкостью. Входящий в показатель степени e функций переходных напряжений и тока параметр τ имеет, как и в цепи с индуктивностью, размерность времени:
Таким образом, и в цепи с ёмкостью постоянная времени τ имеет тот же физический смысл, что и в цепи с индуктивностью.
Из соотношения (11.25) для постоянной времени τ цепи с ёмкостью следует пути желаемого воздействия на длительность переходного процесса : для сокращения времени переходного процесса необходимо уменьшать ёмкость с и (или) электрическое сопротивление цепи r, а для его увеличения – увеличивать значения этих параметров.