- •1. Законы классической механики. Задачи динамики.
- •2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки в декартовых координатах и в проекциях на оси естественного трехгранника.
- •3. Решение второй задачи динамики точки. Определение постоянных интегрирования.
- •4. Дифференциальные уравнения относительного движения материальной точки. Переносная и кориолисова сила инерции.
- •5. Принцип относительности
- •6. Свободные колебания материальной точки без учета сопротивления
- •7. Затухающие колебания материальной точки.
- •8. Вынужденные колебания
- •9.Момент инерции тела относительно оси.Радиус инерции тела.
- •11(12).Моменты инерции простых тел относительно главных центральных осей:однородного тонкого стержня,сплошного круглого цилиндра.
- •12.Диф.Уравнения движения механической системы.
- •13.Теорема о движении центра масс механической системы.
- •14. Количество движения материальной точки и механической системы.
- •15. Элементарный импульс силы и импульс силы за конечный промежуток времени.
- •16. Теоремы об изменении количества движения материальной точки в дифференциальной и в конечной формах.
- •17. Теорема об изменении количества движения механической системы. Закон сохранения количества движения.
- •18. Момент количества движения материальной точки относительно центра и относительно оси.
- •19. Кинетический момент механической системы относительно центра и относительно оси. Кинетический момент твердого тела относительно оси вращения.
- •21(22) Диференциальные Уравнения движения твердого тела(поступательного, вращательного и плоскопараллельного движения твердого тела).
- •33. Физический и математический маятники. Период колебаний. Определение осевых моментов инерции тел.
- •37. Определение главного вектора и главного момента сил инерции механической системы.
- •33(36). Главный вектор сил инерции поступательно движущегося тела.
- •38). Главный вектор и главный момент сил инерции вращающегося тела в двух случаях: ось вращения проходит через центр масс тела и не проходит.
- •45.Обобщеные силы их вычисление,размерности обобщеных сил
- •46. Обобщеные силы имеющие потенциал.
- •47.Условия равновесия системы в обобщеных координатах
- •39.(49) Уравнение Лагранжа второго рода в случае потенциальных сил. Функция Лагранжа (кинетический потенциал).
- •40.Явление удара.Ударная сила и ударный импульс.Действие ударной силы на материальную точку.
- •41.Теорема об изменении кол-ва движения мех.Сис. При ударе.
- •42.Прямой центральный удар тела о неподвижную поверхность;упругий и неупругий удары.Коэфицент
9.Момент инерции тела относительно оси.Радиус инерции тела.
Моментом инерции тела относительно данной оси Оz (или осевым моментом инерции) называется скалярная величина равная сумме произведений масс всех точек тела на квадраты их расстояний от этой оси: . Из определения следует что момент инерции тела относительно любой оси является величиной положительной и не равной нулю.Согласно формуле момент инерции тела равен сумме моментов инерции всех его частей относительно той же оси.Для одной мат.точки,находящейся на расстоянииh от оси : .Моменты инерции относительно осей опр. Формулами:+,+,+.
Радиус инерции тела относ.оси Oz называется ленейная вел-на определяемая равенством,
M-масса тела.Радиус инерции геометрически равен расстоянию от оси OZ той точки,в которой надо сосредоточить муссу всего тела,чтобы момент инерции одной этой точки был равен моменту инерции всего тела.
10.Теорема о моментах инерции тела относительно параллельных осей.Теорема Гюйгенса: момент инерции тела относительно произвольной оси равен сумме момента инерции этого тела относительно оси,ей параллельной, проходящей через центр масс тела,сложенному с произведением массы всего тела на квадрат расстояния между осями. Если— момент инерции тела относительно оси, проходящей черезцентр масс тела, то момент инерции относительно параллельной оси, расположенной на расстоянии от неё, равен.
11(12).Моменты инерции простых тел относительно главных центральных осей:однородного тонкого стержня,сплошного круглого цилиндра.
Ось OX называется главной осью инерции тела, если центробежные моменты инерции Jxy и Jxz одновременно равны нулю. Через каждую точку тела можно провести три главные оси инерции. Моменты инерции тела относительно трёх главных осей инерции, проведённых в произвольной точке O тела, называются главными моментами инерции тела.Главные оси инерции, проходящие через центр масс тела, называются главными центральными осями инерции тела, а моменты инерции относительно этих осей — его главными центральными моментами инерции.Момент инерции стержня относительно оси, проходящей через его конец, равен: . Ось перпендикулярна к стержню и проходит через его середину:
Сплошного круглого диска:
12.Диф.Уравнения движения механической системы.
Рассмотрим сис.,состоящую из n мат.точек.Выделим какую-нибудь точку системы с массой .Обозначим равнодействующую всех приложенных к точке внешних сил через,а внутренних сил через.Если точка имеет при этом ускорение, то по основному закону динамики.Аналогичный результат получим для любой точкиУравнения представляют собой диф. Уравнения движения системы в векторной форме.Входящие в правые части уравнений силы могут в общем случае зависить от времени,координат точек системы и скоростей.Полное решение основной задачи динамики для системы будет состоять в том,чтобы,зная заданные силы и наложенные связи,проинтегрировать соответствующие диф. Уравнения и определить в результате закон движ. Каждой из точек системы и реакции связи.
13.Теорема о движении центра масс механической системы.
Уравнение и выражает теорему о движении центра масс системы: произведение массы системы на ускорение ее центра масс равно геометрической сумме всех действующих на систему внешних сил. Сравнивая с уравнением движения материальной точки, получаем другое выражение теоремы: центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внешние силы, действующие на систему. Проектируя обе части равенства на координатные оси, получим:
Эти уравнения представляют собою дифференциальные уравнения движения центра масс в проекциях на оси декартовой системы координат.Значение доказанной теоремы состоит в следующем.1) Теорема дает обоснование методам динамики точки. Из уравнений видно, что решения, которые мы получаем, рассматривая данное тело как материальную точку, определяют закон движения центра масс этого тела, т. е. имеют вполне конкретный смысл.2) Теорема позволяет при определении закона движения центра масс любой системы исключать из рассмотрения все наперед неизвестные внутренние силы. В этом состоит ее практическая ценность.