- •1. Классификация твердых тел по электрофизическим свойствам.
- •2. Основы зонной теории твердого тела.
- •4. Понятие эффективной массы электрона.
- •6. Плотность электронных состояний.
- •7. Функция Ферми-Дирака
- •8. Концентрация эл-ов и дырок в зонах.
- •9. Концентрация носителей заряда в невырожденном проводнике.
- •10. Концентрация носителей заряда в вырожденном полупроводнике
- •11. Степень заполнения примесных уровней. Уравнение электронейтральности
- •12. Температурная зависимость концентрации плотности заряда в полупроводниках
- •13. Температурная зависимость электропроводимости п/п-ов.
- •14. Квазиуровень Ферми.
- •15.Время жизни неравновесных носителей заряда. Межзонная рекомбинация
- •16. Фотопроводимость полупроводников. Эффект Дембера
- •17.Уравнение непрерывности
- •18. Дрейфовые и диффузионные токи
- •19 Диффузия и дрейф неравновесных носителей заряда в случае в случае монополярной проводимости
- •20. Диффузия и дрейф неосновных избыточных носителей заряда
- •21. Полупроводник во внешнем электрическом поле.
- •22. Контакт метал-полупроводник. Омический контакт
- •23.Выпрямление тока в контакте метал-полупровадник. Диоды Шотки
- •27. Выпрямление тока в р-n переходе.
- •26. Толщина слоя объемного заряда p/n перехода.
- •28, Вах тонкого р-н перехода
- •29. Барьерная и диффузионная емкости p-n-перехода
- •31. Фотоэффект на p-n-переходе
- •32. Гетеропереход.
- •33. Принцип действия б.Т. Физические параметры б.Т.
- •36. Эффект поля. Мдп-транзисторы.
- •24. Емкость запорного слоя Шотки
- •3. Заполнение энерг. Зон эл. И деление тел на металы, диэл., полупров.
33. Принцип действия б.Т. Физические параметры б.Т.
Схематическое изображение транзистора:
Рассмотрим принцип работы транзистора.
Когда ключ разомкнут, ток в цепи эмиттера отсутствует. При этом в цепи коллектора имеется небольшой ток называемый обратным током коллектора (Ik). Это ток очень маленький , так как при обратном смещении коллекторного перехода потенциальный барьер велик и непреодолим для основных носителей заряда – дырок коллектора и электронов базы. Замыкание ключа в цепи эмиттера приводит к появлению тока в этой цепи. Ток проходит через эмиттерный переход, получил название эмиттерного тока (Iэ). Он равен , но почти весь ток через эмиттерный переход обусловлен дырками. Эффективность оценивается коэффициентом инжекции γ. . Инжектированные через эмиттерный переход дырки проникают вглубь базы. Почти все дырки успевают пройти через тонкий слой базы и достигнуть коллекторного перехода участвуют в создании тока коллектора. Ток, как степень рекомбинации дырок с электронами в области базы мала, можно считать . То есть, дырки, которые все же рекомбинировали в области с электронами участвую в создании тока базы IБ: . Одним из основным параметром транзистора является коэффициент передачи тока эмиттера, который равен отношению приращения тока коллектора к приращению тока эмиттера при неизменном напряжении на коллекторном переходе: . Для оценки влияния рекомбинации носителей заряда в базе на усилительные свойства транзистора используется коэффициент переноса носителей заряда в базе, который показывает какая часть инжектированных эмиттером дырок достигнет коллекторного перехода: . Транзистор представляет собой управляющий прибор, так как величина его IК зависит от IЭ →
W – ширина базы.
jЭ – эффективность эмиттера.
Β – коэффициент переноса базы. Он показывает :
- эффективность коллектора;
- коэффициент передачи по току;
35. Физические принципы полевогоранзистора с управляющим p-n -переходом (ПТУП). Схематическое изображение ПТ с управляющим р - n переходом приведено на рисунке. Прибор состоит из области с проводимостью n- (или р-) типа, имеющей омические контакты, называемые истоком и стоком, и двух областей р- (или n-) типа, называемых затворами.На (рис.а) показан случай нулевого напряжения на всех электродах. За счет наличия обедненных областей вблизи р- n-переходов толщина проводящего канала между истоком и стоком меньше геометрического сечения n-области. Если к затворам приложить обратное смещение VDS, то размеры областей пространственного заряда (ОПЗ) увеличиваются и толщина проводящего канала еще более уменьшается ( рис. б). При приложении к стоку положительного по отношению к истоку напряжения VDS по каналу течет ток ID основных носителей (электронов), а толщина ОПЗ у стокового конца затвора увеличивается вследствие возрастания обратного напряжения между затвором и каналом (рис. в). Таким образом, возрастание VDS приводит к увеличению сопротивления канала за счет уменьшения горловины вблизи стока. При достаточно больших значениях VDS области пространственного заряда смыкаются (рис. г) и дальнейшее увеличение VDS практически не вызывает возрастания тока (режим насыщения). Напряжение между затвором и стоком, соответствующее смыканию ОПЗ, называется напряжением насыщения Vp0.Следует отметить, что канал может быть полностью перекрыт только при ID =0. При работе прибора в режиме насыщения вблизи стока существует очень узкая проводящая область, в которой плотность тока и электрическое поле велики. На стоковых характеристиках ПТУП (рис. 2,а) точки пересечения штриховой линии с кривыми ID ( VDS / Vp0.) соответствуют началу режима насыщения.
На практике при насыщении все же наблюдается незначительное возрастание тока с ростом VDS (рис. 2,б). Это возрастание связано с распространением ОПЗ по направлению к стоковому контакту и частично с увеличением электрического поля в канале. За счет расширения области смыкания в сторону истока стока возрастает так, как если бы длина затворов уменьшалась, а толщина канала оставалась постоянной. Это явление, называемое эффектом укорочения канала, определяет конечную величину сопротивления канала при увеличении VDS.Рассмотрим влияние напряжения затвора на характеристики прибора. Пусть VDS | Vp0|, а VGS =0. Этот случай соответствует ненасыщенному режиму работы (рис. 2,a). При увеличении обратного смещения на затворе толщина канала уменьшается, ток стока падает, и при VGS = VDS + Vp0, где VGS ‹0 и Vp0‹0, наступает режим насыщения. Таким образом, с ростом | VGS | значение VDS, соответствующее началу насыщения, уменьшается. С дальнейшим возрастанием | VGS | ток стока становится равным нулю при VGS = Vp0. При этом канал полностью перекрыт и представляет собой сплошную обедненную область.