- •1. Классификация твердых тел по электрофизическим свойствам.
- •2. Основы зонной теории твердого тела.
- •4. Понятие эффективной массы электрона.
- •6. Плотность электронных состояний.
- •7. Функция Ферми-Дирака
- •8. Концентрация эл-ов и дырок в зонах.
- •9. Концентрация носителей заряда в невырожденном проводнике.
- •10. Концентрация носителей заряда в вырожденном полупроводнике
- •11. Степень заполнения примесных уровней. Уравнение электронейтральности
- •12. Температурная зависимость концентрации плотности заряда в полупроводниках
- •13. Температурная зависимость электропроводимости п/п-ов.
- •14. Квазиуровень Ферми.
- •15.Время жизни неравновесных носителей заряда. Межзонная рекомбинация
- •16. Фотопроводимость полупроводников. Эффект Дембера
- •17.Уравнение непрерывности
- •18. Дрейфовые и диффузионные токи
- •19 Диффузия и дрейф неравновесных носителей заряда в случае в случае монополярной проводимости
- •20. Диффузия и дрейф неосновных избыточных носителей заряда
- •21. Полупроводник во внешнем электрическом поле.
- •22. Контакт метал-полупроводник. Омический контакт
- •23.Выпрямление тока в контакте метал-полупровадник. Диоды Шотки
- •27. Выпрямление тока в р-n переходе.
- •26. Толщина слоя объемного заряда p/n перехода.
- •28, Вах тонкого р-н перехода
- •29. Барьерная и диффузионная емкости p-n-перехода
- •31. Фотоэффект на p-n-переходе
- •32. Гетеропереход.
- •33. Принцип действия б.Т. Физические параметры б.Т.
- •36. Эффект поля. Мдп-транзисторы.
- •24. Емкость запорного слоя Шотки
- •3. Заполнение энерг. Зон эл. И деление тел на металы, диэл., полупров.
21. Полупроводник во внешнем электрическом поле.
Рассмотрим п/п-к во внешнем эл. поле
К п/п прикладываем полож. заряженную пластинку из метала. У поверхности п/п-ка будет возникать объемный отриц. заряд.
За счет эл. поля в п/п-ке
Уровень ферми не искривляется, при этом смещается в сторону дно Ес. Если в п/п F находится глубоко, он не выйдет в Ес.
Если выйдет – то п/п станет вырожденным.
Если поменяем полярность U, то
Изгиб – там, где есть эл. поле. Если в глубине п/п F был ближе к Ес (п/п n-типа), то вблизи границы F может стать ближе к Ev (п/п р-типа). слой, в котором свойства п/п-ка близки к свойствам проводника собственной провод. (физический p-n переход)
Рассмотрим уравнение Пуассона
Концентрация электронов в зоне проводимости
Рассм. случай слабого искривления энергетических зон (малое поле) =>
kT при комнатной T
эВ ;
эВ
,
–??? лина экранирования
С найдем из граничных условий (на поверхности п/п)
,
Чем больше концентрация электронов, тем на меньшее расстояние эл. поле проникает в глубь п/п. (для металлов – расстояние между узлами крист. решетки )
22. Контакт метал-полупроводник. Омический контакт
Е0 – уровень вакуума (при такой Е электроны становятся свободными в следствии термоэлектронной эмиссии)
Фм – термодинамическая работа выхода из метала; Фп – термодинамическая работа выхода из п/п.
χ – внешняя работа выхода
I. В случаи: Фм > Фп
Приведем эти материалы в контакт. Начнется обмен эл-ми. Т.к. F п/п выше F м => эл. начнут переходить из п/п в м., стремясь занять положение с меньшей Е. Возникает контактная разность потенциалов. Обмен зарядами прекр., когда контактное Е уравновесит этот ток.
– контактная разность потенциалов
Т.к. поле в метал не проникает, то оно будет сосредоточено в п/п.
L0 – толщина области объемного заряда.
Контакт м-м используется в термопаре. При контакте п/п с металлом образуется запорный слой – слой с высоким омическим сопротивлением.
II. В случаи: Фм > Фп
Например эл. поле будет противоположным. В равновесии энерг. зоны примут вид:
В обл. L0 n будет повышено => сопр. будет меньше. Это антизапорный контактный слой (прим.: при изготовлении низкоомных конденсаторов с п/п-ми). Аналогично можно рассмотреть контакт полупроводника р-типа с металлом (искривление зон будет в другую сторону).
Рассчитаем L0 на основе ур. Пуассона (для контакта мет-п/п)
Считаем, что . Тогда
Будем считать, что (вся донорная примись ионизирована).
Используем начальные условия:
1.
2.
3.
2. =>
1. =>
3. =>
– разность потенциальных энергий.
Барьерная емкость контакта метал-п/п
По формуле плоского конденсатора
На единицу площади:
При приложении к контакту внешнего напряжения ее сб может возрастать или снижаться в зависимости от того, приложено обратное или прямое U.
Это явление используется в варикапах
Это уравнение прямой линии
В координатах ,
Как правило к контакту прикладывают обратное U (иначе его сопротивление падает).
Это вольт-фарадная характеристика перехода.
.Омический контакт
О.к. – такой контакт в котором сопротивление
контактно мало и одинаково в обоих направлениях. Часто он необходим при изготовлений контакта м-полупроводник. Есть три способа достичь малого сопротивления.
1.Создать антизапорные слой в полупроводник п-тип
2.Создать контакт с плоскими зонами.
Подберем . Но такие материалы трудно подобрать.
Кроме того, не существует идеального проводника на его поверхности существует поверхностные электронные состояния, и (возможен захват электронов) изгиб зон всегда есть. Достигают очень малую толщину область обычного заряда. Это достигает сильным легированием полупроводника.
Может наблюдение явление тунелирование – прохождение электронов через переход без потери энергий. Электроны туннелируют в одном или другом направление.