- •1. Развитие представлений о природе света.
- •2. Понятие о когерентности электромагнитных волн.
- •3. Интерференция света. Условие интерферентности волн.
- •4. Методы наблюдения интерференции света. Метод Юнга.
- •6. Расчет интерференциоии от 2-х источников света
- •5. Методы наблюдения интерференции света. Зеркала Френеля.
- •7. Интерференция в тонких пленках.
- •8. Ннтерференционные приборы и их применение.
- •9. Принцип Гюйгенса-Френеля.
- •10. Метод зон Френеля.
- •11. Явление дифракции. Дифракция Френеля на круглом отверстии.
- •Дифракция френеля на к руглых отверстиях
- •12. Явление дифракции. Дифракция Френеля на непрозрачном диске.
- •14. Дифракционная решетка. Главные и дополнительные максимумы и минимумы.
- •15. Расчет формулы дифракционной решетки
- •16. Применение дифракционной решетки. Разрешающая способность.
- •Применение явлений д-ии света
- •17. Дифракция рентгеновских лучей.
- •18 .Основы голограмм.
- •19. Дисперсия света.
- •33. Квантовая теория Планка. Формула Планка.
- •20. Электронная теория дисперсии света.
- •21. Поглощение света. Закон Бугера.
- •В прозрачных изотропных средах и в кристаллах куб. Системы может возникать двойной луч преломления под влиянием внеш. Воздейс–й, в частности это происходит при мех. Дифор. Тв. Тел.
- •27. Вращение плоскости поляризации. Эффект Фарадея.
- •28. Тепловое излучение и его характеристики.
- •29. Закон Кирхгофа для равновесного излучения.
- •30 Абсолютно черное тело. Закон Стефана-Больцмана.
- •31. Абсолютно черное тело. Закон смещения Вина.
- •32. Абсолютно черное тело. Формула Релея-Джинса.
- •34. Внешний фотоэффект и его законы.
- •35. Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта.
- •36. Модель атома Резерфорда и ее недостатки.
- •37. Закономерности в спектре излучения атома водорода.
- •39. Корпускулярно-волновой дуализм свойств вещества.
- •44. Уравнение Шредингера для стационарных состояний.
- •40. Волны де Бройля и их свойства.
- •41. Соотношение неопределенности Гейзенберга.
- •42. Волновая функция и её статический смысл.
- •43. Общее уравнение Шредингера нерелятивистской квантовой механики
- •45. Прохождение частицы через потенциальный барьер.
- •46. Решение уравнения Шредингера для водородоподобных атомов
- •47. Квантовые числа, их физический смысл.
- •49. Спин электрон. Спиновое квантовое число.
- •48. Пространственное распределение электрона в атоме водорода.
- •50. Принцип Паули. Распределение электронов в атоме по состояниям.
- •55. Спонтанное и вынужденное излучение фотонов.
- •51. Периодическая система Менделеева.
- •52. Рентгеновские спектры. Природа сплошного и характеристического рентгеновских спектров.
- •53. Физическая природа химической связи в молекулах. Понятие об энергетических уровнях.
- •54. Колебательные и вращательные спектры молекул.
- •56. Принцип работы квантового генератора.
- •57. Твердотельные и газоразрядные лазеры. Их применение.
- •58. Фононы. Теплоемкость кристаллической решетки.
- •59. Элементы зонной теории в кристаллах.
- •60. Энергетические зоны в кристаллах. Валентная и зона проводимости.
- •62. Понятие о квантовой статистике Ферми-Дирака. Уровень Ферми.
- •1. Развитие представлений о природе света.
11. Явление дифракции. Дифракция Френеля на круглом отверстии.
Дифракцией света называется явление отклонения от прямолинейного распространения волн, огибание волнами препятствий и захождение волн в область геометрической тени.
Дифракция френеля на к руглых отверстиях
а) CD – экран. Экран с круглым отверстием
AB. Исследуем световое воздействие в точке р, лежащей на линии пересечения источника S с центром отр. Отверстие вырезает часть волновой поверхности.
Разобьем открытую часть волновой поверхности на зоны Френеля. В зависимости от размеров отверстий на ней укладывается то или иное количество зон. Если отверстие пропускает 1, 3 или 5 зон, то световое воздействие в точке р больше, чем при полностью открытом волновом фронте. Максимум светового воздействия в точке р при k=1 (см последний рисунок в прошлом абзаце). Если отверстие открывает небольшое четное число зон Френеля (k=2,4,6), то световое воздействие всегда больше, чем при полностью открытом волновом фронте. Min воздействия отвечает отверстию в 2 зоны Френеля.
б ) Дифракция Френеля на … Световая волна встречает на своем пути непрозрачный круглый экран AB (на рисунке ошибка – АВ – там снизу на самом деле).
Исследуем световое воздействие в точке p. Экран перекрывает часть зон Френеля. Разобьем открытую часть световой поверхности на зоны Френеля. Согласно рассуждениям методом зон Френеля: A=(An+1)/2 + [(An+1)/2 – (An+2)/2 + (An+3)/2] + … + - Ak/2. n – число перекрытых зон Френеля. An+1 – амплитуда от 1-ой открытой зоны. A=(An+1)/2. Итак, если число зон, перекрытых экраном AB невелико, точка р останется освещенной, причем интенсивность освещенности не отличается практически от интенсивности освещенности, создаваемой полностью открытым световым фронтом. По мере увеличения размеров экрана АВ амплитуда от 1-ой открытой зоны будет убывать, однако точка р остается освещенной до тех пор, пока число перекрытых зон Френеля достаточно мало и лишь при условии, что экран перекрывает большее число зон Френеля, в точке р будет наблюдаться min, т.е. геометрическая тень от экрана АВ.
12. Явление дифракции. Дифракция Френеля на непрозрачном диске.
Дифракцией света называется явление отклонения от прямолинейного распространения волн, огибание волнами препятствий и захождение волн в область геометрической тени.
Д ифракция Френеля на диске. Световая волна встречает на своем пути непрозрачный круглый экран AB (на рисунке ошибка – АВ – там снизу на самом деле). Исследуем световое воздействие в точке p.
Экран перекрывает часть зон Френеля. Разобьем открытую часть световой поверхности на зоны Френеля. Согласно рассуждениям методом зон Френеля:
A=(An+1)/2 + [(An+1)/2 – (An+2)/2 + (An+3)/2]+ … + - Ak/2. n – число перекрытых зон Френеля. An+1 – амплитуда от 1-ой открытой зоны. A=(An+1)/2. Итак, если число зон, перекрытых экраном AB невелико, точка р останется освещенной, причем интенсивность освещенности не отличается практически от интенсивности освещенности, создаваемой полностью открытым световым фронтом. По мере увеличения размеров экрана АВ амплитуда от 1-ой открытой зоны будет убывать, однако точка р остается освещенной до тех пор, пока число перекрытых зон Френеля достаточно мало и лишь при условии, что экран перекрывает большее число зон Френеля, в точке р будет наблюдаться min, т.е. геометрическая тень от экрана АВ.
1 3. Явление дифракции. Дифракция Фраунгофера на щели.
Пусть на щель шириной падает монохроматический свет с длиной волны . Из-за дифракции свет после щели распространяется во всех направлениях. Лучи, которые идут не отклоняясь, собираются линзой в точке D (экран находится в фокальной плоскости линзы). Точка D - главный фокус линзы. Рассмотрим лучи, которые дифрагируют под углом . Они соберутся на экране в некоторой точке B (побочном фокусе линзы). Лучи, дифрагирующие под другими углами, соберутся в других точках на экране. В итоге экран будет освещен во многих местах, на нем будет чередование света и тени. Окажется в точке B минимум или максимум зависит от разности хода поступающих сюда волн. Щель является волновой поверхностью. По принципу Гюйгенса каждая точка ее есть источник вторичных волн. Найдем разность хода волн, приходящих в точку B. Для этого проведем фронт волны BD. Точный расчет показывает, что оптические пути MB и FB одинаковы (геометрически путь FB короче, но здесь толще линза). Поэтому разность хода лучей 1 и 2 равна . Проведем систему плоскостей параллельных MF на расстоянии друг от друга. Разность хода разделиться на участки длиной , а щель на полоски, называемые зонами Френеля.
Площади этих зон одинаковы, поэтому по принципу Гюйгенса-Френеля они испускают волны равной интенсивности. Разность хода между соответствующими точками соседних полосок по построению равна . Поэтому, если в щели укладывается четное число зон Френеля, они попарно друг друга погасят. Тогда в точке B будет наблюдаться минимум, если нечетное, то одна зона окажется непогашенной и в точке B будет максимум.