- •1. Гидростатика. Введение.
- •2. Предмет курса, его цели и задачи.
- •3. Роль гидравлики в нефтегазовом деле.
- •4. Основные понятия и определения.
- •5. Модели жидкостей.
- •6. Основные физические свойства жидкостей (смотри вопрос 4)
- •7. Плотность. Удельный вес (смотри вопрос 4)
- •8. Температурное расширение (смотри вопрос 4)
- •9. Сжимаемость жидкости. Коэффициент объемного сжатия (смотри вопрос 4)
- •10. Вязкость. Кинематическая и динамическая (смотри вопрос 4)
- •11. Неньютоновские жидкости
- •12. Гидростатика. Силы действующие на жидкость
- •13.Гидростатическое давление
- •15. Равновесие жидкости в поле силы тяжести
- •16-17. Основное уравнение гидростатики. Закон Паскаля
- •18. виды давления: избыточное, вакуумметрическое, абсолютное (полное)
- •19. Пьезометрическая высота
- •20. гидростатическое давление на плоскую поверхность
- •21. Понятие центра давления
- •22. Закон Архимеда
- •23. Методы исследования движения жидкости
- •24. Линии и труба тока, элементарная струйка, поток, локальные и средние скорости
- •25. Уравнение расхода жидкости
- •26. Уравнение неразрывности
- •27. Ламинарный и турбулентный режим течения вязкой жидкости
- •28. Опыты рейнольдса
- •29. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной и реальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости
- •Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости.
- •30. Геометрический, физический и энергетический смысл уравнения Бернулли
- •31. Гидравлический уклон
- •32. Уравнение для потока жидкости с поперечным сечением конечных размеров
- •34. Виды гидравлических сопротивлений
- •35. Режимы течения жидкости в трубах
- •36. Число Рейнольдса
- •37. Ламинарное и турбулентное течения в трубах
- •38. Гидравлические сопротивления по длине
- •39. Местные гидравлические сопротивления
- •40. Формула Дарси-Вейсбаха
- •41. Закон Пуазейля
- •42. График Никурадзе
- •43. Внезапное сужение и внезапное расширение трубопровода.
- •44. Постепенное расширение и постепенное сужение трубопровода
- •45. Классификация трубопроводов
- •46. Три основные задачи расчета простого трубопровода
- •47. Особенности расчета трубопроводов работающих под вакуумом
- •48. Понятие о расчете сложных трубопроводов
- •49. Трубопровод с насосной подачей
- •50. Истечение жидкости из отверстий в тонкой стенке
- •51. Истечение из сосудов со свободной поверхностью
- •52. Стечение под уровень
- •53. Истечение жидкости через насадки
- •55. Насадки, их виды и области применения.
- •57.Введение в подземную гидромеханику
- •58.Основные понятия теории фильтрации
- •59.Скорость фильтрации. Проницаемость
- •60.Опыты и закон Дарси
- •61.Пределы применимости закона Дарси и причины его нарушения
- •63. Нелинейные законы фильтрации
- •64.индикаторные кривые
- •65. коэф продуктивности скважины
- •66.Установившаяся фильтрация несжимаемой жидкости
- •67.Плоские установившиеся потоки
- •68.прямолинейно-параллельная фильтрация
- •69.дебит и распределение давления при линейной фильтрации
- •70.плоско-радиальная фильтрация жидкости
- •71.понятие о гидродинамическом несовершенстве скважины
- •72.дополнительные фильтрационные сопротивления
- •73.способы расчетов течений в несовершенных скважинах
vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943
, (18)
то закон Дарси справедлив.
Таким образом, равенство (18) должно выполняться при . Данный параметр упрощает исследование границы применимости линейного закона фильтрации.
Нижняя граница определяется проявлением неньютоновских реологических свойств жидкости, е е взаимодействия с твердым скелетом пористой среды при достаточно малых скоростях фильтрации. Ограничимся формулировкой наиболее простого нелинейного закона фильтрации неньютоновских жидкостей, в основе которого лежит модель фильтрации с предельным градиетом. Для случая одномерного линейного потока его можно представить в виде
(19)
,
63. Нелинейные законы фильтрации
Проведенные в дальнейшем эксперименты показали, что закон Дарси не является универсальным и нарушаются области малых и больших скоростей. Нарушение в области малых скоростей связано с молекулярным эффектом. Причины, вызывающие отклонение от закона Дарси при больших скоростях, являются до настоящего времени предметом дискуссии среди исследователей.
, (9)
Двучленный закон фильтрации в дифференциальной форме при прямолинейной фильтрации газа в принятых сейчас обозначениях, без учета силы тяжести имеет два вида записи:
, (10)
или
(11)
где - дополнительная константа пористой среды, определяемая экспериментально,l– коэффициент макрошероховатости, характеризующий структуру порового пространства, - плотность газа (жидкости).
Первое слагаемое в правой части уравнения (10) учитывает потери давления вследствие вязкости жидкости, второе слагаемое – инерционную составляющую сопротивления движению жидкости, связанную с криволинейностью и извилистостью поровых каналов.
При малых скоростях течения природа нелинейности закона фильтрации иная. Чем в области больших скоростей фильтрации (больших значений числа Рейнольдса). Она связана с проявлением неньютоновских свойств фильтрующихся флюидов, а также других Физико-химических эффектов. Поэтому для качественного изучения вопроса и количественной оценки этих эффектов необходимо отказаться от модели вязкой однородной жидкости и заменить ее какой -либо другой реологической моделью пластового флюида.
Ограничимся формулировкой наиболее простого нелинейного закона фильтрации неньтоновских жидкостей, в основе которого лежит модель фильтрации с предельным градиентом. Для случая одномерного линейного потока его можно представить в виде
vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943
, (),
,,
где - предельный (начальный) градиент давления, по достижении которого начинается движение жидкости: при меньших значениях градиента движения отсутствует, этот параметр измеряется в лабораторных условиях.
Закон фильтрации записывают также в виде одночленной степенной формулы:
(12)
где С иn- постоянные, определяемые опытным путем, причем 1<n< 2.
При n= 1 из (12) получается закон Дарси, приn= 2 – квадратичный закон А.А. Краснопольского.
Таким образом, формула (10) имеет два параметра иk, которые подлежат дальнейшему изучению и установлению связи между ними.
Входящий в линейный закон фильтрации Дарси (8) коэффициент проницаемости определяется при исследовании кернов или на основе гидродинамических исследований.
Исследованиями показано, что для пористых сред коэффициент проницаемости зависти от размера зерен и их дисперсности, коэффициента пористости, формы зерен, степени их сцементированности и. т. д.
Л. С. Лейбензон предложил выразить коэффициент проницаемости в виде:
(13)
где d– линейный размер (диаметр) зерен пористой среды,Sl– безразмерный критерий (число Слихтера), зависящий от коэффициента пористости и структуры порового пространства, т. е.
(14)
где - некоторый параметр, характеризующий структуру порового пространства пласта,m – коэффициент пористости.
64.индикаторные кривые
1.1 Исследование скважин на приток Проводится для определения коэффициента продуктивности скважины. Не менее четырех раз
меняется режим работы скважины (дебит) с помощью штуцерной колодки. При каждом значении дебита замеряют величину забойного давления. Величину пластового давления, замеряют в остановленной скважине.
Определяют величину депрессии на пласт. Депрессия – это разница между пластовым и забойным давлением.
Где – Депрессия.
-Пластовое давление.
-Забойное давление.
Строят индикаторную диаграмму в координатах (рис.1)
vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943
(рис. 1)
На индикаторной линии берут любую точку Р определяют её координаты и находим коэффициент продуктивности скважины:
где К - Коэффициент продуктивности скважины.
Исследование скважин при неустановившемся режиме фильтрации проводят для определения гидродинамических характеристик пласта Строят кривые восстановления давления КВД (в остановленной скважине) и КПД (кривая падений
давлений в скважине запущенной в работу). Кривые строятся в координатах для построения кривой прослеживают во времени изменения забойного давления:
Где - Давление на любой момент времени.
- Давление на забой до остановки скважины.
(рис.2)
Исследование скважин - комплекс работ по:
установлению интенсивности притока жидкости из пласта в скважину
определению места поступления воды, притока жидкостей и газов через нарушения в эксплуатационной колонне
отбору глубинных проб нефти
измерению давлений и температур по стволу скважины, глубины и колебаний уровней
контролю за техническим состоянием обсадной колонны и цементного кольца
vk.com/club152685050 | vk.com/id446425943
К косвенным методам исследования скважины на приток относится замер глубины динамического уровня жидкости в межтрубном пространстве, устанавливающегося при том или ином режиме откачки специальными приборами - эхолотами.
Эхолот работает следующим образом. В межтрубное пространство посылается звуковой импульс, который отражается от уровня жидкости, возвращается к устью скважины и улавливается микрофоном, соединенным через усилитель с регистрирующим устройством, записывающим все сигналы на бумажной ленте в виде диаграммы.
Бумажная лента движется с помощью лентопротяжного механизма с постоянной скоростью. Измеряя расстояние между двумя пиками диаграммы, соответствующими начальному импульсу и отраженному от уровня, можно определить глубину этого уровня.
2. Виды индикаторных диаграмм
(рис. 3)
1.Индикаторная линия прямая выходит из начала координат, если движение жидкости в пласте подчиняется закону Дарси то скорость движения жидкости в пласте прямо пропорционально перепаду давлений и обратно пропорционально перепаду давлений.
2.Выпуклая линия – движение жидкости в пласте не подчиняется закону Дарси.
3.Вогнутая линия – скважина не вышла на режим или неправильно произведены замеры.
4.Линия не из начала координат для тяжелых вязких нефтей.
65.коэф продуктивности скважины
Коэффициент продуктивности относится к основным гидродинамическим показателям такой системы сообщающихся сосудов, каковой является скважина.
Значение показателя продуктивности источника зависит от мощности и проницаемости пласта, компонентного состава, вязкости, совершенства вскрытия водоносного пласта, загрязненности призабойной зоны, ее физико-химических свойств и др. Также коэффициент продуктивности может меняться в зависимости от изменения свойств призабойной зоны скважины и насыщенности пласта. Численно данный показатель равен соотношению дебита источника к депрессии, которая возникает в забое:
При этом сам коэффициент продуктивности "n" измеряется в м³/(сут*Мпа), дебит скважины Q - в м³/сут,
а- депрессия, в Мпа.