- •В.В. Нескоромных разрушение горных пород при проведении геологоразведочных работ
- •ВведенИе
- •Глава 1. Общие сведения о методах разрушения
- •1.2. Общие сведения о горных породах
- •1.3. Механические свойства горных пород при простых видах деформации
- •Реологические модели для исследования поведения горных пород
- •1.4. Условия, определяющие состояние горных пород в процессе их разрушения при бурении
- •Глава 2. Теоретические основы механики разрушения горных пород
- •2.1 Основы механики разрушения твердых тел
- •2.1.1. Теоретическая прочность твердых тел
- •2.1.2. Теория разрушения твердых тел а. Гриффитса
- •2.1.3. Понижение прочности твердых тел физико-химическими методами
- •2.1.4. Теория эффективных растягивающих напряжений
- •2.2. Напряжение в горных породах под действием сосредоточенной силы
- •Основные положения теории Буссинеска
- •2.3. Основные параметры процесса разрушения горных пород
- •2.4. Влияние формы внедряемого индентора на процессы деформирования и разрушения горной породы
- •2.4.1. Разрушение горной породы при вдавливании плоского цилиндрического индентора
- •2.4.2. Разрушение горной породы при вдавливании индентора сферической формы
- •2.4.3. Разрушение горной породы при вдавливании пирамидального и клиновидного инденторов
- •2.5. Влияние касательной нагрузки на напряженное состояние горной породы при осевом внедрении инденторов
- •2.6. Влияние скорости и интенсивности приложения нагрузки на процесс разрушения горных пород
- •2.7. Особенности разрушения инденторами анизотропных горных пород
- •2.8. Динамическое разрушение горных пород
- •2.8.1. Основные принципы и закономерности динамического разрушения горных пород
- •2.8.2. Механизм и энергоемкость разрушения горных пород при динамическом нагружении
- •2.8.3. Разрушение горной породы ударом при несимметричном нагружении индентора
- •Глава 3. Основные физико-механические свойства горных пород, определяющие их буримость
- •3.1. Твердость минералов и горных пород
- •3.1.1. Влияние внешней среды на твердость горных пород
- •Экспериментальные зависимости свойств горных пород от воздействия
- •3.1.2. Влияние диаметра индентора на твердость горных пород
- •3.1.3. Разрушение породы внедрением нескольких инденторов
- •3.1.4. Твердость анизотропной горной породы
- •Параметры физико-механических свойств и буримости туфо-дацита
- •3.2. Изнашивание буровых инструментов и абразивность горных пород
- •3.2.1. Теоретические основы процесса изнашивания бурового инструмента
- •3.2.2. Влияние внешней среды на абразивное изнашивание инструмента
- •3.2.3. Направления и методы повышения износостойкости и создания высокоресурсного бурового инструмента
- •3.2.4. Методы изучения изнашивания инструмента при взаимодействии с горной породой
- •3.2.5. Методика определения динамической прочности, абразивности и категорий горных пород по буримости
- •3.2.6. Классификация горных пород по трещиноватости
- •3.3. Оценка буримости горных пород методом вызванной акустической эмиссии
Глава 2. Теоретические основы механики разрушения горных пород
2.1 Основы механики разрушения твердых тел
2.1.1. Теоретическая прочность твердых тел
П рочность твердых тел определяется в первую очередь силами взаимодействия между атомами или ионами, составляющими тело, и строением кристаллов (типом кристаллической решетки). Анализируя силы взаимодействия, можно определить предел прочности материала, величину модуля упругости, энергию связи кристалла и коэффициент поверхностного натяжения
[23, 36, 37].
На рис. 2.1 показана зависимость (кривая 1) сил межатомного взаимодействия F от расстояния r0 между центрами двух соседних атомов в твердом теле, если пренебречь влиянием окру-жающих атомов. Между атомами одновременно действуют силы притяжения (кривая 2) и отталкивания (кривая 3). Результирующая этих двух сил (кривая 1) и представляет силу межатомного взаимодействия.
Силы отталкивания при уменьшении расстояния между атомами возрастают быстрее, чем силы притяжения. В связи с этим существует расстояние rо, при котором силы притяжения и отталкивания уравновешиваются, а результирующая сила равна нулю. При равновесном состоянии ro =1 Ǻ (ангстрем) = 10-10 м.
При расстоянии между атомами меньше равновесного (r < ro) преобладают растягивающие силы, а при большем (r > ro) – преобладающими являются силы притяжения.
Механизм упругого деформирования. При сжатии кристалла в пределах упругого деформирования наблюдается стремление к восстановлению прежнего размера и объема кристалла, поскольку при деформации сжатия преодолеваются силы отталкивания, и уменьшается расстояние r0.
Механизм пластического деформирования. Силы отталкивания действуют до тех пор, пока разрушающие усилия и напряжения не станут критическими и не произойдет разрыв кристалла. После этого наступает этап разъединения частей кристалла породы, происходит увеличение расстояния между центрами атомов, что проявляется в сопротивлении разрушению, а значит, начинают работать силы притяжения между атомами. Разрыв, разделение частей уже практически разрушенного кристалла будет затруднен в той степени, каковы силы межатомного взаимодействия кристалла, и в какой степени произошло разрушение кристалла.
Как известно, под пределом прочности понимают наибольшее напряжение, которое может выдержать материал, не разрушаясь. При растяжении образца предел прочности (временное сопротивление) определяется максимальной величиной результирующей силы межатомного притяжения, приходящейся на единицу площади сечения, перпендикулярного направлению растяжения. На рис. 2.1 видно, что результирующая сила межатомного взаимодействия имеет максимальное значение Fmax, когда расстояние между центрами атомов составляет rр.
Для разрушения тела вдоль некоторой поверхности необходимо, чтобы все пары атомов, расположенные по обе стороны от этой поверхности, испытывали действие силы, большей Fmax . Напряжение, соответствующее силе Fmax , называют теоретической прочностью на разрыв σтеор=(0,1-0,2) Е, где Е – модуль упругости.
Силу Fmax можно ориентировочно определить из закона Кулона [37]:
(2.1)
где q – заряд иона, Кл;
ε0 – смещение атомов (деформация), м;
r – расстояние между атомами, при котором может происходить разрушение, м.
Поверхностный слой атомов в принятой модели твердого тела можно интерпретировать как растянутую упругую тончайшую пленку. Чтобы оторвать такой поверхностный слой атомов от других слоев, необходимо совершить работу против сил поверхностного натяжения материала. Если такой отрыв состоится, то произойдет процесс разрушения тела, а в результате будем иметь две части тела. Как следствие такого разрушения, происходит образование новых двух поверхностей.
Если площадь сечения тела в месте разрыва была S, то общая площадь образовавшихся новых поверхностей S1 , будет S1=2S.
Удельная энергия связи единицы поверхности разрыва твердого тела равна ωнов = Nсв W1, где W1 – энергия одной связи, а Nсв – количество связей, приходящихся на 1 м2 поверхности.
Энергия связи всей поверхности будет равна W= ωнов S. Эта энергия принадлежит слоям атомов, находящихся с обеих сторон плоскости разрыва.
За меру сопротивления материала разрушению берут коэффициент поверхностного натяжения, который обычно используют применительно к жидкостям. В механике разрушения твердого тела этот коэффициент имеет несколько иную физическую интерпретацию. Его интерпретируют как величину γ, которая представляет отношение энергии W на границе вещества к единице площади S его поверхности (при постоянной температуре):
. (2.2)
В этом случае величину γ [Н/м] называют удельной поверхностной энергией разрушения, которая в количественном отношении представляет работу, необходимую для создания единицы новой поверхности из данного материала. В механике сплошной среды удельная поверхностная энергия разрушения играет очень важную роль, т.к. представляет собой меру сопротивления материала разрушению в результате развития в нем трещин.