- •Кинематика поступательного движения. Вектор скорости и ускорения.
- •Вычисление пройденного пути. Средние значения
- •Кинематика вращательного движения. Связь между угловыми и линейными скоростями.
- •Кинематика вращательного движения. Связь между линейными и угловыми ускорениями.
- •Тангенциальное и нормальное ускорение.
- •6. Второй закон Ньютона как уравнение движения.
- •7. Консервативные силы. Потенциальная энергия частицы в поле. Связь между потенциальной энергией и силой поля.
- •8. Работа. Кинетическая энергия частицы.
- •21. Внутренняя энергия и теплоемкость идеального газа.
- •22. Энтропия при обратимых процессах
- •23.Электрическое поле точечного заряда. Принцип суперпозиции для вектора напряженности.
- •24. Расчет электрического поля длинной прямой равномерно заряженной нити на основе поля точечного заряда.
- •25. Поток вектора напряженности электростатического поля. Теорема Гаусса. Интегральная и дифференциальная формы.
- •41. Закон Ома для однородного проводника. Закон Ома в дифференциальной форме.
- •26. Циркуляция вектора . Потенциал.
- •27. Связь между напряженностью поля и потенциалом. Эквипотенциальные поверхности и силовые линии.
- •29. Теорема Гаусса для вектора .
- •30. Вектор (электрическое смещение). Теорема Гаусса для вектора .
- •33 Магнитное поле.Магнитная индукция. Закон Био-Савара-Лапласа
- •Теорема о потоке вектора .
- •Теорема о циркуляции вектора .
- •38.Магнитное поле в веществе. Токи намагничивания. Теорема о циркуляции вектора намагниченности .
- •Напряженность магнитного поля . Теорема о циркуляции .
- •40 Плотность энергии электромагнитного поля
- •43. Явление электромагнитной индукции. Контур движется в постоянном магнитном поле. Контур покоится в переменном магнитном поле.
23.Электрическое поле точечного заряда. Принцип суперпозиции для вектора напряженности.
Взаимодействие между зарядами осуществляется через электрическое поле. Всякий заряд изменяет свойства окружающего его пространства — создает в нем электрическое поле. Это поле проявляет себя в том, что помещенный в какую-либо его точку электрический заряд оказывается под действием силы. Следовательно, для того чтобы выяснить, имеется ли в данном месте электрическое поле, нужно поместить туда заряженное тело и установить, испытывает оно действие электрической силы или нет. По величине силы, действующей на данный заряд, можно судить об «интенсивности» поля.
Напряженность электр. поля численно равна силе, действующей на единичный точечный заряд, находящийся в данной точке поля. Направление вектора Е совпадает с направлением силы, действующей на положительный заряд. Напряженность поля точечного заряда пропорциональна величине заряда q и обратно пропорциональна квадрату расстояния r от заряда до данной точки поля r – расстояние от точечного заряда q, создающего поле, до точки наблюдения. Что на всякий точечный заряд в точке поля с напряженностью Е будет действовать сила .
Разные пробные заряды будут обладать в одной и той же точке поля различной энергией Wр/ Wр// Однако отношение будет для всех зарядов одним и тем же
Величина называется потенциалом поля в данной точке и используется, наряду с напряженностью поля для описания электрических полей.
Потенциал поля, создаваемого системой зарядов, равен алгебраической сумме потенциалов, создаваемых каждым из зарядов в отдельности. В СИ за единицу потенциала - вольт (В).
Принцип суперпозиции
Сила, с которой система зарядов действует на некоторый не входящий в систему заряд, равна векторной сумме сил, с которыми действует на данный заряд каждый из зарядов системы в отдельности. Отсюда вытекает, что напряженность поля системы зарядов равна векторной сумме напряженностей полей, которые создавал бы каждый из зарядов системы в отдельности:
Последнее утверждение носит название принципа суперпозиции(наложения) электрических полей.
Принцип суперпозиции позволяет вычислить напряженность поля любой системы зарядов. Разбивая протяженные заряды на достаточно малые доли dq, любую систему зарядов можно свести к совокупности точечных зарядов.
24. Расчет электрического поля длинной прямой равномерно заряженной нити на основе поля точечного заряда.
Пусть τ — линейная плотность заряда нити. Выделим участок нити длиной Δl и окружим его цилиндрической поверхностью, расположенной так, что ось цилиндра совпадает с нитью (рис.).
Линии напряженности электростатического поля, создаваемого нитью в сечении, перпендикулярном самой нити, направлены перпендикулярно боковой поверхности цилиндра, поэтому поток напряженности сквозь боковую поверхность. Через оба основания цилиндра поток напряженности равен нулю (α = 90°, cos α = 0). Тогда полный поток напряженности через выделенный цилиндр
где R — радиус цилиндра
Заряд, находящийся внутри этого цилиндра, q = τ · Δl.
Согласно теореме Остроградского—Гаусса, можно записать .
Следовательно, модуль напряженности поля, создаваемого равномерно заряженной бесконечно длинной нитью на расстоянии R от нее,