- •Введение.
- •Глава 1. Уравнения максвелла - основные уравнения электромагнитного поля
- •1.1. Основные вектора, характеризующие электромагнитное поле
- •1.2. Первое уравнение Максвелла
- •1.3. Второе уравнение Максвелла
- •1.4. Система уравнений Максвелла
- •Интегральная форма записи уравнений Максвелла:
- •Дифференциальная форма записи уравнений Максвелла:
- •1.5. Векторы электромагнитного поля на поверхности раздела двух сред (граничные условия) Постановка задачи.
- •Граничные условия для нормальных составляющих векторов электрического поля.
- •Граничное условие для, нормальных составляющих, векторов магнитного поля.
- •Граничные условия для тангенциальных составляющих векторов электрического поля.
- •Граничные условия для тангенциальных составляющих векторов магнитного поля.
- •1.6. Вопросы для самопроверки
- •Глава 2. Энергия и энергетические преобразования в электромагнитном поле
- •2.1. Закон Джоуля - Ленца. Энергия электромагнитного поля
- •2.2. Теорема Умова - Пойнтинга
- •2.3. Вопросы для самопроверки
- •Глава 3. Электродинамические потенциалы и классификация полей
- •3.1. Формальное введение магнитного векторного и электрического скалярного потенциалов
- •3.2. Запись системы уравнений Максвелла через скалярный электрический и векторный магнитный потенциалы
- •3.3. Классификация электромагнитных полей
- •3.4. Вопросы для самопроверки
- •Глава 4. Статические поля
- •4.1. Основные уравнения электростатического поля
- •4.2. Применение принципа симметрии для расчета простейших полей
- •1. Поле точечного заряда в однородной среде
- •2. Поле заряженной оси
- •3. Поле заряженного цилиндра
- •4. Поле и емкость коаксиального кабеля
- •5. Поле бесконечно протяженной заряженной плоскости
- •4.3. Применение принципа суперпозиции для расчета полей
- •1. Поле диполя
- •2. Поле двух заряженных осей
- •4.4 Метод зеркальных изображений
- •4.4.1. Поле заряженной оси, расположенной вблизи проводящей плоскости
- •4.4.2. Поле заряженной оси, расположенной вблизи плоской границы раздела двух диэлектриков с различными диэлектрическими проницаемостями
- •4.4.3. Электростатическое поле системы заряженных тел, расположенных вблизи проводящей плоскости.
- •4.4.4. Потенциальные коэффициенты. Первая группа формул Максвелла.
- •4.4.5. Емкостные коэффициенты. Вторая группа формул Максвелла.
- •4.4.6. Частичные емкости. Третья группа формул Максвелла.
- •4.5. Поле двух заряженных цилиндров
- •4.6. Поле двойного электрического слоя
- •4.7. Интегрирование уравнений Пуассона и Лапласа
- •4.8. Поле Цилиндра, помещенного в однородное электрическое поле
- •4.9. Статические магнитные поля
- •4.10. Вопросы для самопроверки
- •Глава 5. Стационарные поля
- •5.1. Основные определения и уравнения
- •5.2. Стационарное электрическое поле
- •5.3. Аналогия между полем в проводящей среде и электростатическим полем. Моделирование полей
- •5.4. Стационарное магнитное поле
- •5.5. Расчет стационарных полей при помощи скалярного магнитного потенциала
- •1. Поле контура с током
- •2. Магнитный диполь
- •3. Поле на оси кольцевого тока
- •5.6. Вычисление индуктивностей. Принцип взаимности
- •5.7. Вопросы для самопроверки
- •Глава 6. Уравнения максвелла в комплексной форме
- •6.1. Символический метод расчета синусоидально-изменяющихся полей
- •6.2. Теорема Умова-Пойнтинга в комплексной, форме записи
- •6.3. Вопросы для самопроверки
- •Глава 7. Электромагнитные волны
- •7.1. Волновое уравнение
- •7.2. Плоская волна
- •7.3. Гармонические волны
- •7.4. Уравнение плоской волны, движущейся в произвольном направлении. Фазовая скорость и скорость распространения энергии
- •7.5. Электромагнитные волны в коаксиальном кабеле без потерь
- •7.6. Отражение плоской волны от плоской границы
- •7.7. Волноводы и резонаторы
- •7.8. Излучение
- •7.9. Вопросы для самопроверки
- •Глава 8. Переменные поля в проводящих средах
- •8.1. Основные уравнения. Плоская гармоническая волна
- •8.2. Электрический поверхностный эффект в плоской шине
- •8.3 Поверхностный эффект в цилиндрических проводниках
- •8.4. Расчет сопротивлений при переменном токе
- •8.5. Магнитный поверхностный эффект в плоских листах. Средняя магнитная проницаемость. Потери на вихревые токи
- •8.6. Вопросы для самопроверки
- •Список литературы
- •Содержание
5.3. Аналогия между полем в проводящей среде и электростатическим полем. Моделирование полей
По своей природе электростатическое поле отличается от поля постоянного тока в проводящей среде. В первом случае поле создается неподвижными зарядами, которые не меняются во времени; во втором — стационарно движущимися зарядами, объемная плотность которых не меняется во времени. Эти поля потенциальные и описываются идентичными математическими уравнениями. Приведём в табл.2 аналогию соотношений и величин для анализируемых полей.
Таблица 2
-
Электрическое поле
постоянных токов
Электростатическое поле
1.
2.
3.
4.
5.
6.J1n=J2n
7. E1t=E2t
8.
D1n=D2n
E1t=E2t
0
Эта формальная аналогия позволяет записывать решения задач стационарного электрического поля, если известны решения аналогичных задач электростатического поля и наоборот. Аналогичными являются задачи, у которых граничные условия одинаковые, т. е. математическая запись различается только обозначениями величин.
Указанная аналогия имеет огромное практическое значение, так как позволяет изучать электростатическое поле с помощью его модели, выполненной в проводящей среде. При сложной конфигурации электродов поле и емкость системы трудно рассчитать и на практике обращаются к моделированию. Для соответствия исследуемого поля и поля модели необходимо выполнить следующие условия:
1) подобная геометрическая форма электродов модели и натуры;
2) одинаковые (или отличающиеся на величину масштабных коэффициентов) потенциалы электродов;
3) электроды должны быть эквипотенциальными, то есть силовые линии должны подходить перпендикулярно к электродам, а исходя из граничных условий, это выполняется при следующем соотношении проводимости электродов Эи проводящей средыС:
ЭС.
В качестве проводящей среды удобно использовать растворы солей. При этом моделирование выполняется в электpoлитической ванне. Существуют ванны для снятия объемной картины трехмерных полей. В случае плоскопараллельных полей (полей, не зависящих от одной из координат декартовой системы) применяются плоские ванны или проводящая бумага, на которой устанавливаются металлические электроды. На проводящей бумаге потенциалы и эквипотенциальные поверхности определяются при помощи зонда 3 и нуль-индикатора И (рис. 5.1). Определив проводимость между электродами, на основании таблицы можно рассчитать емкость исследуемой системы по формуле:
. (5.11)
Рис. 5.1. Моделирование полей
В заключение параграфа, рассмотрим примеры решения задач расчета полей постоянного тока на основании аналогии с задачами электростатики.
Определим проводимость плоского конденсатора. Решим вначале задачу при помощи уравнений стационарного электрического поля. По определению . Подставим в эту формулу значения тока, вычисленного в предположении отсутствия краевого эффекта,и напряженияи получимg=s/d. Такое же значение можно получить по известной формуле для емкости плоского конденсатора, используя переход согласно выражению (5.11).