- •3.5. Магнитостатика
- •3.5.1. Природа магнитного поля
- •3.5.2. Свойства магнитного поля. Закон Био-Савара
- •3.5.3. Силы в магнитном поле
- •А. Сила Лоренца
- •Б. Сила Ампера
- •В. Силы, действующие на замкнутый контур с током в однородном магнитном поле. Магнитный момент тока
- •3.5.4. Магнитное поле в веществе. Магнетики
- •3.5.5. Магнитный поток. Теорема Гаусса для магнитного поля. Поле соленоида
- •3.5.6. Электромагнитная индукция
- •3.5.7. Энергия магнитного поля
- •3.6. Уравнения Максвелла для электромагнитного поля.
- •3.6.1. Ток смещения. Возникновение магнитного поля при изменении электрического поля
- •3.6.2. Уравнения Максвелла.
- •IV. Колебания и волны
- •4.1. Механические колебания
- •4.1.1. Гармонические колебания. Осциллятор
- •4.1.2. Сложение колебаний
- •4.2. Электрические колебания
- •4.2.1. Свободные колебания в электрическом контуре
- •4.2.2. Вынужденные колебания. Резонанс
- •4.2.3. Переменный электрический ток
- •4.3. Волновое движение
- •4.3.1. Связанные гармонические осцилляторы. Упругие волны
- •4.3.2. Свойства бегущих волн
- •4.3.3. Энергия, переносимая волной. Стоячие волны
- •4.4. Генерация электромагнитных волн
- •4.4.1. Электромагнитные волны и уравнения Максвелла. Скорость распространения электромагнитных волн
- •4.4.2. Свет как электромагнитная волна. Шкала электромагнитных волн
- •4.4.3. Энергия электромагнитной волны.
- •4.4.4. Импульс электромагнитного поля
- •4.4.6. Заключение
- •Контрольная работа 4.
- •4.5. Равновесное электромагнитное излучение
- •4.5.1. Абсолютно черное тело
- •4.5.2. Классическое рассмотрение излучения черного тела. Ультрафиолетовая катастрофа
- •Глава 5.ОПТИКА.
- •5.1. Геометрическая оптика
- •5.1.1. Принцип Ферма
- •5.2. Волновая оптика
- •5.2.1. Опыт Юнга. Интерференция волн. Принцип Гюйгенса.
- •5.2.2. Метод графического сложения амплитуд. Дифракция от простейших преград.
- •5.2.3. Дифракционная решетка. Дифракция рентгеновских лучей
- •5.3. Физическая оптика
- •5.3.1. Поляризация света
- •5.3.2. Дисперсия света
- •Глава 6. ФОТОНЫ.
- •6.1. Коротковолновая граница рентгеновского спектра
- •6.2. Внешний фотоэффект
- •6.3. Эффект Комптона
- •Контрольная работа №5
- •7.1. Строение атома
- •7.1.1 Планетарная модель
- •7.1.2. Атомные спектры
- •7.1.3 Постулаты Бора
- •7.1.4. Упругие и неупругие столкновения
- •7.1.5. Опыты Франка и Герца
- •7.2. Волновые свойства микрочастиц
- •7.2.1. Гипотеза де Бройля
- •7.2.2. Свойства микрочастиц
- •7.2.3. Соотношение неопределенностей
- •7.2.4. Волна де Бройля.
- •7.3. Уравнение Шредингера.
- •7.3.1. Волновые функции
- •7.3.2. Уравнение Шрёдингера
- •7.3.3 Прохождение частиц через потенциальный барьер
- •7.3.4. Квантование энергии
- •7.3.5. Собственные значения физических величин
- •7.3.6. Квантование момента импульса
- •7.3.7. Гармонический осциллятор
- •7.3.8. Атом водорода
- •Глава 8. АТОМНОЕ ЯДРО
- •8.1. Ядерные силы
- •8.2. Некоторые свойства ядер
- •8.3. Энергия связи ядра
- •8.4. Радиоактивность
- •8.5. Постоянная распада
- •8.6. Период полураспада
- •8.7. Кривая роста дочерних ядер
- •8.8. Радиоактивные семейства ядер
- •8.9. Датировка событий методом радиоактивных распадов
- •Контрольная работа №6
8.8. Радиоактивные семейства ядер
В природе найдено только 14 радиоактивных ядер, периоды полураспада которых такого же порядка или больше возраста Вселенной (возраст Вселенной приближенно считается равным4,5∙109 лет). Эти радиоактивные ядра перечислены в таблице.
Первые 11 ядер, приведенные в таблице, распадаются в стабильные дочерние ядра; остальные 3 ядра (Th-232, U-235,U-238) распадаются в дочерние ядра, которые радиоактивны и в свою очередь распадаются на радиоактивные дочерние ядра следующего поколения и т. д., пока не получается стабильное ядро. Оконча-
220
тельно получаемые стабильные ядра, которыми оканчиваются данные три естественно радиоактивных семейства ядер и в которые они в конце концов превращаются, являются тремя изотопами свинца: Рb-208, Рb-207, Рb-206.
Вследствие малого периода полураспада нептуния никакие следы этого элемента в природе нельзя обнаружить обычными методами.
Ядра |
Реакции распада |
Период полураспада, годы |
|
|
|
|
|
К-40 |
β-, е-захват |
1,2∙109 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
V-50 |
е-захват |
4,0∙1014 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
Rb-87 |
β- |
6,2∙1010 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
In-115 |
β- |
6,0∙1014 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
La-138 |
β-, е- захват |
1,0∙1011 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
Се-142 |
α |
5,0∙1015 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
Nb-144 |
α |
3,0∙1015 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
Sm-147 |
α |
1,2∙1011 (распад в стабильное дочернее ядро) |
|
Lu-176 |
β- |
5,0∙1010 |
(распад в стабильное дочернее ядро) |
Re-187 |
β- |
4,0∙1012 |
(распад в стабильное дочернее ядро) |
Pt-192 |
α |
1,0∙1015 |
(распад в стабильное дочернее ядро) |
Th-232 |
α |
1,4∙1010 |
(десять радиоактивных поколений) |
U-235 |
α |
7,1∙109 (десять радиоактивных поколений) |
|
U-238 |
α |
4,5∙109 (десять радиоактивных поколений) |
|
|
|
|
|
221
Однако с открытием трансурановых элементов (элементов с атомными числами, большими 92) физики получили в свое распоряжение новые изотопы, и с их помощью стало возможным обнаружить следы нептуниевого семейства радиоактивных ядер, которое, как оказалось, на самом деле начинается с америция и плутония.
Массовые числа членов каждого семейства радиоактивных ядер, имеющихся в природе, оказываются равными соответственно 4n, 4n + 2 и 4n + 3, где n — целое положительное число. Тот факт, что отсутствовало семейство с 4n + 1, заставлял физиков недоумевать и рассуждать о причинах такого положения. Недостающим семейством оказалось нептуниевое семейство. На рисунках 30.5, 30.6 и 30.7 проиллюстрированы реакции взаимных превращений ядер трех радиоактивных семейств 4n, 4n + 2,. 4n + 3. Четыре имеющихся семейства радиоактивных ядер указаны в табл.
|
|
|
|
|
Период полрас- |
Конечное |
|
|
Исходное |
Массовое |
Начальное |
Конечное |
пада стабиль- |
||
Название |
ного ядра, годы |
стабильное |
|||||
ядро |
число |
число n |
число n |
||||
|
|
ядро |
|||||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Ториевое |
90Th232 |
4n |
58 |
52 |
1,39∙1010 |
82Pb208 |
|
Нептуниевое |
93Np237 |
4n + 1 |
59 |
52 |
2,20∙106 |
83Bi209 |
|
Уран- |
92U238 |
4n + 2 |
59 |
51 |
4,51∙109 |
82Pb206 |
|
радиевое |
92U235 |
4n + 3 |
|
|
7,15 109 |
82Pb207 |
|
Актиниевое |
58 |
51 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
8.9. Датировка событий методом радиоактивных распадов
На распады радиоактивных ядер никакого влияния не оказывают ни физические, ни химические условия, в которых находятся распадающиеся ядра, и, хотя распад каждого данного индивидуального ядра является случайным процесс распада огромного числа ядер данного образца может быть с успехом использован для измерения интервалов времени.
В атмосфере в результате бомбардировки ее космическими лучами постоянно возникает углерод C-14.
222
Так как все растения используют для своего роста углекислый газ, усваиваемый ими из атмосферы, часть углерода в растениях — это радиоактивный углерод С-14, а поэтому все растения немного радиоактивны. Когда растение погибает, дополнительный углерод С-14 в него больше не поступает, а тот углерод С-14, который накопился в тканях растения, начинает распадаться. Измеряя относительные количества изотопов углерода С-14 и С-12 в органических археологических останках, мы получаем очень чувствительный метод датировки исторических событий. В табл. приводится перечень некоторых интересных археологических событий, датированных У. Ф. Либби с помощью радиоуглеродного метода.
Образец |
Известный воз- |
Возраст по дати- |
||||
раст, годы |
ровке С-14, годы |
|||||
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
1. |
Уголь из пещеры Ласку (использованный для рисун- |
|
|
|
|
|
ков на стенах пещеры) |
|
|
15516 ± 900 |
|||
2. |
Брус из деревянного перекрытия крыши гробницы |
4700 |
- 5100 |
4883 |
± 20 |
|
визиря Химака. |
||||||
3. |
Кипарисовая балка из гробницы фараона Снеферу. |
4575 |
± 75 |
4802 |
± 210 |
|
4. |
Олений рог из индийского поселения в округе Батлер |
|||||
(штат Кентукки, США). |
|
|
4333 |
± 450 |
||
5. |
Дерево палубы погребального ковчега из гробницы |
|
|
|||
фараона Сесостриса III. |
3750 |
|
3621 |
+ 180 3368 ± |
||
6. |
Рисунки бушменов в Южной Африке. |
|
||||
7. |
Древесина гигантского красного дерева, известного |
|
|
200 |
|
|
под названием Столетнего пня, срубленного в 1874 г. |
2928 |
±51 2054 |
|
|
||
8. |
Свитки Мертвого моря. |
|
|
|||
|
|
±100 |
|
2710±130 |
||
|
|
|
|
1917±200 |
Еще один элемент, который постоянно возникает в атмосфере в результате бомбардировки ее космическими лучами, — это тритии (1Н3). Он образуется при столкновениях нейтронов с ядрами азота
в ядерной реакции
7N14 + 0n1 = 6C12 +1H3.
Тритий, тяжелый изотоп водорода, распадается с периодом полураспада, равным 12,4 лет, в результате β-распада в стабильный изотоп гелия 2Не3:
1H3 —> 2Не3 + β- + ν’.
Небольшой процент воды содержит 1H3 вместо 1Н1, и поэтому, измеряя относительное количество изотопов 1H3 и 1Н1 в пробах во-
223