26/1 Возникновение объёмно-пористых стр-р. Структурообразование по теории длфо. Коагуляционно- тиксотропные и конденсационно- кристаллизационные стр-ры.

Структурообразование – включает в себя процессы объединения частиц дисп. фазы, в рез-те кот. обр-ся тело, характеризуемое некоторым пространственным каркасом и непосредственной связью м/у частицами.

Классификация по Ребиндеру:

26/2 Адсорбция на пов-ти тв. тел. Теория адсорбции, Ур-е Ленгмюра и его анализ.

Адсорбция – самопроизвольное концентрирование газообразного или раств. в воде вещ-ва на пов-ти раздела фаз.

Адсорбат – вещ-во, адсорбированное адсорбентом.

Адсорбент – конденсированная фаза, на пов-ти кот. происходит адсорбция.

Адсорбтив – адсорбирующееся вещ-во. А. на границе тв. тело-газ исслед. Ленгмюр. В его теории адсорбцион. спос-ть в-в хар-ся абсолют. кол-вом адсорбир. в-ва А.Теория опис. идеал. сис-мы, часто не вып-ся на практике, служит базой для др. теорий. А. мол-л происх. на актив.адсорбцион.центрах-дефекты на пов-ти крист.решетки.Актив.центр удерж.одну адсорбир.мол-лу =>при полном заполнении пов-ти обр-ся монослой из адсорбир.мол-л,а теорию Ленгмюра наз-ют теорией монослойной А. Ур-ие Ленгмюра:А=А_max·Kp/(1+Kp)(1). Исп. рав-во p=cRT, ур-ие м. выразить ч/з конц-ию газа:A=A_max·KRTc/(1+KRTc).Константа K показывает соотнош-ие констант скоростей адсорбции и десорбции: K=k_ад/k_дес.

1) конц-ия адсорбтива оч.мала: с→0,KRTc→0,1>>KRTc.=> A=A_max·KRTc. А. опис-ся линейным нач.участком изотермы. 2) конц-ия адсорбтива им.промежут.знач-ие-вып-ся ур-ие A=A_max·KRTc/(1+KRTc).А.опис-ся переход.участком изотермы. 3) конц-ия адсорбтива оч.велика,с→∞.В ур-ии A=A_max·KRTc/(1+KRTc) единицей м.пренебречь и получить: A=A_max. А. опис-ся графиком, || оси абсцисс, что соотв.макс.заполнению пов-ти слоем адсорбир. в-ва. Это предел.мономолек. А. Т.о., на нач. этапе А. газа ↑ пропорц. ↑ р(c) адсорбтива, затем рост замедляется и при высоких р(c) пов-ть адсорбента покрывается мономолек. слоем адсорбата. Постоянные K и A_max м. опред-ть из графика линейной зав-ти р/А от р.Из(1) следует,что А+АKp= A_max Ap.Разделим на KА A_max лев. и прав. части ур-ия (1),в итоге:1/(K A_max)+p/ A_max=p/A.

t gα=1/ A_max, величина К опред-ся из отрезка, отсекаемого графиком на оси ординат.

27/1.Ньютоновские и неньютоновские жидкости. Вязкость жидких агрегативно устойчивых дисперсных систем. Уравнение Бингама и Эйнштейна. Измерения вязкости с помощью вискозиметра.

Вязкость – внутреннее трение, возникающее м/у слоями подвижной среды (жидкой или газообразной), движущимися ламинарно с разными скоростями. Причиной возникновения является хаотическое молекулярно-кинетическое движение и силы притяжения м/у мол-ми, расположенными на пов-ти движущихся слоев.

- Ур-ие Ньютона – описание вязкости низкомолек.жид-ей,

где F – внутреннее трение, η – коэфф.вязкости, s – площадь соприкосновения слоев, du/dx – градиент скорости.

F= по значению, но противоположна по направлению приложенной из вне силе сдвига. Относя F/s, получим:

P= F/s = η (du/ dx), при этом η как напряжение сдвига, обеспечивающее градиент скорости м/у движущимися слоями, равны 1.

Если величина η в широком диапазоне параметров среды не меняется, то эту среду называют ньютоновской, в др.случае среда является неньютоновской.

Вязкость простых вещ-в можно описать с помощью Ньютона и Пуазейля.

- Ур-ие Пуазейля - течение жид-ти по капилляру вискозиметра при ламинарном режиме, где r и l – радиус и длина капилляра, в кот.наблюдается течение жид-ти, u – скорость истечения жид-ти, p – давление (разница давлений) на концах рубки.

Измерение вязкости с помощью вискозиметра Оствальда:

Регистрируют время истекания некотор.объема жид-ти, введенной в расширение 2 и ограниченногорисками М1 и М2. Вязкость (η_x) определяют, рассчитывая отношение времени протекания исследуемой жид-ти и жид-ти с известной вязкостью (η_ст):

, ρ_х и ρ_СТ – плотности исследуемого и стандартного растворов, τ_х и τ_СТ – время истекания исслед. И стандартного р-ров